Излучение - плазма
Cтраница 4
Вт-см - 2 и / 108 Вт-см - 2), которое может быть объяснено соответственно тепловым излучением радиационно-нагретых и не испытавших полного испарения частиц аэрозоля и возрастанием вклада тормозного континуального излучения эрозионной плазмы. [46]
Зависимыми переменными, которые теория стремится выразить через данные наперед параметры разряда, являются: продольный градиент потенциала JEap, концентрация электронов по оси трубки пе, температура электронного газа Те или соответствующая средняя скорость беспорядочного движения электронов ve, плотность тока положительных ионов на стенки ip, суммарная мощность излучения плазмы ( мощность излучения единицы длины трубки) j § R. Вспомогательным параметром, необходимым для решения задачи, является еще число ионизации, приходящихся на один электрон в течение одной секунды. Излучаемая мощность, в свою-очередь, связана с концентрацией возбужденных атомов па. Ввиду практической невозможности решить задачу с учетом всех многочисленных возбуждаемых в разряде энергетических уровней атомов обычно делают упрощающее предположение о наличии одного усредненного возбужденного уровня. Для решения составляют уравнения, связывающие отдельные искомые параметры плазмы между собой и с наперед заданными макроскопическими параметрами. Число уравнений должно быть равно числу параметров, которые желательно вычислить или необходимо ввести для решения задачи. [47]
Излучение плазмы Термически возбужденная плазма благодаря высокой температуре является источником лучистой энергии. Излучение плазмы порождается столкновениями того или иного вида между частицами, в результате которых световые кванты излучаются и поглощаются при переходе электронов в атомных системах ( молекулах, атомах, ионах) из одного энергетического состояния в другое. [48]
Обратимся теперь к спектрально-энергетическим характеристи - iM излучения ламп. Спектр излучения плазмы ксеноновых ламп в 1цем случае представляет собой наложение непрерывного спектра лучения и отдельных линий, соответствующих переходам в воз-гжденных и ионизованных атомах ксенона. Сплошной спектр минирует при возрастании электрической мощности, рассеива-юй в разряде, а также с ростом давления. [49]
Дальнейшее увеличение М0 создает ситуацию, в которой горя-чая плазма за фронтом через тонкий фронт газодинамической удар-н й волны граничит с холодным нейтральным газом. Ясно, что излучение плазмы повлияет на состояние газа перед фронтом, хо - Тя при температурах, типичных для ионизующих ударных волн, J OTOK этого излучения недостаточен для заметного нагрева газа. [50]
При высоких температурах излучение плазмы носит полностью тормозной характер. [51]
Предыдущие расчеты показывают, что излучение плазмы играет существенную роль в формировании разряда. Величина потока светового излучения достаточна для того, чтобы испарить заметное количество вещества со стенок разрядной камеры. Наиболее интенсивное излучение наблюдается на стадии максимального сжатия плазмы. К этому же моменту, как свидетельствуют расчеты, резко возрастает и напряженность электрического поля в разряде. [52]
 |
Спектральная плотность излучения, подученная на установке Зета в интервале длин волн от 0 1 до 2 мм. Ро5 - Kb8 mop ( D2. В, 1120 ее. [53] |
Таким образом, спектральная плотность излучения плазмы, выраженная в шкале частот, в области коротких длин воли должна быть величиной постоянной, а при переходе к большим длинам волн изменяться как 1 / Я 1 в соответствии с законом Рэлея - Джинса. В дважды логарифмическом масштабе мы должны поэтому получить график I ( К) в виде участка горизонтальной прямой в коротковолновой области ж наклонной прямой с угловым коэффициентом - 2 при больших значениях К. [54]
Когда функция распределения является анизотропной, необходимо использовать также уравнения сохранения импульса. С иллюстративной целью рассмотрим случай излучения бесстолкновительной плазмы, для которой легко написать уравнения сохранения импульсов. [55]
Для водорода и дейтерия этому соответствует Г 160060 К. При этих условиях существенную роль играет излучение плазмы, затрудняющее ее адиабатическую изоляцию ( стр. [56]
При радиационном механизме переноса фронта плазмы излучение плазмы ионизует прилегающий слой газа до такой степени, что в нем поглощается заметная часть лазерного излучения. Вместе с волной ионизации движется и зона поглощения лазерного излучения. [57]
 |
Временной ход линий ионов углерода. [58] |
Отчетливые линии наблюдаются И в рентгеновской области спектра. Не удивительно поэтому, что абсолютная интенсивность излучения плазмы, в зависимости от условий разряда и выбранного спектрального интервала, в десятки и даже еотни раз превышает интенсивность тормозного континуума, рассчитанную для случая чисто водородной плазмы. Великолепные вакуумные условия, используемые в современных Токамаках, и тщательная термическая тренировка лайнера, как мы видим, оказываются явно недостаточными для получения действительно чистой плазмы. [59]
 |
Зависимость интен - сивности непрерывного спектр3 от частоты. определение электронной температуры 1. [60] |
Страницы: 1 2 3 4 5