Cтраница 3
Последнее обстоятельство позволяет избежать эффектов поляризации. Принцип действия очень прост и заключается в следующем. Излучение рентгеновской трубки обычно представляет собой полихроматический пучок с очень интенсивной линией характеристического излучения анода. Кристалл, расщепленный по плоскости спайности с известным межплоскостным расстоянием, помещается в пучок и устанавливается таким образом, что угол между выбранной плоскостью и падающим лучом удовлетворяет закону Брэгга только для случая характеристического излучения. [31]
Так как при случайных соударениях величина А может иметь различное значение, то энергия фотона Av может быть различной. Следовательно, в рентгеновском излучении могут присутствовать фото-ньт с различными частотами и спектр его будет непрерывным. На рис. 4.83 даны кривые распределения энергии в спектрах излучения рентгеновской трубки, полученные опытным путем, при двух значениях напряжений. Из рисунка видно, что при повышении напряжения интенсивность рентгеновского излучения возрастает. [32]
Рентгенофлуоресцентный метод позволяет анализировать пробы с содержанием отдельных элементов ( начиная от элемента с атомной массой 13) от десятитысячных долей процента до десятков процентов. Можно анализировать пробы различного агрегатного состояния - твердые, жидкие и газообразные. При анализе твердых материалов из них готовят таблетки, которые затем подвергают действию излучения рентгеновской трубки. [33]
Ускорители заряженных частиц, обычно электронов, непосредственно создают поток частиц, движущихся с определенной энергией, зависящей от его режима работы. Так, используя мишени из дейтерия, трития, бериллия, урана или висмута, при бомбардировке их электронами можно получать нейтронное излучение, а мишени из вольфрама или молибдена создают тормозное у-излучение. Тормозное излучение, полученное с помощью облучения мишени от ускорителей, имеет немоноэнергетический спектр, подобный излучению рентгеновской трубки. Размер фокусного пятна вторичного тормозного излучения ускорителей составляет доли квадратного миллиметра. [34]
Известны и отрабатываются несколько методов повышения интенсивности рентгеновского излучения. Исследуется также метод, который заключается в создании электрического разряда в струе инертного газа, истекающего из сопла, и за счет Z - пинч-эффекта создания плазменного состояния. Указанные методы позволяют получить рентгеновское излучение с мощностью ( правда, в импульсе), более чем в 10 раз превышающей мощность излучения рентгеновской трубки. Соответствующие рентгеновские источники имеют, кроме того, малую площадь, что позволяет уменьшить эффект нерезкости изображения. [35]
Как известно, рентгеновское излучение возникает при попадании пучка быстро летящих электронов или ионов на поверхность металла. Пучок электронов создается в рентгеновской трубке путем нагревания нити накаливания и последующего ускорения электронов в поле высокого напряжения. Во время работы анод сильно нагревается. Охлаждение его производится водой. Для увеличения тепло-отвода трубка анода делается медной. Спектр излучения рентгеновской трубки зависит от металла, на который падает электронный пучок ( от рабочего металла анода), и от величины приложенного к трубке высокого напряжения. [36]
Трубку питают переменным током, и поэтому ее лучи пульсирующие. За клином К2 расположена головка Д2 с флуоресцирующим экраном. В головке помещена газоразрядная лампа, свет которой также пульсирует и является эталоном. Если яркость флуоресцирующего экрана при пульсации правого луча рентгеновской трубки равна эталонной яркости газоразрядной лампы, то на фотоэлемент, находящийся в головке Д2, падает световой поток, не имеющий переменной составляющей, и на усилителе ЭУ2 напряжение равно нулю. Если имеется разность свечения, то напряжение ЭУ2 воздействует на чувствительное электронное регулирующее устройство РУ, которое уменьшает напряжение на высоковольтном трансформаторе ТВН настолько, насколько это необходимо для уравнения яркостей экрана и лампы. Вследствие того что лампа является эталоном, РУ поддерживает постоянной мощность излучения рентгеновской трубки РТ. Если толщина полосы равна толщине клина К1, то на электронном усилителе ЭУ1 напряжение равно нулю. [37]
Даже самая жесткая стабилизация напряжения на рентгеновской трубке, а также стабилизация ее анодного тока еще не гарантируют стабильность излучения трубки. Это не позволяет получать результаты анализа высокой точности, особенно при работе в режиме таймер. Значительно снизить требования к стабильности работы трубки позволяет монитор. Принцип устройства и работы монитора был рассмотрен выше: каналы неразложенного света в стилометре ФЭС-1 и для измерения интенсивности линии сравнения в квантометре ДФС-10 - это типичные примеры мониторных каналов. В рентгеноспектраль-ных установках используют несколько разновидностей мониторов: в качестве элемента сравнения здесь может быть взята интенсивность фона сплошного спектра или линии излучения рентгеновской трубки, интенсивность линии сравнения от самой пробы или специального стандартного образца. [38]