Диспергирующая среда

Cтраница 3

Крамерса - Кронига соотношении диспергирующая среда является, вообще говоря, и поглощающей. [31]

Приведенный вывод неприменим к диспергирующим средам, ферромагнетикам и сегнетоэлектрикам. Однако окончательное выражение (5.2) для вектора Умова - Пойнтинга верно и в этих случаях, а выражение для плотности электромагнитной энергии должно быть изменено. [32]

Скорость потока энергии в диспергирующей среде может сильно отличаться от фазовой скорости и даже не иметь определенного значения. [33]

Приведенный вывод неприменим к диспергирующим средам, ферромагнетикам и сегнетоэлектрикам. Однако окончательное выражение (5.2) для вектора Умова-Пойнтинга верно и в этих случаях, а выражение для плотности электромагнитной энергии должно быть изменено. [34]

Структура фронта сигнала в диспергирующей среде была подробно изучена А. [35]

При распространении света в диспергирующей среде фронт ( так называемый ультрафиолетовый предвестник) всегда распространяется со скоростью, равной скорости света в среде, где дисперсия отсутствует. [36]

Таким образом, в диспергирующих средах, к числу которых принадлежат все среды ( кроме вакуума), только бесконечная синусоидальная ( монохроматическая) волна распространяется без искажения и с определенной скоростью. В этом кроется причина исключительного значения, которое имеет для оптики разложение Фурье в отличие от иных математически возможных разложений. [37]

Исследуются нелинейные акустические эффекты в диспергирующих средах - в волноводах, жидкостях с пузырьками газа, структурно-неоднородных твердых средах. Были изучены и реализованы новые для акустики эффекты - самофокусировка, самопросветление, обращение волнового фронта и др. Все это выходит далеко за рамки классической нелинейной акустики, в которой обычно ограничиваются квадратичным по амплитуде поля приближением ( иногда с кубичными поправками), а дисперсию скорости звука не учитывают или считают малой. Задачи современной нелинейной акустики по сложности и разнообразию вполне сопоставимы с задачами физики плазмы или нелинейной оптики. [38]

Но даже для волн в линейных диспергирующих средах вопрос об общей форме уравнений и основных особенностях их решений оказывается гораздо более сложным. [39]

Интегрирование уравнений Максвелла в общем случае диспергирующей среды производится путем разложения искомых величин ( векторов поля) в интеграл Фурье по координатам и времени. [40]

Вопрос о распространении волновых групп в диспергирующей среде принадлежит к числу самых трудных и тонких вопросов волновой оптики. [41]

К выводу выражения для групповой скорости. [42]

Эта скорость распространения реальных волн в диспергирующей среде и носит название групповой скорости. Только в среде, лишенной дисперсии, реальная волна распространяется со скоростью, совпадающей с фазовой скоростью тех косинусоидальных волн, сложением которых она образована. [43]

Задача о движении волновых пакетов в диссипативной диспергирующей среде является довольно сложной. Некоторые частные случаи поддаются аналитическому описанию, но получающимся аналитическим выражениям трудно дать физическую интерпретацию. Волновые пакеты в такой среде затухают и существенно искажаются при распространении. Мы отсылаем читателя к книге Стрэттона [106], где рассмотрен этот вопрос и приведены примеры численных расчетов. [44]

Мы начнем с рассмотрения распространения в диспергирующей среде ФМ импульсов - задачи важной как методически, так и с точки зрения приложений. [45]

Страницы: 1 2 3 4