Образовавшийся вихрь

Cтраница 2

ЛАБИРИНТНЫЙ НАСОС - насос трения, особенностями конструкции к-рого являются закрепленные в корпусе втулка и винтовой ротор, имеющие спец. При вращении ротора жидкость обтекает выступы винта и втулки, частицы жидкости в образовавшихся вихрях увлекают друг друга, что обусловливает ее продвижение. [16]

Из формулы (V.36) следует, что с увеличением градиента скорости скорость перемещения вихрей va возрастает. Поскольку в условиях турбулентного или структурного течения значения dv / dr у стенок очень велики, это благоприятно сказывается на перемещении образовавшихся вихрей внутрь потока. [17]

Обычно вихри одного ряда располагаются не посередине между вихрями другого ряда. Все вихревые дорожки, которые удовлетворяют этому уравнению, являются неустойчивыми во втором приближении, в то время как все другие вихревые системы неустойчивы уже в первом приближении. При больших дозвуковых скоростях образовавшиеся вихри быстро затухают и дорожка становится визуально ненаблюдаемой. Тем не менее происходит периодический отрыв потока. Так как результаты не согласуются друг с другом, можно сказать, что в настоящем виде теория устойчивости вихревой дорожки не удовлетворительна. Теория устойчивости первого приближения достаточно точно описывает фиаические явления, но математический анализ предсказывает неустойчивость, указывая, что упорядоченное расположение вихрей не может сохраняться. Re j 2 - 105, периодические вихри могут появляться даже в случае, когда скачки уплотнения простираются от одной стенки трубы до другой, как на фиг. [18]

Конструктивная схемавих - шие нап Ры в 3 - 10 Раз ПРИ. [19]

При вращении рабочего колеса 1 в межлопаточных полостях и концентрическом канале 4 образуются вихри 5, что приводит к непрерывному перемещению частиц жидкости из межлопаточных полостей колеса в канал и обратно. За счет этого происходит передача энергии от колеса к жидкости в концентрическом канале. Жидкость в канале как бы увлекается образовавшимися вихрями и перемещается вместе с колесом от полости всасывания к полости нагнетания. [20]

Аэродинамический шум вентилятора вызывается нестационарными аэродинамическими процессами в проточной части, обусловленными отрывным неустановившимся течением и взаимодействием вращающихся и неподвижных элементов вентиляторов. К ним относятся вихревой шум, образующийся из-за срыва вихрей при обтекании тел ( например, лопаток вентилятора), а также взаимодействии ранее образовавшихся вихрей с твердыми стенками ( например, спиральным корпусом) и шум пограничного слоя, образующийся в турбулентном пограничном слое. [21]

В момент отрыва вихря z от цилиндра-его относительная скорость достигает максимального значения. В общем случае шахматная вихревая система за период Т смещается на расстояние /, двигаясь со средней скоростью ( V, - и); за то же время вновь образовавшийся вихрь проходит расстояние / i /, как это можно видеть из фотографий реальных течений. Скорость центра вихря возрастает в реальных течениях еще и потому, что при увеличении циркуляции Г центр вихря переходит из областей меньших переносных скоростей в область больших. [22]

Успех применяемого метода в значительной мере зависит от удачного выбора системы аппроксимирующих функций. Предпринятая Кавагути попытка построить решение для Re 70 с той же аппрокси-мирующей функцией тока не имела успеха. Трудность получения удовлетворительных результатов при возрастании Re во многом обусловлена сложной структурой потока. С увеличением критерия Рейнольдса точка отрыва потока от сферы перемещается вверх по течению. При этом за сферой возникает возвратно-вихревое течение жидкости. При Re 100 образовавшиеся вихри занимают заметную часть кормовой области сферы. Дальнейшее повышение критерия Рейнольдса приводит к тому, что вихри начинают колебаться, а затем уносятся набегающим потоком жидкости. Согласно наблюдениям Молера [13], при Re 500 вихри сносятся набегающим потоком в область турбулизируемого за сферой следа. Столь сложная картина течения вокруг сферы вряд ли может быть описана стационарными уравнениями ламинарного движения. Следует ожидать, что стационарные уравнения удовлетворительно описывают картину течения, когда вихревые движения за сферой устойчивы. Точка отрыва потока при ламинарном пограничном слое расположена примерно на экваторе сферы. [23]

Страницы: 1 2