Серое излучение

Cтраница 2

Если применить этот способ к серому излучению, то величина степени черноты будет определяться по формуле ( 5 - 7), которую рассматриваем как приближенную с заданной величиной коэффициента эффективности. [16]

Таким образом, полученные выше для серого излучения понятия оказалось возможным распространить на несерое излучение и показать, что при этом сохраняются основные закономерности серого излучения. [17]

Когда спектры излучения поверхностей значительно отличаются от серого излучения, расчет по формуле ( 5 - 14) неправомерен; он может приводить к значительным погрешностям. [18]

Когда спектры излучения поверхностей значительно отличаются от серого излучения, расчет по формуле ( 5 - 14) неправомерен, он может приводить к значительным погрешностям. Эти сведения могут быть получены экспериментальным путем. [19]

Значения коэффициентов излучения, вт / ( л2 град1. [20]

Излучение большинства твердых тел можно считать близким к серому излучению; при этом коэффициент С находится из опыта. Ввиду некоторого отклонения излучения реальных тел от серого излучения коэффициент С может меняться с температурой. [21]

По характеру излучения нечерные тела детятся на тела с селективным и серым излучением. [22]

Практические расчеты лучистого теплообмена упрощаются в случае предположения о сером излучении поверхностей. [23]

Для некоторых практических задач важно знать отклонение излучения материала от серого излучения в видимой области. Так, при измерении цветовой температуры серого тела она оказывается равной его истинной температуре. Отличия излучения углеродных материалов от серого излучения незначительны. Но тем не менее, кривые, приведенные на рис. 12, показывают, что для неграфитирующегося материала производная ds / dh 0, а для графитов, наоборот, при возрастании длины волны испускательная способность медленно возрастает. [24]

Рассмотренный приближенный метод определения излучения геометрических форм легко применим к серому излучению. Применение его к излучению газов затруднено тем, что степени черноты излучающих газовых объемов зависят от температуры газа. [25]

В основу существующих схем расчета лучистого теплообмена почти всегда положена модель серого излучения. Между тем в действительности всегда приходится иметь дело с несерым, часто резко выраженным селективным излучением. Расчеты показывают, что влияние селективности на лучистый теплообмен велико. Учет селективности в расчетах лучистого теплообмена представляет собой очень сложную задачу, в настоящее время очень мало изученную. Поэтому одной из важнейших задач теории лучистого теплообмена является изучение влияния селективности на лучистый теплообмен. [26]

Как следует из уравнения ( 12 - 34), при сером излучении поверхностей FI и F3 величина теплопередачи имеет закономерно меньшую величину, чем при черном излучении. [27]

Цветовая температура образца ТПЕ при различных значениях истинной температуры Т и отношения степени черноты е / е для красно-синего диапазона спектра. [28]

Случай eXi / ея 1 соответствует так называемому серому телу или участку серого излучения, для которых, как следует из ( 11 - 5), 7 7 цв. [29]

Оно, разумеется, одинаково как для черного, так и для серого излучения. Отсюда вытекает замечательное свойство цветового пирометра - при измерении температуры тела с серым излучением не требуется вносить поправки в его показания. Для реальных тел, спектр которых существенно отличается от серого, поправка может быть как положительной, так и отрицательной. Однако она обычно невелика даже для неокисленной поверхности металлов. При измерении цветовым пирометром температур окисленной поверхности металлов и огнеупоров поправку обычно не вносят. Другим преимуществом цветового пирометра является то, что на его показаниях почти не отражается поглощение лучистой энергии на пути к прибору. [30]

Страницы: 1 2 3 4