Вихрь - интенсивность
Cтраница 1
Вихрь интенсивности m находится внутри неподвижного цилиндра радиуса а, заполненного жидкостью, на расстоянии Ь ( Ь а) от оси цилиндра. [1]
Два параллельных прямолинейных вихря интенсивности ki и А2 движутся в идеальной безграничной жидкости и пересекают плоскость, перпендикулярную им, в точках А и В. [2]
Бесконечная цепочка состоит из вихрей интенсивности т, расположенных в точках 2z0 ne, где п - любое положительное или отрицательное целое число ил нуль. [3]
Эта скорость равна азимутальной скорости, индуцируемой точечным вихрем интенсивности - ( 3 У в невращающейся жидкости. [4]
Таким образом, комплексный потенциал течения жидкости вне вихря интенсивности х, центр которого находится в точке г0, задается формулой. [5]
Вычислить скорость вихревой дорожки Кармана, состоящей из цепочки вихрей интенсивности т и цепочки вихрей интенсивности - т; вихри одной цепочки чередуются с вихрями другой цепочки. [6]
Вычислить скорость вихревой дорожки Кармана, состоящей из цепочки вихрей интенсивности т и цепочки вихрей интенсивности - т; вихри одной цепочки чередуются с вихрями другой цепочки. [7]
 |
Применение метода вихревых особенностей для расчета плоских кавитационных течений. [8] |
II указывалось, что в методе вихревых особенностей обтекание сложного контура тело - каверна можно определить путем наложения на основной поступательный поток возмущенного потока от системы вихрей неизвестной интенсивности у ( 5), непрерывно распределенных на сложном контуре К. [9]
Для нахождения потенциала в области D действительного вихря, расположенного для упрощения вычислений в центре, необходимо поместить в каждой точке-образе Sn, соответственно и в / я, вихрь интенсивности vnr. Точка является зеркальным изображением точки Д относительно верхней границы. [10]
Любопытные разультаты получаются в плоской задаче при расположении источников движения не на бесконечности, как в задаче обтекания, а на конечном расстоянии от тела. Рассмотрим, например, обтекание круга единичного радиуса потоком от вихря интенсивности Г, расположенного в точке ZQ вне круга. На наш взгляд, решение этой задачи довольно поучительно. Здесь движение описывается также бигармоническим уравнением ДДг 0 с условиями прилипания. [11]
В безграничной жидкости имеется бесконечная цепочка прямолинейных вихрей. Величина интенсивности каждого вихря равна к, а знак интенсивности чередуется от вихря к вихрю. Пусть начало координат совпадает с одним из вихрей положительной интенсивности. [12]
Страницы: 1