Периодическая слоистая среда

Cтраница 1

Периодическая слоистая среда эквивалентна одномерному кристаллу, который инвариантен относительно трансляций на постоянную решетки. Оператор трансляции решетки Т определяется выражением Tz z - / Л, где / - целое число. [1]

Измеренное поперечное распределение интенсивности локализованной моды в брэгговском волноводе длиной 2 мм. Одно большое деление горизонтальной шкалы соответствует 10 мкм. [2]

Рассмотрение, проведенное выше, предполагает, что периодическая слоистая среда является полу бесконечной. Для локализованного распространения без потерь необходимо, чтобы коэффициент отражения на границе между волноводным слоем и периодической средой был равен единице, что возможно только в бесконечной структуре. На практике число периодов всегда конечное. [3]

Для получения характеристик распространения мод предположим, что периодическая слоистая среда является полубесконечной, простирающейся от 0 до оо. [4]

Понятия фазовой и групповой скоростей, а также скорости переноса энергии в периодической слоистой среде являются весьма тонкими и требуют внимательного анализа. Обычно используемая в физике твердого тела схема приведения к зоне Бриллюэна неприменима при рассмотрении фазовой скорости электромагнитной бло-ховской волны. [5]

Чтобы доказать, что скорость переноса энергии (6.7.8) и групповая скорость (6.7.7) в случае периодических слоистых сред равны друг другу, мы можем воспользоваться результатами, полученными в разд. Интересно показать, что это равенство справедливо в произвольной периодической среде, в том числе и в среде с периодическим двулучепреломлением при условии, что отсутствуют потери. [6]

Уравнения (6.8.3) и (6.8.4) играют очень важную роль в оптической теории дихроичных поляризаторов и при синтезе отрицательных одноосных кристаллов с определенными свойствами. Чтобы это проиллюстрировать, рассмотрим периодическую слоистую среду, которая состоит из чередующихся металлических и диэлектрических слоев. [7]

В частности, в области частот (3.38) никаких дополнительных максимумов не появляется. Это вполне естественно, так как формула (3.31) соответствует бесконечной непоглощающей периодической слоистой среде, в которой нет торцевой интерференции, а следовательно, и нет дополнительных максимумов, обусловленных такой интерференцией. [8]

Кх или Kv Ф 0) дисперсионное уравнение оказывается более сложным и зависит от состояния поляризации. Это будет показано в следующем разделе при исследовании распространения волн в периодических слоистых средах. [9]

Эти выражения согласуются с выражениями (6.1.31) и (6.1.32), полученными в разд. В качестве упражнения читатель может самостоятельно найти коэффициенты фурье-разложения диэлектрической проницаемости для периодической слоистой среды. [10]

Простейшая периодическая среда состоит из чередующихся слоев прозрачных материалов с различными показателями преломления. Современные достижения в технологии выращивания кристаллов, особенно методом эпитаксии из молекулярных пучков, позволяют выращивать периодические слоистые среды с хорошо контролируемыми периодичностью и толщинами слоев, соответствующими нескольким атомным слоям. [11]

Заметим, что в частотной области, для которой - 21 к I Д / 3 2Ы, величина 0 имеет мнимую часть. Эта область называется запрещенной зоной периодического волновода, изображенного на рис. 11.6; формально она совпадает с аналогичной зоной периодической слоистой среды ( см. разд. Падающие волны, частоты которых соответствуют этой области, являются затухающими на гофрированном участке и испытывают сильное отражение при условии, что длина взаимодействия L достаточно большая. [12]

Такое когерентное переходное излучение было названо им резонансным. Тер-Микаеляном и Газазяном [60.3, 61.2] были получены сравнительно простые формулы для частотно-углового и частотного ( проинтегрированного по углу) распределений интенсивности резонансного РПИ в бесконечной периодической слоистой среде. [13]

Прямая пропорциональность полной интенсивности боковых пятен толщине кристалла указывает на то, что излучение в этих направлениях испускается со всей длины пути частицы внутри кристалла. В однородной аморфной среде излучение Вавилова-Черепкова не возникает в области рентгеновских частот, где Re [ s ( со) ] 1, однако периодическая структура кристалла приводит к возникновению в определенных брэггов-ских направлениях рентгеновского излучения, которое также называют квазичеренковским ( аналогичное излучение в периодической слоистой среде возможно и в других областях частот, и. [14]

Можно показать, что эти контуры более или менее похожи на окружности и имеют лишь небольшую эллиптичность. Начало координат отвечает контуру с нулевой частотой. В длинноволновой области ( А Л) они аналогичны дисперсионным кривым для электромагнитных волн, распространяющихся в отрицательных одноосных кристаллах. Рассмотрим теперь двулучепреломляющие свойства периодической слоистой среды. Для более коротких длин волн и около границ зоны Бриллюэна ( К А. [15]

Страницы: 1