Cтраница 2
Параболоид давлений соответствует состоянию гидростатического равновесия для вынужденного вихря подобно тому, как горизонтальная плоскость - для неподвижной жидкости. Чтобы началось движение, полная энергия должна уменьшаться в направлении потока по сравнению с ее значением при расходе, равном нулю. [16]
При рабочем колесе, рассчитанном по схеме вынужденного вихря, угловая скорость потока за колесом постоянна. [17]
По всей длине трубы полная температура в вынужденном вихре уменьшается от периферии к центру. Максимум ее совпадает с радиусом разделения вихрей. [18]
Это требование необходимо, по определению, для вынужденного вихря. [19]
Максимум концентрации тяжелых компонентов приходится на границу исчезновения вынужденного вихря, после чего их содержание в свободном вихре остается постоянным. [20]
В области свободного вихря, начиная от границы вынужденного вихря, увеличение высоты слоя жидкости замедляется из-за перехода потенциальной энергии в кинетическую. [21]
Шеперу [13] энергия ( тепло) передается от вынужденного вихря к свободному за счет конвекции, так как термодинамическая температура в ядре потока выше, чем во внешнем потоке. [22]
Считается, что кинетическая энергия передается от свободного к вынужденному вихрю. [23]
Достижение максимума величины коэффициента т хв эффективности энергоразделения при условии полностью сформировавшегося вынужденного вихря на границе прекращения существования последнего, а также прекращение дальнейшего нарастания температур Тст и после исчезновения вынужденного вихря свидетельствует о том, что с исчезновением вынужденного вихря прекращается процесс энергоразделения в вихревом струйном течении. [24]
Завершение энергообмена между вихрями считается в сопловом сечении, когда в вынужденном вихре устанавливается адиабатное распределение статической температуры по радиусу. [25]
Для работы насоса при Q 0 в рабочем колесе цен-тробежного насоса на вынужденный вихрь, образующийся при Q 0, накладывается радиальный вихрь вследствие движения смеси. Образующийся в этом случае вихрь, следуя терминологии А. И. Степанова [14], носит название вынужденного спирального вихря. Приближенному распределению давления в таком вихре, а также в вынужденном вихре с учетом фазовых превращений посвящается этот и следующие параграфы. При этом обращается внимание на качественную сторону вопроса и на те относительные количественные изменения параметров работы насоса, которые возникают вследствие сжимаемости и растворимости газовой фазы. [26]
В связи с тем что из свободного вихря по его течению газ перетекает в вынужденный вихрь и затем истекает из отверстия диафрагмы, массовый расход газа по длине свободного вихря от сопла к дросселю уменьшается, что приводит к соответствующему уменьшению статического давления по длине свободного вихря. За счет перераспределения тепловой энергии при перетоке газа из свободного вихря в вынужденный в свободном вихре по его течению увеличивается его температура. Перетекающий из свободного вихря в вынужденный вихрь многокомпонентный газ приобретает в последнем пониженную температуру, при которой происходит конденсация некоторых компонентов. Образовавшаяся жидкая фаза отбрасывается центробежными силами в свободный вихрь, а газовая фаза истекает из отверстия диафрагмы. [27]
Наблюдается отчетливо выраженная тенденция к отказу от гипотезы свободного вихря и к применению схемы вынужденного вихря. [28]
Для описания формы воронки, образующейся на верхней границе жидкости, рассмотрим отдельно зону вынужденного вихря и зону свободного вихря. В частности, на верхней границе вращающейся жидкости сумма статического и динамического напоров жидкости равна нулю. [29]
Кроме того, следует учесть и трудность правильного выбора расчетного уравнения, определяющего область вынужденного вихря. Поскольку эти затруднения могли бы стать источником ошибок, угрожающих точности всего метода, была сделана попытка получения эмпирического уравнения, действительного для всего диапазона чисел Reu и охватывающего разные типы мешалок с наклонными лопастями. [30]