Cтраница 1
Способ получения уравнения стандартный. [1]
Такой способ получения уравнений совместности деформаций наиболее естественно поясняет почему число этих уравнений равно шести, хотя на первый взгляд могло показаться, что для раскрытия статической неопределимости напряжений к трем дифференциальным уравнениям равновесия элемента тела, содержащим вследствие закона парности касательных напряжений шесть неизвестных функций, достаточно присоединить три уравнения совместности деформаций. [2]
Из способа получения уравнения Беллмана следует, что оптимальный процесс ( x ( t), u ( t)) входит в это семейство. Именно в этом смысле следует понимать уравнение Беллмана как необходимое условие оптимальности. [3]
Существует несколько способов получения уравнений характеристик для системы, описывающей двумерное стационарное течение сжимаемого газа. [4]
Независимо от способа получения уравнений возмущенного движения (6.40) функцию Т можно рассматривать как кинетическую энергию приведенной системы, переменные q и /, - как обобщенные координаты и скорости, а члены, стоящие в правых частях этих уравнений - как потенциальные, диссипативные, гироскопические и неконсервативные позиционные силы соответственно. [5]
Основанный на интуиции способ получения уравнения для F ( z t) состоит в следующем. Заменим изображающую точку непрерывным распределением с плотностью, пропорциональной плотности вероятности. [6]
В большинстве случаев способ получения производных уравнений, приведенных в табл. 11.3, достаточно прост. В качестве иллюстрации в примере 11.3 выводятся формулы для расчета остаточных свойств из уравнения Соава. [7]
Рассмотрим один из способов получения уравнения состояния и изоэнтропы ПД. [8]
В этом параграфе излагается способ получения уравнений (6.133) с использованием неопределенных множителей Лагранжа. [9]
Приведенный в настоящем разделе способ получения уравнений линейных колебаний имеет ряд достоинств. Во-первых, он обладает большой общностью - уравнения при различных частных сочетаниях значений, входящих в них парамет ров, описывают различные процессы. Во-вторых, этот способ позволяет подчеркнуть, что линейные колебания - это лишь частный случай класса колебательных движений, а линейные дифференциальные уравнения, их описывающие, имеют ограниченную точность и соответственно ограниченную область применения. В дальнейшем уравнения линейных колебаний выводятся и иначе, например, из принципа Даламбера. Однако всякий раз производится сопоставление получаемых уравнений с их общей формой. [10]
Способ доказательства теорем при упомянутых предположениях не отличается принципиально, например, от способа получения уравнений равновесия абсолютно твердого тела из общего уравнения статики ( § 43) и здесь не рассматривается. [11]
Оно является одним из наиболее важных соотношений в равновесной статистической механике, поскольку дает способ получения уравнения состояния, если известен гамильтониан. Равенство (5.209) задает энтропию как функционал канонического распределения. [12]
Изложенный переход от газодинамического уравнения ( 4) к термодинамическому уравнению ( 5) физически не обоснован. Как способ получения уравнения ( 5), так и трактовка его членов означают, что термодинамическая сущность рассматриваемого процесса втиснута в рамки газодинамической задачи. [13]
Во втором томе учебника будет дан вывод уравнений Лагранжа второго рода, основанный на преобразовании общего уравнения динамики. Этим способом получения уравнений Лагранжа второго рода можно ограничиться, если преподавание ведется по сокращенной программе. [14]
В этой главе сформулированы основные математические понятия, которые позволяют продолжить наши исследования. Сначала приведены два способа получения уравнения для цены игры, оно представляет собою уравнение в частных производных первого порядка относительно V ( x) и называется основным уравнением. Затем следует теорема, утверждающая, что соответствующий основному уравнению интеграл действительно является ценой игры; теорема доказывается, и ее применение иллюстрируется примерами. [15]