Рассматриваемая среда

Cтраница 3

Эта скорость равна скорости света в рассматриваемой среде. [31]

Рисг - фактическая вероятность отсутствия в рассматриваемой среде источника зажигания; рекомендуется принимать [ 14J: Рис 0 999 для среды без источников зажигания; Рис 0 для среды, где возможно появление источников зажигания. [32]

Кроме того, будем предполагать, что рассматриваемая среда является однородной и ограничена выпуклой поверхностью S. В силу однородности среды уравнение переноса не содержит явной зависимости от г, и, следовательно, оно инвариантно по отношению к бесконечно малому движению пространства. [33]

Их необходимо дополнить соотношениями, характеризующими свойства рассматриваемой среды. Такие соотношения устанавливают связь между векторами Е и D ( или между Е и Р) и называются материальными уравнениями. В быстропеременных электромагнитных полях, заметно изменяющихся за времена, сравнимые с временем установления ( релаксации) электрической поляризованности вещества, связь между Е и Р становится, вообще говоря, довольно сложной. [34]

Однако найти структуру стационарной ударной волны в рассматриваемой среде не удается без использования всей информации, содержащейся в решении задачи о динамике паровой оболочки около находящейся в жидкости нагретой частицы. В этом заключается отличие используемых в настоящей работе макроскопического и микроскопического описаний движения. При микроскопическом описании учитываются нестационарные процессы динамического взаимодействия и тепло - и массообмена около отдельного включения. В результате увеличивается размерность задачи об одномерном движении дисперсной смеси. [35]

Диаграмма, показывающая. [36]

Индексы 1 и 2 относятся к двум рассматриваемым средам; причем первый из них принадлежит той среде, в которой первоначально распространяется излучение. [37]

Этот метод защиты состоит в создании в рассматриваемой среде электрического гальванического элемента, соединяя защищаемый металл с металлом более электронегативным, и который является анодом системы: т.е. происходит его разрушение ( рис. стр. [38]

Очевидно, что не всякое внешнее воздействие на рассматриваемую среду можно представить поверхностными силами. Силы тяготения являются примером такого воздействия. В теории упругости, кроме поверхностных сил, вводят массовые силы. Предполагают, что воздействие этих сил на элементарную частицу среды статически эквивалентно силе, приложенной к центру масс частицы, и паре сил. Эти силы и моменты пар предполагаются пропорциональными массам частиц, на которые они действуют. Их называют массовыми силами и массовыми моментами. [39]

При этом мы еще предполагаем, что в рассматриваемой среде В ( J. В общем случае они подлежат совместному решению при определенных граничных и начальных условиях. [40]

В большей части предыдущего теоретического описания предполагалось, что рассматриваемая среда изотропна. На самом же деле горные породы обычно образуют слои с различными упругими свойствами, и эти свойства нередко различны в разных направлениях. Тем не менее при анализе распространения волн мы обычно пренебрегаем такими различиями и рассматриваем осадочные породы как изотропные среды; при этом мы получаем удобные для использования результаты. [41]

Уравнения состояния описывают процессы перехода и5 преобразования энергии внутри рассматриваемой среды, включая как механическую, так и тепловую и другие формы немеханической энергии. Поэтому в изотропной сплошной среде эти уравнения являются скалярными соотношениями между инвариантами механических и термодинамических переменных. В чисто механических уравнениях состояния термодинамические переменные рассматриваются в качестве параметров, определяющих изотермические ( dT - ty или адиабатические ( dQ Q) условия. Подобные энергетические уравнения можно преобразовать в соотношения между напряжениями и деформациями при упрощающем предположении, заключающемся в том, что все члены этого уравнения, содержащие механические переменные, выражаются в виде функций одной1) из этих переменных. Это предположение может рассматриваться как условие, при котором сами соотношения между напряжением и деформацией имеют характер уравнений состояния. Непрерывность этих соотношений, при непрерывном изменении независимого переменного, является условием непрерывности изменения зависимого переменного и определяется изменением структуры материала, которое в свою очередь есть результат изменения независимого переменного. Поэтому для реальных материалов допущение подобной непрерывности является приближением, без которого, однако, невозможно было бы осуществить построение математических теорий неупругих материалов. [42]

При реализации малой и средней удельных мощностей смазочная способность рассматриваемых сред весьма различна. С ростом АГуд под влиянием усиливающегося теплового воздействия и шероховатости разрушаемой породы происходит все более интенсивное разрушение третьего тела, что ведет к сближению коэффициентов трения. [43]

Для того, чтобы добиться соблюдения последнего условия в рассматриваемой среде, характеризующейся большими градиентами ( в данном случае - температуры), используется предпосылка, согласно которой термодинамические условия в пористом блоке зависят только от расстояния расчетной точки до ближайшей трещины. Ранее доказано, что такая предпосылка вполне допустима по крайней мере для среднеинтегральных значений искомой функции по поверхности, параллельной ограничивающим трещинам; поэтому каждый элемент дополнительно разбивается на подэлементы такими поверхностями, а трещины моделируются как оконтуривающие под-элементы, содержащие только воду. Благодаря подобной разбивке, резко ( на несколько порядков) сокращается необходимое время счета и вполне надежно моделируются условия на контактах двух континуумов - трещин и пористой матрицы. [44]

Необходимым условием распространения тепла является неравномерность распределения температуры в рассматриваемой среде. Таким образом, для передачи тепла теплопроводностью необходимо неравенство нулю температурного градиента в различных точках тела. [45]

Страницы: 1 2 3 4