Излучение - любая длина - волна
Cтраница 1
Излучение любой длины волны, попавшее в такое отверстие, практически полностью им поглощается. [1]
 |
Зависимость коэффициента пропускания атмосферы в видимой области спектра от метеорологической дальности видимости. [2] |
Рассеивается излучение любой длины волны, а поглощается то излучение, которое приходится на сравнительно узкие участки спектра - полосы поглощения молекул газов, входящих в состав атмосферы. В видимой области спектра полос поглощения практически нет. Здесь ослабление обусловлено только рассеянием. [3]
С помощью специальных методов можно получить такое излучение любой длины волны, при котором электрический вектор колеблется только в одной плоскости. Такое излучение известно как поляризованное. Так, например, при прохождении видимого света через некоторые кристаллы колебания, параллельные определенным плоскостям атомов, происходят легче, чем во всех других направлениях. Это приводит к явлению двойного лучепреломления, при котором падающий луч расщепляется на обыкновенный и необыкновенный. Эти лучи обладают различными скоростями прохождения через кристалл, и, следовательно, их показатели преломления также различны. [4]
Однако если представить себе такое тело, которое полностью поглощает излучение любой длины волны, независимо от угла падения этого излучения на поглощающую поверхность, то спектральное распределение энергии излучения такого абсолютно черного тела носит единый универсальный характер независимо от физической природы самого тела. [5]
Однако, если представить себе такое тело, которое полностью поглощает излучение любой длины волны, независимо от угла падения этого излучения на поглощающую поверхность, то спектральное распределение энергии излучения такого абсолютно черного тела носит единый универсальный характер независимо от физической природы самого тела. [6]
Напомним, что абсолютно черным телом называется такой идеализированный объект, который поглощает все падающее на него излучение любой длины волны. [7]
Далее, из волновой теории следует, что энергию, необходимую для вырывания электронов из металла, можно получить от излучения любой длины волны, если его интенсивность будет достаточно велика. Однако, например, при освещении цинковой пластинки желтыми лучами любой интенсивности фотоэффект не наблюдается, а ультрафиолетовое излучение ничтожной интенсивности вызывает фотоэффект. [8]
Все рассмотренные измерители излучений ( термоэлемент, радиометр и болометр), ныне замененные различной инфракрасной техникой, были одинаково чувствительны к излучению любой длины волны. [9]
Сделанный нами в § 89 вывод о том, что квантовая система взаимодействует с излучением, как совокупность осцилляторов, остается в полной силе и для излучения любой длины волны. Отличие случая длинных волн ( А, а) от случая коротких волн ( А, С а) заключается лишь в том, что в первом случае квантовую систему можно рассматривать как совокупность диполей с моментами Dmneia) mnt, в то время как в случае коротких волн нельзя игнорировать изменение фазы волны внутри системы, и квантовая система с точки зрения взаимодействия с радиацией уподобляется системе осцилляторов с частотами comn, размеры которых не меньше размеров длины волны. [10]
Следовательно, при заданных di и dz для излучения любой длины волны можно вычислить углы а, р, у, характеризующие направление дифрагировавшего луча для максимумов того или иного порядка. Если в каждой решетке число щелей N и NZ достаточно велико, то максимумы будут очень острыми и практически вся световая энергия пойдет только по этим разрешенным направлениям. [11]
При всем разнообразии свойств излучения в различных областях длин волн для него могут быть установлены некоторые общие законы. Так, известные из оптики законы распространения, отражения и преломления видимого света остаются справедливыми и для излучения любой длины волны. [12]
Излучение любого твердого тела характеризуется непрерывным спектром распределения энергии излучения по длинам волн, однако сам спектр излучения является неравномерным и различным для разных тел. Так как осветить единой аналитической зависимостью кривые спектрального распределения энергии излучения всех тел невозможно, то в основу расчетов положены универсальные законы излучения абсолютно черного тела, поглощающего излучения любой длины волны. Характерными особенностями этих кривых являются: наличие разных максимумов интенсивности излучения для различных температур, резкий спад кривых в сторону коротких волн и пологий спад в сторону длинных волн. [13]
Нить лампы 1 ( рис. 1) изображается конденсором 2 в плоскости диафрагмы Д [ ( 0 8X4 0), заполняя светом щель диафрагмы. Дифракционная решетка и зеркало 5 создают в плоскости диафрагмы Д2 растянутую картину спектра. Поворачивая дифракционную решетку вокруг оси параллельной штрихам решетки, выделяют щелью диафрагмы Д2 излучение любой длины волны от 315 до 990 нм. Линза 10 сводит пучок света на приемнике 11 в виде равномерно освещенного светового кружка. Для уменьшения влияния рассеянного света в ультрафиолетовой области спектра, за диафрагмой Д [ установлен светофильтр 3, который работает в схеме при измерениях в спектральной области 315 - 400 нм, а затем автоматически выводится. [14]
Зависимость поглощения ( уменьшения интенсивности) от длины волны Я ( или частоты v, поскольку с vA) представляет собой спектр поглощения. В дальнейшем наше внимание будет обращено на спектры поглощения в ультрафиолетовой ( 200 - 400 нм) и видимой ( 400 - 700 нм) областях спектра. Происхождение этих спектров связано с электронными переходами в молекулах под воздействием поглощенных квантов света, и поэтому их называют электронными спектрами поглощения. Многие рассматриваемые ниже закономерности имеют общее значение и справедливы для излучения любых длин волн. [15]
Страницы: 1