Плотная газовая среда
Cтраница 1
Плотная газовая среда бывает неконтролируемого или контролируемого химического состава. [1]
При плотной газовой среде давление в рабочей камере печи близко к атмосферному или выше его. [2]
Квантовая память на основе фотонного эха в трехуровневых оптически плотных газовых средах с Н - конфигурацией атомных переходов / / Оптика и спектроскопия. [3]
Вакуум в печи создается специально как способ для осуществления некоторых термотехнологических процессов, которые невозможно провести в плотной газовой среде, или как средство для защиты во время их получения или термической обработки. В вакууме взаимодействие металла с внешней газовой средой замедляется и практически прекращается при достижении глубокого вакуума. Снижение внешнего давления над металлом благоприятствует выделению из расплава растворенных газов и устраняет возможность окисления металлов. В особо благоприятных условиях становится возможным восстановление металлов и оксидов. Например, в обычных условиях при атмосферном давлении процесс восстановления оксида магния углеродом не протекает, но становится возможным в вакууме. При наличии восстановителя в разреженном пространстве оксид магния становится непрочным соединением. [4]
При сопоставлении известных фактов, относящихся к скорости молекулярных пучков в дуге, бросается в глаза следующее любопытное обстоятельство. Они приближаются к скоростям, выведенным из измерений сил в дугах высокого давления, что может быть связано с тем, что оптические измерения проводились, как правило, также в присутствии плотной газовой среды. Как бы то ни было, это расхождение заставляет подозревать, что при описанном косвенном методе определения скорости струи допускается какая-то ошибка. [5]
НЕБУЛЯРНЫЕ ЛИНИИ ( в астрономии) - характерные для газовых туманностей эмиссионные спектральные линии, являющиеся запрещенными линиями иек-рых хим. элементов. Соответствуют переходам с самого низкого из метастабильных уровней на подуровни основного состояния. Эти линии, также наблюдающиеся в спектрах туманностей ( с меньшой интенсивностью), сильны в более плотных газовых средах - в верхней стратосфере ( в спектре полярных сияний) и в атмосферах нек-рых звезд. N и А г, принадлежащие О2, с длинами воли 4959 и 5007 А. [6]
Возможность развития в рассматриваемой системе колебательной неустойчивости в значительной мере связана с плотностью плазмообразую-щего газа вблизи поверхности. Если плотность газа настолько велика, что частота столкновений электронов плазмы ( между собой, с атомами и ионами газа) больше инкремента наиболее сильной неустойчивости, то состояние системы будет стабильно. Причем в таких условиях давление газа больше 0 1 атм, коллективные взаимодействия плазмы с электронным пучком отсутствуют. В плотной газовой среде даже сильноточные электронные пучки проявляют себя с макроскопической точки зрения только как концентрированные в пространстве потоки энергии. [7]
 |
Характеристики отечественных газовых лазеров. [8] |
В таком лазере возбуждение молекул осуществляется в два этапа. На первой стадии активное вещество облучается мощным электронным пучком от специального ускорителя электронов. Такая предварительная ионизация создает условия для последующего зажигания разряда в плотной газовой среде также равномерно по всему объему. [9]
Наиболее общей принципиальной схемой ионизационного лазера высокого давления рабочей смеси может служить схема, изображенная на рис. 9.33. В корпус 1 лазера вмонтирован внешний источник 2 ( электронная пушка), создающий интенсивный поток частиц ( электронов) с большой энергией. Пленка 3 разделяет вакуумный объем внешнего источника от лазерного объема, образованного зеркалами резонатора 5 и заполненного рабочей смесью газов при большом давлении. Учитывая большие энергии электронов в потоке ( сотни КэВ), пленка 3 ( например, майларовая) оказывается прозрачной для них. В корпусе ЗИЛ предусмотрено отверстие для наполнения лазерного объема рабочей смесью определенного состава и давления. Сущность метода, заложенного в ЗИЛ, состоит в создании в плотной газовой среде области проводимости с помощью ионизирующего источника при одновременном пропускании через разрядный промежуток электрического тока. [10]
Выбор закона теплообмена очага пожара со строительными конструкциями в условиях объемного пожара зависит от ориентации строительных конструкций относительно очага и стадий объемного пожара. При определении огнестойкости конструкций выделяются две ориентации основных строительных конструкций: горизонтальные и вертикальные несущие и ненесущие конструкции. Ориентация строительных конструкций определяет характер теплового и гидродинамического взаимодействия их с очагом пожара. Характер теплообмена зависит от оптических характеристик газовой среды, определяющей процесс переноса лучистой энергии. Процесс сложного теплообмена в условиях оптически прозрачной и оптически плотной газовых сред в условиях пожара подробно рассмотрен в гл. Основной областью применения моделирования на уровне усредненных параметров являются практические задачи, характерные для развитой стадии объемных пожаров. Основным процессом переноса тепла для объемных пожаров является сложный теплообмен в оптически плотных газовых средах. Поскольку расчет температурного режима пожара начинается с нормальных условий, когда Г7 ви1, то в начальные моменты времени основные законы для оптически плотных сред применять нельзя. Между этими двумя режимами теплопередач существует переходная область, связанная с конечными скоростями перехода режимов теплопередачи из одного в другой. По значению средне-объемной температуры переходная область лежит в диапазоне значений температур ГИсп. [11]
Страницы: 1