Крупный вихрь
Cтраница 3
 |
Принципиальная схема ротора ( стробоскопическая модель. [31] |
По сравнению с цилиндрическим ротором в коническом у узкого его конца крупные вихри занимают на некотором протяжении длины всю толщину слоя жидкости в роторе. Поэтому вымывание жидкости из внутренней полости конического ротора должно быть весьма неравномерным по его длине. В первую очередь вымывание жидкости должно происходить у узкого конца ротора. [32]
Расчеты течения в квадратной трубе, выполненные методом прямого численного моделирования крупных вихрей [24], показали, что вторичное течение в этом случае направлено в угол, образованный стенками. На рис. 4 приведена картина вторичных токов, а на рис. 5 - распределение вертикальной компоненты скорости V ( y) при x / h 40 и z / h 0.2 ( кривая 1), здесь 2 / г - сторона канала. [34]
При протекании жидкости через местные сопротивления изменяется ее скорость и обычно возникают крупные вихри. Последние образуются за местом отрыва потока от стенок и представляют собой области, в которых частицы жидкости движутся в основном по замкнутым кривым или близким к ним траекториям. [35]
Обычно в качестве I принимают ширину области течения, поскольку такой размер имеют крупные вихри, определяющие процесс турбулентного переноса. Например, в пограничном слое масштабом длины I может быть выбрана толщина пограничного слоя. [36]
Обычно в качестве I принимают ширину области течения, поскольку такой размер имеют крупные вихри, определяющие процесс турбулентного першоса. [37]
Из анализа кривых следует, что легкие частицы в большей степени подвержены влиянию крупных вихрей. Кроме того, при больших волновых числах спектральная функция убывает обратно пропорционально квадрату частоты. [38]
Данный эффект выявлен также в работах [28, 29], посвященных моделированию динамики частиц методом крупных вихрей при течении в канале и в однородном сдвиговом слое. Превышение пульсаций скорости частиц над пульсациями несущего газа получено в работе [30] при анализе движения частиц в неоднородном турбулентном потоке с использованием кинетического уравнения для функции плотности вероятности скоростей частиц. В работе [23] также выявлено превышение продольных пульсаций скорости частиц стекла диаметром 100 мкм над пульсациями скорости несущего воздуха практически по всему сечению трубы при малой концентрации дисперсной фазы. В этом исследовании была обнаружена сильная зависимость продольных пульсаций скорости частиц от локальной концентрации дисперсной фазы в условиях существенно неравномерного распределения последней по сечению трубы. [39]
Мы еще раз, таким образом, убеждаемся в том, что первоначальная энергия крупных вихрей, определяющая динамические и кинематические свойства течения, затрачивается на их дробление, что выражается через турбулентную вязкость, и, в конечном итоге, определяет свойства вязкой диссипации, при выполнении условия общего энергетического баланса. [40]
 |
Одномерные спектры пульсаций продольной Fj ( A и поперечной Fz ( k - компонент скорости на оси осесимметричной. [41] |
В процесс передачи энергии от крупных вихрей к более мелким вовлечен не весь объем крупного вихря, а лишь его активная часть, к-рая может быть охарактеризована коэф. [42]
Если этот масштаб ( обозначим его /) больше диаметра капли D, то эти крупные вихри перемещают каплю без ее разрушения. [43]
Отсюда следует, что на мелкомасштабное движение влияют только кинематическая вязкость и поток энергии, поступающий от крупных вихрей. [44]
Страницы: 1 2 3 4