Сферический излучатель

Cтраница 2

Солнце, как известно, представляет собой объемный сферический излучатель с равномерным распределением плотности излучения по его поверхности. [16]

Рэлей нашел выражение для потенциала скоростей сферического излучателя в несколько иной форме, менее удобной для вычислений, но часто встречающейся в большом числе статей и книг. Приводим выражения функций Рэлея и их связь с функциями Dm и 8т, введенными Морзом. [17]

Зависимость максимально достижимой колебательной скорости на фокальной оси ( а и эффективности цилиндрического фокусирующего излучателя ( б от колебательной скорости его поверхности.| Выбор оптимального фокусного расстояния цилиндрического фокусирующего излучателя при учете нелинейного поглощения.| Зависимость максимальной скорости на оси цилиндрического фокусирующего излу-чателя от его эффективности. [18]

Мы видим, что как и для сферического излучателя [ см. формулу ( 48а) ], эта максимальная скорость не зависит от мощности излучателя в явном виде; последняя влияет лишь на выбор оптимальных параметров. [19]

Выясним, каково будет на далеких расстояниях поле сферического излучателя, со - Рис - 70 держащего излучатели разных порядков, но с одинаковыми или с постепенно убывающими амплитудами ито. [20]

На рис. 1.7.1 схематически показаны распределения узлов и пучностей для сферических излучателей первых трех порядков. На рис. 1.7.2 изображены характеристики направленности сферических излучателей первых трех порядков. [21]

Направленность при излучении в жидкость описывается функцией х () 1 ( ненаправленный сферический излучатель) либо x ( e) cos9 ( дипольный излучатель) в зависимости от условий работы. [22]

В удаленной точке на оси группового излучателя звуковые давления от каждого из п сферических излучателей суммируются ар Ифметически. [23]

Допустим, что наличие ствола скважины не вносит искажений при распределении электромагнитного поля в пласте от сферического излучателя. [24]

Чтобы получить представление о принципе скважинных измерений ультразвуковым методом, целесообразно рассмотреть распространение упругих волн в идеализированных скважинных условиях от сферического излучателя И. В этом случае наблюдается следующая картина распространения упругих волн, испускаемых излучателем И. [25]

Таким образом, звуковое давление в случае ротационного излучателя, вычисляемое по формулам Путина для объемного звука вращения а, и звуковое давление в поле сферического излучателя с бегущей волной оказываются величинами одного порядка. [26]

Для механизмов приборов для частот до 1000 Гц можно использовать модель точечного источника - осциллирующей сферы; для частот свыше 1000 Гц в качестве модели излучателя следует брать сложный сферический излучатель. [27]

Гц можно использовать модель точечного источника - осциллирующей сферы, причем расхождение между расчетными и экспериментальными значениями звукового давления составляет не более 15 %; при частоте вращения выше 800 Гц в качестве модели излучателя необходимо брать сложный сферический излучатель. Для подшипников с внутренним диаметром свыше 30 мм и частотой вращения до 300 Гц акустической моделью может служить точечный источник, а свыше 300 Гц - сферический излучатель. [28]

Первый вид дает большую концентрацию акустической энергии в небольшом объеме и поэтому применяется для исследовательских целей и в медицинской практике для ультразвуковой хирургии. Для технологических целей сферические излучатели применяют в тех случаях, когда подлежащие облучению детали окунаются на сравнительно короткое время в ультразвуковую ванну, а также для высокочастотного распыления жидкостей. [29]

Отношение силы звука сферического излучателя к таковой у плоского излучателя при одинаковой амплитуде называют относительной мощностью излучения Л отн. Она зависит от отношения периметра излучателя nD к длине волны А, и от порядкового числа г излучателя. [30]

Страницы: 1 2 3 4