Излучательные способности

Cтраница 1

Нижевычисленные излучательные способности для СО сравниваются с экспериментальными значениями и рассматриваются возможные причины наблюдаемых расхождений. [1]

Излучательные способности металлических проводников оказываются весьма низкими и пропорциональными абсолютной температуре; при этом коэффициент пропорциональности для различных металлов изменяется как квадратный корень из их удельного электрического сопротивления при стандартной температуре. Однако сравнение различных металлов по этому признаку возможно лишь при условии полного отсутствия следов окисления или повреждения полированной поверхности. Излучательная способность плохо отполированной поверхности может в несколько раз превышать теоретическую величину. [2]

Фактически полусферические и нормальные излучательные способности обычно отличаются незначительно. [3]

Когда экспериментальные излучательные способности при данной температуре были нанесены таким образом, обнаружилось, что они довольно хорошо могут быть представлены ( фиг. [4]

Если излучательные способности стенки и материала не равны между собой, в расчет вводится отношение площадей поверхности стен и материала. [5]

Твердость по Мейеру некоторых материалов. [6]

Если излучательные способности поверхностей et и е2 не известны, следует предположить, что они равны единице, чтобы получить контакт максимальной термической проводимости. [7]

Вычислим отдельно парциальные излучательные способности для выбранных диапазонов волновых чисел. [8]

Очевидно, экспериментально определенные излучательные способности хорошо представляются функцией EFI ( Г / 300), для которой нельзя дать теоретического обоснования. [9]

При очень малых значениях X расчетные излучательные способности несколько меньше экспериментальных данных, но более надежны, так как они в значительной степени зависят от численного значения аьв. Однако ясно, что по мере увеличения X свыше 90 см-атм е должно приближаться к 0 4, а затем при дальнейшем увеличении X до чрезвычайно больших значений будет очень медленно возрастать. [10]

В связи с тем что излучательные способности реальных тел очень разнообразны и зависят от температуры, длины волны и состояния поверхности тел, производить градуировку пирометров излучения по реальным телам не представляется возможным. Поэтому практически все пирометры излучения градуируются по черному излучателю, излучательные свойства которого близки к свойствам абсолютно черного тела. При измерении температуры реальных тел пирометры, отградуированные по черному излучателю, показывают какую-то условную псевдотемпературу, причем отличие псевдотемпературы от действительной тем больше, чем больше отличаются излучательные способности реального тела от излучательных способностей абсолютно черного тела. Рассмотрим, в какой взаимосвязи находятся псевдотемпературы и действительные температуры тела при различных методах измерения. В квазимонохроматическом пирометре температура тела определяется по спектральной энергетической яркости излучения. Предположим, что Т - действительная температура измеряемого реального нечерного тела. [11]

В работе [2] установлено, что излучательные способности, найденные с помощью (14.10), совпадают с точностью до множителя 2 с результатами, полученными при более точном решении задачи, которое будет обсуждаться в разд. [12]

В табл. П-10 и П-11 сведены излучательные способности для теплового излучения источников, указанных в таблице. Обычно имеется расхождение между величинами излучательных способностей, полученными различными авторами, но приводимые здесь являются вполне надежными. [13]

Скрытая теплота парообразования воды как функция температуры. [14]

Конечно, важны также температуры и излучательные способности окружающих сред. [15]

Страницы: 1 2 3