Излучение - система
Cтраница 1
Излучение системы, находящейся вблизи состояния термодинамического равновесия, характеризуется интенсивным термодинамическим параметром - температурой. Температура излучения может быть введена обычным для те мо-динамики способом: при равенстве внешних параметре в и температуре двух равновесных термодинамических систем в случае теплового контакта этих систем состояние их термодинамического равновесия не нарушается, переноса энергии не существует. [1]
Поляризация излучения системы, состоящей из большого числа электронов, может появиться только тогда, когда есть выделенное направление, которое может быть обус-лено разными причинами. Например, поляризация син-хротронного излучения связана с наличием внешнего более или менее однородного магнитного поля. [2]
Поглощение пли излучение системы ион - свободный электрон связано с переходами из одного состояния эпергетич. [3]
Поэтому напр, излучение системы малых размеров в воде ( где велико QC, а следовательно и R) будет во много раз выше, чем в воздухе. [4]
Характер изменения плотности излучения системы Земля - атмосфера в зависимости от широты местности рг, где рассматриваются характеристики горизонта, по данным измерений с борта различных космических аппаратов показан на рис. 2 - 12 а. Зависимость / ( фг) приведена для диапазона спектра от 7 до 26 мкм. Из нее следует, что плотность излучения системы Земля - атмосфера изменяется от 16 - 10 - 3 Вт / см2 на 65 южной широты до ( 22 - 25) X ХЮ-3 Вт / см2 в субтропиках. [5]
 |
Симметричная коротковолновая Излучающая система.| Поле ряда излучающих проводников в плане. По мере увеличения расстояния от излучающей системы форма волны приближается к плоской.. [6] |
Вертикальные земные токи увеличивают излучение системы; горизонтальная система проводников почти не излучает, так как ее поле почти уничтожается полем горизонтальной слагающей земных токов. Горизонтальная система проводников дает некоторое излучение только в вертикальном направлении, когда высота подвески проводников сравнима с четвертью длины излучаемой волны. [7]
 |
Лучистый теплообмен между двумя поверхностями. [8] |
Выражения для угловых коэффициентов излучения систем из двух черных поверхностей, приведенные в табл. 4.3, можно с помощью алгебраического метода использовать для многих других геометрических систем. Этот метод основан на принципе сохранения энергии и соотношений взаимного обмена для диффузных поверхностей. [9]
 |
Параметры лазерной системы ЗГ - световод - УМ. [10] |
Измерения мощности и расходимости излучения системы были проведены при использовании световодов с диаметрами кварцевой жилы 7, 40, 80, 200 и 400 мкм. [11]
Со - приведенный коэффициент излучения системы пламя - облучаемая поверхность, Вт / ( м2 - К4); - коэффициент, характеризующий размеры факела пламени; Ф - угловой коэффициент, характеризующий условия взаимного расположения источника излучения и облучаемой поверхности; Тф - средняя температура факела пламени, К; Гдоп - допустимая ( критическая) температура облучаемого объекта, К. [12]
 |
К вычислению поля плоскости. [13] |
В предыдущих параграфах было рассмотрено излучение систем со сплошным распределением источников - элементарных диполей - вдоль некоторой прямой. [14]
Здесь Спр - приведенный коэффициент излучения системы тел, между которыми происходит лучистый теплообмен, в ккал / м2 - ч - К, Фп - 2 - коэффициент облученности, величина безразмерная, зависящая только от расположения и размеров поверхностей и показывающая долю лучистого потока, которая падает на поверхность F2 от всего потока, отдаваемого поверхностью / лучеиспусканием. [15]
Страницы: 1 2 3 4