Cтраница 1
Справедливость законов Ома и Кирхгофа в операторной форме означает; что все методы расчетов линейных цепей применимы для расчетов переходных процессов операторным методом. Это позволяет находить искомый ток или напряжение, не прибегая к составлению дифференциальных уравнений. Такие расчеты выполняют с помощью операторных эквивалентных лослекоммутационных схем цепи. Составление операторных схем производят по схеме замещения цепи для мгновенных значений, используя операторные изображения воздействий и заменяя каждый пассивный схемный элемент его операторной схемой. При этом резистивный элемент характеризуется только сопротивлением Я. При расчете переходных процессов с ненулевыми начальными условиями операторные схемы замещения как индуктивного, так и емкостного элемента содержат внутренние источники, которые определяют начальный запас энергии в анализируемой цепи. [1]
Справедливость закона Ома должна быть проверена опытным путем. [2]
Опыт подтверждает справедливость закона Ома для металлов при практически употребительных напряженностях поля. [3]
Как правило, справедливость закона Ома, устанавливающего линейную зависимость между плотностью тока и напряженностью поля, ограничивается только слабыми полями. В полях достаточно большой напряженности условия равновесия изменяются и отмеченная пропорциональность нарушается. [4]
Рассмотрим теперь второе условие справедливости закона Ома. В металлах и электролигах оно выполняется всегда, так как в них концентрации носителей тока чрезвычайно велики и совершенно не зависят ни от плотности тока, ни от напряженности электрического поля. Иначе обстоит дело с электрическим током в газах. Например, при несамостоятельном разряде в газе пополнение носителей тока целиком зависит от мощности внешнего источника ионизации, а их убыль из-за ухода на электроды возрастает с ростом напряженности поля. Соответственно по мере увеличения напряженности поля рост плотности разрядного тока все сильнее замедляется ( см. рис. 20.5), пока, наконец, не прекращается совсем. Такое же явление насыщения наблюдается в случае термоэлектронного тока в вакууме ( см. рис. 18.4), который тоже не подчиняется закону Ома. [5]
Другое обстоятельство, которым нам придется воспользоваться в настоящей работе, - это уже установленная на примере известкового шпата и кварца справедливость закона Ома в кристаллах, несмотря на видимые противоречия и аномалии. [6]
Сопротивление проводника может быть измерено с точностью до одной десятитысячной или даже одной стотысячной доли его величины, и к настоящему времени исследовано столь много проводников, что наша уверенность в справедливости закона Ома очень высока, В шестой главе мы рассмотрим приложения этого закона и следствия из него. [7]
Одним исследуемым сопротивлением является катушка из металлической проволоки, другим - электролит в колбе с двумя электродами. При проверке справедливости закона Ома для металлического провода используется мост постоянного тока, а для электролита ( во избежание поляризации электродов) - мост переменного тока промышленной частоты. [8]
При нормальных условиях значение С, достаточно велико: /: - 3 1 () В / м, так что слабых полях условие (20.26) выполняется. Q Рассмотрим теперь второе условие справедливости закона Ома. В металлах и электролитах оно выполняется всегда, так как в них концентрации носителей тока чрезвычайно велики и совершенно не зависят пи от плотности тока, ни от напряженности электрического поля. Иначе обстоит дело с электрическим током в газах. [9]
С законом Ома согласуется также и зависимость величины тока от толщины D пластины и площади ее сечения S, если кристаллическая пластина однородна, что, конечно, не всегда бывает в действительности. Для проверки этой зависимости достаточно показать наличие пропорциональности между величиной тока и количеством электричества, наведенного на обкладках при различных значениях S иО, поскольку известно, что определяющая этот процесс диэлектрическая постоянная является подлинной константой для материала; сечение и толщина входят в выражение для наведенного количества электричества таким же образом, как и для величины тока. Даже если эти факты и подтверждают справедливость закона Ома для первых моментов времени после приложения напряжения, то открытым остается важнейший вопрос, сколь долго в течение всего процесса прохождения тока можно говорить об определенном значении сопротивления. [10]
С законом Ома согласуется также и зависимость величины тока от толщины D пластины и площади ее сечения S, если кристаллическая пластина однородна, что, конечно, не всегда бывает в действительности. Для проверки этой зависимости достаточно показать наличие пропорциональности между величиной тока и количеством электричества, наведенного на обкладках при различных значениях S и D, поскольку известно, что определяющая этот процесс диэлектрическая постоянная является подлинной константой для материала; сечение и толщина входят в выражение для наведенного количества электричества таким же образом, как и для величины тока. Даже если эти факты и подтверждают справедливость закона Ома для первых моментов времени после приложения напряжения, то открытым остается важнейший вопрос, сколь долго в течение всего процесса прохождения тока можно говорить об определенном значении сопротивления. [11]