Cтраница 3
Ол - спектральная интенсивность излучения черного тела при температуре Т, определяемая по формуле Планка. [31]
Положение максимума спектральной плотности излучения черного тела зависит от шкалы, для которой определяется спектральная плотность излучения. Максимум спектральной плотности излучения по шкале частот приходится на более длинные волны, чем по шкале длин волн. [32]
На уравнениях спектральной интенсивности излучения черного тела и реальных тел основаны методы оптической пирометрии. [33]
Здесь kH - коэффициент излучения черного тела, зависящий от материала, его состояния и температуры; Тп, Т0 - температуры поверхности и окружающей среды в градусах Цельсия. [34]
Применим статистику Бозе к излучению черного тела. Излучение мы будем рассматривать как идеальный газ, состоящий из атомов света - фотонов. [35]
Если пирометры проградуированы по излучению черного тела, то запись представит яркостные монохроматические температуры, соответствующие выделенным волнам. [36]
Если следовать Джинсу, то излучение черного тела математически эквивалентно излучению системы бесконечного числа осцилляторов. [37]
Теоретический вывод формулы распределения энергии излучения черного тела по различным длинам волн независимо друг от друга сделали английские физики Джон Уильям Рэлей и Джеймс Хопвуд Джине. [38]
Таким образом, поглощательная способность излучения черного тела металлическими поверхностями повышается приблизительно линейно с увеличением величины У ToTi. [39]
Во сколько раз увеличивается мощность излучения черного тела при изменении его температуры от 500 до 1000 К. Определите длины волн, на которые приходится максимум энергии излучения при этих температурах. [40]
Вычислить, как изменяется интенсивность излучения черного тела вблизи А 500 0 нм при изменении температуры от 1000 до 1100 К. [41]
Так, например, теория излучения черного тела, исходя из принципа непрерывности, приходит к закону распределения лучистой энергии лорда Рэлея; то обстоятельство, что этот закон не согласуется с опытом, заставило Планка принять принцип прерывности или скачкообразного изменения энергии и создать свою знаменитую теорию квант, которая нашла полное подтверждение не только во всех явлениях излучения, но и в свойствах теплоемкости тел при всевозможных температурах. [42]
Со времени зарождения квантовой теории излучения черного тела вопрос о том, насколько хорошо уравнения Планка и Стефана - Больцмана описывают плотность энергии внутри реальных, конечных полостей, имеющих полуотражающие стенки, был предметом неоднократных обсуждений. Большинство из них имели место в первые два десятилетия нашего века, однако вопрос закрыт полностью не был, и в последние годы интерес к этой и некоторым другим родственным проблемам возродился. Среди причин возрождения интереса к этому старейшему предмету современной физики можно назвать развитие квантовой оптики, теории частичной когерентности и ее применение к изучению статистических свойств излучения; недостаточное понимание процессов теплообмена излучением между близкорасположенными телами при низких температурах и проблему эталонов далекого инфракрасного излучения, для которого длина волны не может считаться малой, а также ряд теоретических проблем, относящихся к статистической механике конечных систем. Он показал также, что в пределе больших объемов или высоких температур число Джинса справедливо для полости любой формы. Позднее на основании результатов работы Вейля были получены асимптотические приближения, где D0 ( v) являлся просто первым членом ряда, полная сумма которого D ( v) представляла собой среднюю плотность мод. [43]
Вопрос о нахождении зависимости интенсивности излучения черного тела от длины волны и температуры был впервые поставлен профессором Московского университета В. [44]
Необходимо определить, какая часть излучения черного тела или вызывающего фотолиз пучка света реально попадает на термостолбик. С помощью системы линз в фотохимическом эксперименте добиваются того, чтобы световой пучок сходился и полностью попадал на термостолбик. Необходимо также введение поправок на потери типа потерь на отражение на задних окнах кюветы и ее термостатированного держателя. [45]