Излучение - импульсный лазер
Cтраница 1
Излучение импульсного лазера светоделительной пластиной разделяется на два пучка: опорный и объектный. Опорный пучок направляется на регистрирующую среду, объектный падает на фазовую дифракционную решетку, на выходе которой образуются 0, 1 и 2 - й порядки дифракции. Эти пучки используются как объектные. Через систему зеркал они направляются в рабочую зону интерферометра. С помощью системы зеркал объектные пучки, прошедшие через исследуемый объект, направляются на регистрирующую поверхность, где они совмещаются с опорным пучком. [1]
Излучение импульсного лазера ( например, с использованием рубинового или ниобиевого стекла) фокусируется и вносится в анализируемый образец. Первоначально определенная часть этой энергии абсорбируется пиролизуемым образцом. [2]
Благодаря высокой интенсивности излучения импульсных лазеров запись голограмм производится па спец. Кюри ( MnBi, EuO и др.), что приводит к изменению маги. [4]
Методы измерений ширины линии излучения импульсных лазеров отличаются от методов, которыми пользуются в обычных спектральных измерениях, так как линии чрезвычайно узки и длина волны часто меняется за малое время наблюдения. [5]
Испарение образцов происходит при фокусировке излучения импульсного лазера в нужную точку образца. В зависимости от энергии и мощности лазера испаряется 10 - 8 - - Ч - 2 - 10 - 6 г вещества из кратера диаметром 20 - 200 мкм. Возбуждение происходит лазерным светом в процессе испарения, либо, что обычно удобнее, электрическим разрядом через образовавшуюся плазму. [6]
 |
Цветовые пространства RGB и XYZ. [7] |
Конический калориметр для измерения энергии узконаправленного излучения импульсного лазера может быть превращен в высокоточный измеритель энергетической экспозиции от импульсных ламп путем установки на его входе калиброванной диафрагмы. Замкнутые калориметры применяют для измерения полной энергии излучения импульсных ламп. [8]
В [17] проведены оценки влияния ВТР на нелинейное ушире-ние излучений импульсных лазеров в атмосфере с газовым поглощением. За счет изменения поглощения вследствие лазерного нагрева возможно усиление затравочного излучения, распространяющегося под углом 6 к волне накачки. [9]
Принципиальная схема лазерного комплекса для бесконтактного измерения параметров газовых струй показана на рис. 9.1. Для диагностики сверхзвуковой струи газа, вытекающего из сопла, используются излучения импульсных лазеров с частотами ш1 и ш2 соответственно. После совме-щения, на дихроичном зеркале Д они фокусируются в исследуемую струю газа. Пройдя струю, излучение поступает в систему фильтрации сигнала и затем на вход системы регистрации. [11]
При выводе уравнений сделаны некоторые важные допущения: 1) атомы присутствуют в виде примесей на уровне следов в молекулярном газе, находящемся при термодинамической температуре Т ( 2000 - 5000 К), т.е. эффекты самопоглощения не рассматриваются; 2) излучение импульсного лазера не влияет на энергетическое распределение молекул газа и распределение линейных скоростей атомов или температуру Т системы; 3) любые эффекты когерентности между поглощенными и испущенными фотонами пренебрежимо малы; 4) пренебрежимо малы также поляризационные эффекты; 5) атомная система гомогенна относительно концентрации и температуры, и, наконец, 6) плотность излучения источника постоянна. [12]
При исследовании спектральных характеристик излучения импульсных лазеров пли при определении пространственного распределения интенсивности излучения часто возникают затруднения в построении кривой почернения с помощью ступенчатого ослабителя. [13]
Форма средней составляющей мощности импульса излучения определяется формой импульса накачки и фактически воспроизводит ее начиная с момента возникновения генерации. Рассмотрим основные энергетические характеристики излучения импульсных лазеров. [14]
 |
Лазерная технологическая установка АИГ-Nd Квант - 1U. [15] |
Страницы: 1 2