Вклад

Cтраница 2

Вклад в темновой обратный ток насыщения / 0 дают два члена: ток J0n электронов, инжектированных в р-базу, который зависит от параметров Мл, fn и базовой области элемента на основе структуры п - р, и ток JQp дырок, инжектированных в легированный слой п - типа, зависящий от Ир, Тр и Sp. Составляющая Jon значительно превышает JQp в тонком легированном слое толщиной 0 2 - 0 5 мкм, в котором тр 10 8 с и Sp 104 см / с. Однако при изменении хотя бы одного из этих параметров легированного слоя может существенно увеличиться вклад / Ор в - А, что приведет к уменьшению Voc. Из-за очень малой толщины - слоя и очень высоких значений ND ( 1019 - 1020 см 3), а также наличия почти наверняка неоднородных распределений ND, тр и др эти параметры и Sp трудно точно измерить и еще труднее удовлетворительно промоделировать. [16]

Вклады в S ( r, D), производимые островами и полуостровами над D, соответствуют величинам т и N в первой основной теореме. [17]

Вклад от учета обжатия нормали существенно меньше и им допустимо пренебречь. [18]

Вклад в сейсмовзрывное действие различных источников в значительной степени зависит от места положения точки наблюдения. Под центром взрыва и в окрестности воронки выброса ( на расстоянии от центра менее бм / т1 / 3) основное движение грунта связано с действием эпицентрального источника. С увеличением глубины точки наблюдения вклад волны сжатия от воздушной ударной волны возрастает, что обусловлено следующим обстоятельством. [19]

Вклады в поляризуемость перехода первого порядка, которые являются следствием макроскопических электрических полей оптических мод, можно разделить на зависящие от q двухзонные члены и не зависящие от q трехзонные члены. [20]

Вклад 2 ( W, S), вносимый в ( 25) элементами a N, b SE S, подсчитывается точно таким же образом, как и выше. [21]

Частотная зависимость в при разных затуханиях ( а, б и коэффициента потерь в ( в диэлектрика с резонансной поляризацией при различных параметрах эквивалентного осциллятора. [22]

Вклад от резонансной поляризации е ( 0) - е ( оо) обращается з нуль, когда частота переменного электрического поля равна собственной частоте осциллятора соо - На рис. 3.9 6 эта частота обозначена соз соо. [23]

Вклад Клебша в теорию упругости заключается главным образом в ее математическом оснащении. Подобно Коши он был прежде всего чистым математиком и именно в этой науке черпал новые методы решения конкретных, задач. Его книга, в особенности же ее французский перевод с дополнениями Сен-Венана, занимает видное место в истории нашей науки. [24]

Вклад, который может сделать логическое программирование в общую теорию вычислений, не исчерпывается только еще одним языком программирования. Разумеется, логика применялась в теории вычислений и до появления логического программирования, но ее трудно было приспособить для использования на основном направлении развития этой теории, главным образом потому, что мы не имели тогда простой и реализуемой вычислительной интерпретации логики. [25]

Вклад на верхнем пределе обращается в нуль, так как К - полуопределенный отрицательный оператор, a vxvy не является собственным вектором, принадлежащим нулевому собственному значению. [26]

Вклад от первой суммы в (1.5.1) в энергию атома называется нормальным ( или боровским) сдвигом и равен АЕН ( 1т & 1М Е00, где Еж - энергия атома в случае неподвижного ядра бесконечной массы. [27]

Вклад в теорию должен отражать направления ее развития и, желательно, наименование разделов. [28]

Вклад в эту невидимую массу могут давать облака межзвездного газа, образующие гало вокруг галактик и их скоплений. Но нельзя исключить и того, что еще большая часть скрытой массы находится в формах, практически недоступных наблюдению и образующих однородный фон невидимого вещества. В конце книги мы обсудим популярную в настоящее время гипотезу, что в нашей части Вселенной / 11 строго. Резюмируя, можно сказать, что непосредственные астрономические наблюдения не позволяют в настоящее время однозначно сделать выбор между закрытой и открытой моделью Вселенной. [29]

Вклад в результирующую индукцию магнитного поля дает составляющая dBy, поскольку сумма всех dBx, создаваемых нижней частью ленты, равна сумме всех dBx, создаваемых верхней частью ленты, и их результирующая сумма равна нулю. [30]

Страницы: 1 2 3 4