Другой способ - возбуждение
Cтраница 2
 |
Схема, объясняющая неизменность направления тока возбуждения генератора при параллельном включении обмотки. [16] |
В генераторе постоянного тока с параллельным включением обмотки возбуждения величина тока в обмотке индуктора очень незначительная, но благодаря большому числу витков получают большой магнитный поток. Наличие малого тока возбуждения создает благоприятные условия для регулирования их работы, что является крайне необходимым в автотракторных генераторах. Кроме тога, при параллельной работе генератора с аккумуляторной батареей другой способ возбуждения неприменим по соображениям, указанным выше. [17]
Затем вычисляются функции / i ( r)) и Л ( ]), определенные выражением (4.86), после чего рассчитывают коэффициент разделения q и разделительную мощность 6 ( Л На рис. 4.16 представлен график зависимости q и 6U от числа Россби. Число Россби представляет собой одно из следующих чисел: 6Q / Q, ЛТуГо, & Тв / То или дТт / Т0 соответственно для возбуждения циркуляции по 1, 2, 3 или 4-му типу. Следует отметить низкую эффективность бокового теплового возбуждения по сравнению с другими способами возбуждения циркуляции. [18]
В применении к рассматриваемому случаю это утверждение означает, что характер колебаний определяется не только возвращающей силой, но и теми условиями, при которых эти колебания начались. Очевидно, что колебания можно возбудить различным образом. Например, можно отклонить тело от положения равновесия на некоторое расстояние и затем спокойно отпустить его, оно начнет колебаться. Если принять момент начала колебаний за нулевой, то из ( 65) получим, что а - л / 2; при этом расстояние, на которое отклонено тело, будет являться амплитудой колебаний. Можно отклонять тело на различные расстояния от положения равновесия, тем самым задавая различные амплитуды колебаний. Другой способ возбуждения колебаний состоит в том, чтобы телу, находящемуся в положении равновесия, сообщить некоторую начальную скорорть ( толкнуть его), тело начнет колебаться. При этом в зависимости от сообщенной телу начальной скорости получим ту или иную амплитуду колебаний. [19]
В применении к рассматриваемому случаю это утверждение означает, что характер колебаний определяется не только возвращающей силой, но и теми условиями, при которых эти колебания начались. Очевидно, что колебания можно возбудить различным образом. Например, можно отклонить тело от положения равновесия на некоторое расстояние и затем спокойно отпустить его, оно начнет колебаться. Если принять момент начала колебаний за нулевой, то из (14.1) получим, что а я / 2; при этом расстояние, на которое отклонено тело, будет являться амплитудой колебаний. Можно отклонять тело на различные расстояния от положения равновесия, тем самым задавая различные амплитуды колебаний. Другой способ возбуждения колебаний состоит в том, чтобы телу, находящемуся в положении равновесия, сообщить некоторую начальную скорость ( толкнуть его), тело начнет колебаться. При этом в зависимости от сообщенной телу начальной скорости получим ту или иную амплитуду колебаний. Можно, очевидно, предложить бесчисленное множество способов возбуждения колебаний, являющихся по отношению к указанным двум способам промежуточными: тело отклоняется от положения равновесия и в то же время получает толчок. [20]
В применении к рассматриваемому случаю это утверждение означает, что харакп-р клебапий прг цмя. Очевидно, что колебания можно возбудить различным образом. Например, можно отклонить тело от положения равновесия на некоторое расстояние и затем спокойно отпустить его, оно начнет колебаться. Если принять момент начала колебаний за нулевой, то из (14.1) получим, что а п / 2; при этом расстояние, на которое отклонено тело, будет являться амплитудой колебаний. Можно отклонять тело на различные расстояния от положения равновесия, тем самым задавая различные амплитуды колебаний. Другой способ возбуждения колебаний состоит в том, чтобы телу, находящемуся в положении равновесия, сообщить некоторую начальную скорость ( толкнуть его), тело начнет колебаться. При этом в зависимости от сообщенной телу начальной скорости получим ту или иную амплитуду колебаний. Можно, очевидно, предложить бесчисленное множество способов возбуждения колебаний, являющихся по отношению к указанным двум способам промежуточными: тело отклоняется от положения равновесия и в то же время получает толчок. [21]
 |
Зависимость мощности генерации V, ( в одну сторону лазера от мощности оптиче. [22] |
Наряду с возбуждением пучком быстрых электронов оптическая накачка позволяет получить стимулированное испускание в тех полупроводниках, для которых еще не разработана технология создания р - n - переходов или гетеропереходов. Кроме того, в пространственно однородном веществе с контролируемой концентрацией примесей значительно проще установить физическую природу оптических переходов. При любом способе возбуждения возможна генерация на оптических переходах зона - зона, зона - примесь и примесь - примесь. Эти механизмы генерации подробно изучены в теории инжекционных лазеров. Полученные там результаты можно использовать для изучения ПКГ с оптической накачкой. В случае однофотон-ного возбуждения может наступить насыщение поглощения, а при двухфотонном возбуждении коэффициент поглощения растет пропорционально падающему потоку. На примере лазеров с однофотонным возбуждением покажем, как результаты, полученные в теории лазерных диодов, можно применить для рассмотрения закономерностей генерации при других способах возбуждения. Отдельного обсуждения заслуживает экситонный механизм генерации. [23]
Страницы: 1 2