Cтраница 1
Полностью насыщенная пористая среда не дает возможности внедрения несмачивающей фазы, пока не превышено давление вытеснения. Однако когда насыщение жидкостью падает ниже равновесного насыщения, то несмачивающая или газовая фаза непрерывна и движется даже под бесконечно малым градиентом давления. При промежуточных насыщениях смачивающей фазы ( между величиной равновесия и 100 %) газовая фаза является прерывистой и проявляет стремление застрять в порах среды. Однако она все же подвергается вытеснению, если на отдельные пузырьки налагаются достаточные давления, чтобы протолкнуть их сквозь перемычки пор. Такие давления называются давлениями сдвига, их максимумом является давление вытеснения при 100 % насыщении жидкой фазой. Они уменьшаются с увеличением насыщения газом и исчезают у предела равновесных насыщений газом или жидкостью. [1]
Пусть насыщенная пористая среда занимает правое полупространство я0, и в начале координат помещен источник, излучающий плоские электромагнитные волны. По мере работы источника температура среды повышается и вещество, находящееся в порах, постепенно расплавляется. При этом образуется подвижная граница плавления 1 ( ъ), и если к среде приложен соответствующий перепад давлений, возможен перенос ( фильтрация) расплавленной массы в направлении начала координат. Представляет интерес определить распределение температуры и давления, закон движения фронта плавления / ( т) и скорость фильтрации жидкой фазы. [2]
Решения уравнений механики насыщенных пористых сред, их обсуждения применительно к различным процессам и соответствующую библиографию можно найти в уже упоминавшихся книгах [20, 24], где изложены линейная теория распространения возмущений в средах с прочностью, вопросы нелинейной теории стационарных волн конечной интенсивности в мягких средах ( без эффектов прочности), теория фильтрационной консолидации и обширный материал по упругому режиму фильтрации. [3]
Ранее в механике насыщенных пористых сред, где твердые частицы образуют сплошной скелет, уравнения микродвижения осреднялись по объему с учетом различия средних по объему и по площадкам. Это различие существенно также в случае взвеси в жидкости твердых частиц, которые могут вращаться вокруг своих осей с угловой скоростью, отличной от угловой скорости окружающей жидкости. Такое вращение вызывает нарушение закона парности касательных макронапряжений. Предположение об эквивалентности всех методов осреднения или даже более частная гипотеза о равенстве средних по объему и по площадкам полностью исключает асимметричные эффекты. Таким образом, более глубокое понимание методов осреднений может привести к дальнейшему совершенствованию теорий течений суспензий. [4]
Для определения акустических свойств насыщенной пористой среды, процессов переноса энергии волн и двумерных процессов преобразования волн на границах пласта использовался подход, который основывается на линейной теории Николаевского - Био. [5]
Рассмотрение диссипации энергии в насыщенной пористой среде приводит к следующим результатам. В отличие от непористой среды, где основным механизмом диссипации является пластическое течение, в пористой среде диссипация энергии происходит главным образом на ударном фронте. Значительная доля энергии взрыва оказывается запасенной в упругой энергии деформации сжатия и сдвига, причем последняя является обратимой и, по-видимому, может стать источником вторичных упругих волн в последующие моменты времени после взрыва. С увеличением противодавления возрастает упругая энергия объемного сжатия, которая сконцентрирована на фронте упругой волны, что приводит к увеличению энергии этой волны. По сравнению с газонасыщенной средой, насыщение пор жидкостью приближает энергетические характеристики взрыва к взрыву в непористой среде, т.е. к усилению механического эффекта взрыва. [6]
Взаимодействие движущих сил в насыщенной пористой среде управляется общими законами физики. Основную характеристику геофильтрации представляют индикаторные диаграммы. [7]
Вода начинает вытеснять масло из насыщенной пористой среды. [8]
Для анализа слабых волн в насыщенной пористой среде при наличии пузырьков газа можно использовать линеаризованную систему уравнений. [9]
Пусть в пространстве, занятом насыщенной пористой средой, в начальный момент времени имеется сферическая полость радиусом д0, в которой мгновенно выделяется энергия взрыва W. В процессе расширения полости показатель адиабаты изменяется. [10]
Характер распространения упругих волн в насыщенных пористых средах существенно отличается от волновых процессов в однородных системах. В двухфазных средах, в отличие от однофазных сред, возникают волны первого и второго родов. Волны первого рода аналогичны волнам в однородных средах. Они характеризуются тем, что скелет горной породы и флюиды колеблются синхронно. В волне второго рода скелет и флюид колеблются в противофазе. Флюиды активно влияют на процессы волнового воздействия в продуктивных пластах. [11]
Из решения волнового уравнения для динамики насыщенных пористых сред получено, что при ламинарном режиме фильтрации источники звука практически не проявляют себя. Таким образом, звук аэродинамического происхождения, генерируемый насыщенной флюидом пористой средор, происходит только при турбулентном течении. АГДМ может быть ис пользован и для определения допустимого выноса песка из скважины при эрозии оборудования. [12]
Ст, Ср - изобарные теплоемкости насыщенной пористой среды и флюида соответственно; Т - термодинамическая температура; t - время; р - плотность флюида; со - скорость фильтрации; е - коэффициент дросселирования ( Джоуля - Томсона); р - давление; S - площадь горизонтального сечения залежи, зависящая от координаты х; G - ускорение свободного падения; а - коэффициент изобарного расширения; qT - вертикальный тепловой поток; q - мощность горизонтального притока тепла в расчете на единицу толщины залежи. [13]
В рамках данного направления рассматривается уплотнение насыщенной пористой среды под действием сжимающей нагрузки за счет отжатия жидкости из пор. Объемные деформации отражают перераспределение напряжений между жидкостью и скелетом в процессе приспособления среды к новым внешним условиям. [14]
Из решения волнового уравнения для динамики насыщенных пористых сред получено, что при ламинарном режиме фильтрации источники звука не проявляют себя. Таким образом, звук аэродинамического происхождения, генерируемый насыщенной флюидом пористой средой, происходит только при вихревом течении. АГДМ, может быть использован и для определения допустимого выноса песка из скважины при эрозии оборудования. [15]