Излучение - электрон
Cтраница 2
Однако сейчас мы рассматриваем излучение электрона и требуем, чтобы оно было когерентным. Если длительность импульса меньше, чем время, необходимое для преодоления расстояния Ах, то различные участки распределения вероятности будут давать импульсы в различные моменты времени и мы не получим когерентного излучения. Поэтому длительность импульса Д / 1 должна быть по крайней мере равной времени пролета расстояния Дх, равного размеру электрона. [16]
Термоэлектронной эмиссией называют процесс излучения электронов нагретыми телами. [17]
В квантовой механике механизм излучения электрона трактуется иначе. [18]
Эта напряженность оказывается достаточной для излучения электронов с поверхности катода. [19]
Для полноты картины мы рассмотрим излучение электронов, ускоренных в магнитном поле, хотя это явление еще не нашло использования в экспериментах. [20]
Томаса, входят в суммарную мощность излучения электрона и его собственного магнитного момента. [21]
Тамма был записан вывод формулы для энергии излучения электрона. [22]
Согласно классическим представлениям, тормозное электромагнит - ное излучение электронов должно теоретически содержать волны всех частот, поэтому резкой границы в спектре рентгеновского излучения. Квантовая же теория позволяет объяснить и непрерывный характер тормозного рентгеновского излучения, и существование резкой коротковолновой границы. [23]
В электронных лампах используется явление термоэлектронной эмиссии - излучение электронов с поверхности электрода, называемого катодом, при его нагревании. Под действием тепла некоторые электроны приобретают скорость, позволяющую им покинуть катод. В электронных лампах кроме катода, излучающего электроны, всегда имеется другой электрод - анод. Анод собирает электроны, когда между анодом и катодом приложено положительное напряжение, заставляющее электроны двигаться от катода к аноду. [24]
 |
Внешний вид электронных ламп. [25] |
Один из электродов называется катодом и служит для излучения электронов в окружающее пространство. Другой электрод, называемый анодом, имеет положительный потенциал относительно катода и притягивает к себе эти электроны. Таким образом, катод и анод создают поток электронов, направленный от катода к аноду. Остальные электроды, если они имеются, служат для управления этим потоком. [26]
Затем они переходят ( по большей части при излучении электрона или позитрона) в стабильные ядра. [27]
Получающийся с помощью этой функции результат является точным для излучения электрона в скрещенном поле при любой энергии электрона. [28]
Применим запаздывающие потенциалы (13.24) и (13.25) для расчета поля излучения электрона. В классической электродинамике об электроне известно лишь, что он имеет определенный суммарный заряд. Поэтому любые расчеты поля излучения не могут основываться на каком-то конкретном распределении заряда внутри электрона. С физической точки зрения невозможно считать электрон не имеющим размера, так как это привело бы к появлению в теории бесконечностей. Однако некоторые черты поля излучения действительно не зависят от радиуса электрона по крайней мере, если радиус мал по сравнению с характеристическим размером поля. Мы будем предполагать, что электрон имеет конечный радиус, однако физическое значение мы будем приписывать лишь тем свойствам, которые не зависят от величины этого радиуса. [29]
Основное применение соотношений (19.20) и (19.21) состоит в вычислении излучения электрона при торможении, причем в данном приближении направление движения считается неизменным. При точных расчетах, в рамках классической теории, в эти соотношения нужно подставить точную зависимость ускорения от времени, учтя при этом тормозную способность вещества, С которым взаимодействует электрон. [30]
Страницы: 1 2 3 4