Cтраница 3
В проводящей среде практически всегда можно пренебречь токами смещения по сравнению с токами проводимости. [31]
В проводящей среде ток смещения несоизмеримо мал по сравнению с током проводимости и им можно пренебречь. В связи с этим уравнения ( 1 - 6) - ( 1 - 8) упрощаются. В этом случае наибольший интерес представляет магнитная составляющая электромагнитного поля, через которую выражаются токи, напряжения во всех звеньях рассматриваемой системы и потери на гистерезис в ферромагнетиках. [32]
В проводящей среде непрерывность тангенциальных составляющих следует из потенциальности поля тока. [33]
В проводящей среде практически всегда можно пренебречь токами смещения по сравнению с токами проводимости. [34]
В проводящей среде электростатический потенциал создаваемый точечным ионом, не может оставаться постоянным в достаточно большой области, так как электрическое поле ионов экранируется поляризацией электронов. Чтобы описать экранировку количественно, нужно решить уравнение Шредингера для возмущенных состояний электрона при наличии точечного иона и, что особенно важно, выполнить расчет по методу Хартри. [35]
В проводящей среде типичный токовый слой стремится медленно диффундировать с характерным временем диффузии т l2 / rj, где 2 / - толщина токового слоя, а т ] ( / лсг) 1 - коэффициент магнитной диффузии. Во время процесса магнитной диффузии энергия магнитного поля с такой же скоростью переходит в тепловую энергию вследствие омической диссипации. Однако часто величина т оказывается слишком большой в сравнении с типичными временными масштабами динамических процессов в космической плазме, и поэтому с ее помощью невозможно описывать развитие таких процессов. Такие неустойчивости возникают в случае, когда ширина токового слоя настолько велика, что rd ТА, где ТА I / VA - время, которое требуется, чтобы пересечь слой со скоростью, равной альфвенов-ской: VA о ( мРо) 1 2 - Характерные времена развития резистивных неустойчивостей по порядку величины равны т тд / Td) где 0 А 1, при этом возникает множество мелкомасштабных петель магнитного поля внутри слоя. Другими словами, резистивные неустойчивости создают токовые нити в токовых слоях ( или, в действительности, в любой конфигурации с широм магнитного поля) с последующей диффузией этих нитей и связанных с ними петель магнитного поля и выделением магнитной энергии в процессе диффузии. [36]
В проводящей среде электростатический потенциал создаваемый точечным ионом, не может оставаться постоянным в достаточно большой области, так как электрическое поле ионов экранируется поляризацией электронов. Чтобы описать экранировку количественно, нужно решить уравнение Шредингера для возмущенных состояний электрона при наличии точечного иона и, что особенно важно, выполнить расчет по методу Хартри. [37]
В проводящей среде практически всегда можно пренебречь токами смещения по сравнению с токами проводимости. [38]
В проводящей среде в направлении осп 2 распространяется плоская волна. Магнитная проницаемость среды ц 200, проводимость 0 0 5 - 106 См / см, частота волны 50 Гц. [39]
В проводящей среде ( земле) строится фиктивное поле, являющееся зеркальным изображением действительного поля, находящегося по другую сторону граничной поверхности. [40]
В проводящей среде могут существовать энтропийные волныг переносящие возмущения энтропии S и плотности р при постоянном. [41]
В проводящей среде в направлении оси z распространяется плоская волна. [42]