Малый вихрь

Cтраница 2

Так как случайные возмущения деформируют поверхность раздела совершенно беспорядочно, в действительности образуется не правильный ряд, а беспорядочная совокупность больших и малых вихрей. [16]

Мы должны, таким образом, исследовать, приводит ли разработанная в этом труде гипотеза о том, что магнитная сила обусловлена центробежной силой малых вихрей и что эти вихри состоят из той же самой материи, колебания которой представляют собой свет, к каким-либо следствиям относительно действия магнетизма на поляризованный свет. [17]

При турбулентном течении движение частиц вызывается, главным образом, большими вихрями, в то время как основные потери на внутреннее трение происходят в малых вихрях. Кинетическая энергия больших вихрей передается малым вихрям, где и расходуется на преодоление сил внутреннего трения. Этот переход идет разными путями с различной скоростью, так что можно говорить о независимости малых вихрей друг от друга и от главного течения в жидкости. Важно лишь общее количество кинетической энергии, полученное ими. Потери этой энергии в единице массы малого вихря if, вязкость т ], плотность р - таковы основные характеристики малого вихря, принимаемого как независимое целое в статистическом рассмотрении. [18]

При турбулентном течении движение частиц вызывается, главным образом, большими вихрями, в то время как основные потери на внутреннее трение происходят в малых вихрях. Кинетическая энергия больших вихрей передается малым вихрям, где и расходуется на преодоление сил внутреннего трения. Этот переход идет разными путями с различной скоростью, так что можно говорить о независимости малых вихрей друг от друга и от главного течения в жидкости. Важно лишь общее количество кинетической энергии, полученное ими. Потери этой энергии в единице массы малого вихря w, вязкость т ], плотность р - таковы основные характеристики малого вихря, принимаемого как независимое целое в статистическом рассмотрении. [19]

Интерферограмма двухмерной.| Интерферограмма двухмерной сверхзвуковой струи при перерасширении. [20]

Оценка турбулентности производится главным образом масштабом вихрей. Если пренебречь малыми вихрями, равными или меньшими толр щины свободного пограничного слоя струи, то первая зона рассмотренных в последнем разделе двухмерных струй может в целом считаться ламинарной. Из теории устойчивости ламинарной струи [3] известно, что возмущения подразделяются на симметричные и антисимметричные. Антисимметричные возмущения более неустойчивы, чем симметричные. [21]

При турбулентном течении движение частиц вызывается, главным образом, большими вихрями, в то время как основные потери на внутреннее трение происходят в малых вихрях. Кинетическая энергия больших вихрей передается малым вихрям, где и расходуется на преодоление сил внутреннего трения. Этот переход идет разными путями с различной скоростью, так что можно говорить о независимости малых вихрей друг от друга и от главного течения в жидкости. Важно лишь общее количество кинетической энергии, полученное ими. Потери этой энергии в единице массы малого вихря w, вязкость т ], плотность р - таковы основные характеристики малого вихря, принимаемого как независимое целое в статистическом рассмотрении. [23]

Это оказывается полезным при определении размеров турбулентных завихрений. Величина Я является мерой ( хотя и не равна ей) средней величины малых вихрей - носителей энергии. На рис. 8 приведены некоторые экспериментальные данные. В настоящее время величину А, не используют при количественной характеристике процессов, протекающих в емкостях с перемешиванием. [24]

Соответствующие движения газа распадаются на два класса: звуковые колебания и несжимаемые движения типа малых вихрей. [25]

Завихрение при истечении жид. [26]

В результате этого поверхность раздела распадается на отдельные вихри. В действительности первоначальные небольшие возмущения искажают поверхность раздела обычно не в виде равномерно следующих друг за другом волн, а совершенно беспорядочно, и поэтому в конечной стадии распада образуется в большинстве случаев беспорядочная последовательность больших и малых вихрей. Образование вихрей при обтекании тел любой формы происходит потому, что возникают поверхности раздела. [27]

Исходя из положения теории Колмогорова об изотропной турбулентности уравнение ( 101) можно приложить и к неизотропной турбулентности в аэротенках и биологических прудах. При этом, если размер частиц очень мал ( Ь А0), то они полностью следуют за турбулентными пульсациями. Режим движения малых вихрей масштаба А А, в которых силы вязкости играют заметную роль, обеспечивая эффективную диссипацию энергии, называют вязким. [28]

По нашему мнению, наиболее вероятное объяснение этого свойства межзвездной турбулентности заключается в том, что различные масштабы движения ( вихри) в межзвездном пространстве более обособлены, чем в случае обычной турбулентности без магнитного поля. Иными словами, в то время как в обычной турбулентности каждый элемент массы принимает участие сразу в движениях многих масштабов, в газомагнитной турбулентности каждый элемент массы в данный момент участвует лишь в одном масштабе движения и принадлежит лишь одному вихрю. Тем самым можно избежать подавления малых вихрей магнитным полем: ведь эти вихри движутся в тех областях, где магнитное поле невелико. Разумеется, эту обособленность не следует понимать слишком буквально-взаимодействие между вихрями различных масштабов все же должно быть, иначе мы возвратились бы к случаю отсутствия малых вихрей, уже описанного выше. [29]

В силу больших R крупные неоднородности являются неустойчивыми и распадаются на более мелкие, для которых R также велико. Этот распад ( мельница Ричардсона) продолжается до самых мелких вихрей с масштабами а, когда энергия, передаваемая от вихря к вихрю, уже начинает зависеть от вязкости и в процессе вязкой диссипации переходит в тепло. В диапазоне от а до а, энергия перетекает от больших вихрей к малым вихрям без потерь и вязкость не играет роли. [30]

Страницы: 1 2 3