Турбулентный вихрь

Cтраница 3

Данквертс считает, что к поверхности раздела непрерывно подходят турбулентные вихри с концентрацией извлекаемого компонента, равной концентрации в ядре потока и капли. Предполагается, что на поверхности раздела фаз мгновенно устанавливается равновесие, и дальнейшее насыщение свежего элемента жидкости происходит путем молекулярной диффузии. Насыщение происходит до тех пор, пока следующий турбулентный вихрь не перенесет частично насыщенный элемент в ядро потока. [31]

График для расчета теплоотдачи в сосудах с якорными мешалками. [32]

При дальнейшем увеличении расстояния между мешалкой и стенкой аппарата турбулентные вихри, возникающие в пространстве у мешалки, проникают в пограничный слой и уменьшают его термическое сопротивление, благодаря чему тепловой поток возрастает. [33]

Тэйлора разрушаются; нарушается упорядоченная структура потока; образуются крупномасштабные турбулентные вихри. [34]

В левой части стоит выражение, описывающее приток энергии в турбулентные вихри за счет работы, производимой обусловливающей конвекцию силой плавучести. Вторым членом в правой части описывается обмен кинетической энергией между вихрями различных масштабов. Основному масштабу турбулентности соответствует волновое число ko, где d - толщина слоя жидкости. [35]

Представляет интерес критерий co / Vv, характеризующий вращательное движение турбулентных вихрей, и по своей природе схожий с критерием осевого движения. [36]

В гидродинамике двумерной турбулентной жидкости известен эффект обратного каскада, когда турбулентные вихри малых масштабов сливаются во все большие вплоть до самого большого масштаба, на котором вихрь становится наблюдаемым. До последнего времени оставалось неясно, диссипируется ли энергия вихрей внутренним трением ( вязкостью) или же она передается в окружающую среду. Для решения этого вопроса в университете Питтсбурга был поставлен эксперимент, в котором удалось проследить динамику вихрей не только самого большого, но и промежуточных масштабов. Изучалась турбулентность в тонкой мыльной пленке на солевой основе, помещенной в электрическое и магнитное поля. [37]

Эксперименты отчетливо показывают, что кавитация происходит в центрах низкого давления турбулентных вихрей, образующихся в зоне смешения. Диффузия затопленной струи происходит в двух последовательных зонах, начиная от среза сопла. Начальный участок струи состоит из центрального по существу безвихревого ядра, в котором максимальная скорость постоянна. В точке пересечения границ слоев смешения с осью струи начинается основной участок струи с непрерывной диффузией, которая уменьшает максимальную скорость и постепенно рассеивает энергию струи. Напряжение трения, интенсивность турбулентности и пульсации давления максимальны на начальном участке струи. Это видно из фиг. На этой фигуре начальная зона струи простирается до x / Do 6, где х - расстояние от кромки сопла. [38]

УДалении зоны, в которой возникают местные завихрения, от стенки, неустойчивые турбулентные вихри будут затухать, не достигая ламинарного пограничного слоя. [39]

Другими словами, в указанной области перенос количества движения осуществляется главным образом турбулентными вихрями. [40]

Скорость восходящего потока целесообразно увеличивать лишь до тех пор, пока не появятся турбулентные вихри. При турбулентном режиме течения частицы шлама имеют большую скорость осаждения, чем при ламинарном. Кроме того, с тур-булизацией потока интенсифицируется эрозионный размыв стенок скважины, повышаются гидравлические сопротивления. [41]

Скорость восходящего потока целесообразно увеличивать лишь до тех пор, пока не появятся турбулентные вихри. При турбулентном режиме течения частицы шлама имеют большую скорость осаждения, чем при ламинарном. Кроме того, с турбу-лизацией потока интенсифицируется эрозионный размыв стенок скважины. [42]

Это означает, что величина Е ( k) dk представляет собой энергию турбулентных вихрей со значениями волнового числа, лежащими в интервале ( k, k - - dk), приходящуюся на единицу объема жидкости. [43]

Однако скорость перехода энергии p Vu ( представляющая собой работу, совершаемую над турбулентными вихрями за единицу времени в единице объема окружающей средой, как следствие существования пульсаций давления и расширения ( Vu 0) или сжатия ( Vu 0) вихрей) может быть разной по знаку. Таким образом, из уравнения ( 11) следует, что в общем случае осредненная энтропия ( S) может как возрастать, так и уменьшаться, что является характерной чертой открытых термодинамических систем. [44]

Известно, что капли дисперсной фазы размером меньше микромасштаба турбулентности стремятся следовать за турбулентными вихрями любого масштаба. Однако если размер капель превышает интегральный масштаб турбулентности, то движение капель определяется полем осредненных скоростей. [45]

Страницы: 1 2 3 4