Излучение - волна
Cтраница 2
 |
Излучение волны Яп прямо. [16] |
На рис. 52 изображено излучение волны Е в тех же направлениях в зависимости от параметра к. Здесь следует отметить относительно сильное излучение назад ( Ф0), свидетельствующее о направляющем действии стенки волновода на волны, излучаемые его концом. [17]
Другим важным эффектом является излучение малоамплитудных волн в процессе распространения солитонов вдоль волокна. [18]
В этой главе рассматривается излучение волн различной природы ( скалярных, электромагнитных и гравитационных) частицами, движущимися в окрестности черных дыр по геодезическим траекториям. Особенностью процесса излучения в гравитационном поле является его глобальный характер: поток излучения на бесконечности в асимптотически плоском пространстве зависит не только от ускорения частицы, но и поведения гравитационного поля во всем пространстве, поскольку поле излучения так же подвержено действию гравитационных сил, как и сама частица. В противоположность этому частицы, движущиеся по окружности с одинаковой скоростью в гравитационных полях Шварцшильда и Керра, будут давать различные потоки излучения на бесконечности. Поэтому излучение частицы в гравитационном поле невозможно описать универсальной формулой, в которую входили бы лишь кинематические характеристики движения ( скорость, ускорение), но задачу необходимо рассматривать глобально. Известное упрощение возникает для ультрарелятивистских частиц, испускающих преимущественно высокочастотные волны. [19]
Вернемся к задаче исследования излучения волн твердым телом, колеблющимся как целое. Для того чтобы не слишком усложнять вопрос, предположим, что тело имеет ту или иную степень симметрии относительно некоторой оси. Например, оно может либо иметь форму тела вращения вокруг этой оси, либо иметь две взаимно-перпендикулярные плоскости симметрии, пересекающиеся по этой оси, либо иметь одну плоскость симметрии, перпендикулярную к этой оси. [20]
В дальнейшем при рассмотрении излучения волн разного типа излучателей антеннами будем пользоваться описанным методом и, в частности, предполагать, что существует только зона излучения, начинающаяся от центра излучателя. Предположение об отсутствии других полей в зоне индукции сильно облегчает исследование и не сказывается на результатах анализа для фактической зоны излучения. [21]
 |
Щелевая антенна самолетного радиовысотомера. [22] |
Поэтому обшивка участвует в излучении элек-ромагнитных волн так же, как если бы непосредственно в ней была прорезана полуволновая щель. Питание к антенне подводится через коаксиальный фидер и резонансный контур, образованный полостями металлической коробки антенны. Щель снаружи закрывается накладкой из пластмассы и этим исключаются завихрения воздушного потока относительно антенны. [23]
Электромагнитное поле вокруг любого источника излучения волн условно разделяют на три зоны: ближнюю - зону индукции, промежуточную - зону интерференции и дальнюю - волновую зону, или зону излучения. [24]
Наша следующая задача - расчет излучения мно-госолитонной волны, на которую действует возмущение. В этом параграфе мы построим функцию Грина, а затем в § 7 покажем, как в типичных ситуациях она применяется к вычислению испускаемого флюксоном излучения. Кроме того, с помощью функции Грина можно последовательно вывести уже использовавшиеся нами условия ортогональности (3.9), а также проверить точность проведенных расчетов. [25]
Были произведены численные расчеты полей излучения волн TI и Г 2 для ЕГ. [26]
Важное достоинство ЭМА-преобра-зователей - возможность излучения волн любых типов, как поясняется ниже. [27]
Начальное расширение проводящей области сопровождается излучением волны с сосиоставимой амплитудой, но относительно малой длительностью. Энергетический вклад этой стадии ультрарелятивистски мал. Детали процесса расширения сказываются только на форме и крутизне переднего фронта излучаемого импульса. [28]
Аналогичная картина имеет место при излучении волн второго типа. [29]
 |
Конструкция облучателя в виде полуволнового вибратора с симметричным питанием. [30] |
Страницы: 1 2 3 4