Cтраница 1
Нестационарная среда, хотя и может усиливать имеющиеся в ней поля, не создает электромагнитного поля спонтанно. [1]
В нестационарной среде изменение числа поляризующихся частиц ( или их перераспределение по сортам) может привести к переходу какой-то части энергии частиц в энергию поля. [2]
В случае нестационарных сред ( когда параметры среды меняются во времени) изменение частоты может происходит. [3]
Отсутствие взаимности для нестационарных сред широко используется в нелинейной оптике. При усилении слабых сигналов в среде, свойства которой меняются под действием волны с большой амплитудой, эффективное усиление наблюдается при синхронном распространении волны параметра и усиливаемой волны в одном направлении. Для волн, бегущих навстречу волне параметра, усиление не наблюдается. [4]
Рассмотрим сначала случай нестационарной среды, движущейся равномерно и прямолинейно относительно системы отсчета наблюдателя ( А), которую мы будем называть лабораторной. Очевидно, что наряду с ней следует рассматривать вспомогательную инерциальную систему ( А), относительно которой вещество покоится. [5]
Очевидно, что в нестационарной среде нельзя объем памяти / делать слишком большим, так как при этом затрудняется перестройка с одного действия автомата на другое. [6]
Заметим, что в нестационарных средах невозможны чисто монохроматические волновые процессы. Поэтому к ним не применимы результаты, относящиеся к энергетическим характеристикам монохроматического поля в диспергирующей среде. В частности, мы не можем утверждать, что диэлектрическое поглощение полностью определяется мнимой частью е ( и 1) и что оно всегда неотрицательно. Полезна интерпретация теоремы (1.28) как закона сохранения энергии для комбинированной системы частиц и поля. [7]
Можно проанализировать и другие примеры нестационарных сред, например введенную еще Лоренцем [ б ] модель диэлектрика, дополнив ее законами изменения числа поляризующихся гармонических электронных осцилляторов и правилами их взаимного превращения. Естественно, что принципиальная схема расчета электродинамических характеристик среды не требует видоизменения по сравнению с рассмотренным выше случаем ионизированного газа. Однако математическая сторона вопроса значительно усложняется. Во-первых, приходится учитывать взаимные превращения молекул нескольких типов. Во-вторых, из-за отличия действующего поля от среднего макроскопического нужно вводить поляризационную поправку. При этом приближенное математическое решение удается построить, только наложив условие медленности изменения свойств среды за времена релаксации рассматриваемых осцилляторов. [8]
Автор признателен сотрудникам лаборатории электродинамики нелинейных и нестационарных сред Петербургского университета ( в первую очередь, В.Л. Авраменко, В.А. Классу и А.В. Тюхтину), работы которых нашли отражение в настоящей монографии. Неоценимую помощь в создании книги оказал Ю.Б. Журавлев, выполнивший большую работу по подготовке рукописи к печати. [9]
Активные исследования волновых процессов в нестационарных средах, параметры которых изменяются во времени по заданным законам, начинались на рубеже 60 - х годов. В математическом плане явления в подобных параметрических средах описываются линейными дифференциальными уравнениями с переменными ( по времени) коэффициентами. По своей же физической природе параметрические волны весьма разнообразны ( от оптики до механики), хотя чаще всего анализировался именно электродинамический случай. Временные вариации электродинамических характеристик среды могут быть вызваны различными процессами - переносом неоднородностей при их движении, заданным модулирующим действием волны накачки или же ионизационно-рекомбинационными реакциями в веществе. [10]
В этом параграфе мы только кратко коснемся принципов описания внешних электромагнитных полей в движущихся нестационарных средах. [11]
Очевидно, что при неравных векторах EI и Е2 соотношение (1.40) невозможно и, следовательно, теорема взаимности к нестационарной среде не применима. [12]
Вторая волна внимания к параметрическим явлениям приходится на 60 - 70 - е годы, когда активно исследовалось поведение волн в линейных нестационарных средах и в присутствии нестационарных границ. [13]
Использование замены ( 22) в ( 21) означает, что на следующем этапе решения ( 18) мы рассматриваем распространение импульса в нестационарной среде, параметры которой определяются исходным импульсом. [14]
Определение вектора плотности потока энергии ( равно как и выражение для мощности, вводимой в поле сторонними токами jCT и отбираемой токами проводимости jCT) остается справедливым для любых электромагнитных полей [4], в том числе и для полей в нестационарных средах. [15]