Вклад - обменное взаимодействие
Cтраница 1
Вклад обменного взаимодействия в окончательное расщепление определяется путем введения обменного поля Ж0бм как возмущения в решения для кристаллического. [1]
В результате снижается вклад обменного взаимодействия через электроны проводимости. [2]
Кондо, 1964), к-рый в рамках простейшей модели рассмотрел вклад обменного взаимодействия электронов проводимости с примесными атомами в первом неборновском приближении. [3]
Из этих соотношений видно, что для данного типа прецессии векторы MI и М2 составляют друг с другом определенный угол. Поэтому по сравнению с равновесным состоянием энергия возрастает па величину 2 М1М2 ( Ф1 - Ф) из-за вклада обменного взаимодействия. Указанное обстоятельство проявляется в зависимости ( OOOM от эффективного обменного поля, поэтому резонанс на частоте сообм можно назвать обменным резонансом. Из соотношений (5.57) следует, что полный момент количества движения J остается постоянным при обменном резонансе, так как его динамические составляющие, соответствующие намагниченности Mj и Мл. Это означает, что в данном случае тип прецессии, соответствующий обменному резонансу, не вносит вклада в динамическую восприимчивость и, следовательно. V / j Л / о, когда такое приближение неприменимо, мы рассмотрим позднее. [4]
Штарковское и сверхтонкое расщепления лишь в малой степени зависят от разбавления [116], в то время как на межионные взаимодействия разбавление влияет значительно. Вклад эффекта Штарка и сверхтонкой структуры может быть определен из экспериментов по парамагнитному резонансу. Если теперь вычесть все эти составляющие из экспериментального значения теплоемкости, то остаток следует рассматривать как вклад обменного взаимодействия. Я) дает возможность проверки того, что в результате получен именно вклад обменного взаимодействия. Однако, к сожалению, для целого ряда солей это соотношение не выполняется [ ИЗ, 117 ]; постоянная Вейсса оказывается слишком малой, чтобы объяснить часть теплоемкости, обусловленную обменным: взаимодействием. Возможно даже, что обменные взаимодействия между соседними ионами различного типа имеют разные знаки. [5]
Как было показано, например, в [34], в гиротропной среде могут распространяться волны с длиной волны, значительно меньшей, чем длины обычных электромагнитных волн. Для таких так называемых спиновых волн, которые уже обсуждались выше ( см. § 3.1), характерно то, что спины соседних атомов уже нельзя рассматривать как параллельные. Поэтому полный момент сил, который действует на магнитный момент атома, включает теперь неДтолько вклад магнитного поля, но и вклад обменного взаимодействия. [6]
 |
Магнитные свойства аморфных и кристаллических сплавов редкоземельных металлов с непереходными металлами. [7] |
Во многих случаях аморфные металлические сплавы упорядочиваются ферромагнитно, несмотря на то, что их кристаллические аналоги являются антиферромагнитными. Это свидетельствует о том, что при аморфизации структуры может измениться характер обменного взаимодействия. Выше отмечалось, что разупорядочива-ние атомной структуры приводит к уменьшению длины свободного пробега электронов проводимости, которая в аморфных металлах и сплавах может иметь порядок межатомного расстояния. Это означает, что значительно понижается вклад обменного взаимодействия через электроны проводимости. [8]
Штарковское и сверхтонкое расщепления лишь в малой степени зависят от разбавления [116], в то время как на межионные взаимодействия разбавление влияет значительно. Вклад эффекта Штарка и сверхтонкой структуры может быть определен из экспериментов по парамагнитному резонансу. Если теперь вычесть все эти составляющие из экспериментального значения теплоемкости, то остаток следует рассматривать как вклад обменного взаимодействия. Я) дает возможность проверки того, что в результате получен именно вклад обменного взаимодействия. Однако, к сожалению, для целого ряда солей это соотношение не выполняется [ ИЗ, 117 ]; постоянная Вейсса оказывается слишком малой, чтобы объяснить часть теплоемкости, обусловленную обменным: взаимодействием. Возможно даже, что обменные взаимодействия между соседними ионами различного типа имеют разные знаки. [9]
Поскольку и штарковское расщепление, и сверхтонкая структура, и магнитное дипольное взаимодействие, и обменные эффекты - все обусловливают появление в теплоемкости членов, пропорциональных 1 / Г2, их трудно отличить друг от друга. Штарковское и сверхтонкое расщепления лишь в малой степени зависят от разбавления [116], в то время как на межионные взаимодействия разбавление влияет значительно. Вклад эффекта Штарка и сверхтонкой структуры может быть определен из экспериментов по парамагнитному резонансу. Если теперь вычесть все эти составляющие из экспериментального значения теплоемкости, то остаток следует рассматривать как вклад обменного взаимодействия. В принципе соотношение (32.9) дает возможность проверки того, что в результате получен именно вклад обменного взаимодействия. Однако, к сожалению, для целого ряда солей это соотношение не выполняется [113, 117]; постоянная Вейсса оказывается слишком малой, чтобы объяснить часть теплоемкости, обусловленную обменным взаимодействием. Возможно даже, что обменные взаимодействия между соседними ионами различного типа имеют разные знаки. [10]
Поскольку и штарковское расщепление, и сверхтонкая структура, и магнитное дипольное взаимодействие, и обменные эффекты - все обусловливают появление в теплоемкости членов, пропорциональных 1 / Г2, их трудно отличить друг от друга. Штарковское и сверхтонкое расщепления лишь в малой степени зависят от разбавления [116], в то время как на межионные взаимодействия разбавление влияет значительно. Вклад эффекта Штарка и сверхтонкой структуры может быть определен из экспериментов по парамагнитному резонансу. Если теперь вычесть все эти составляющие из экспериментального значения теплоемкости, то остаток следует рассматривать как вклад обменного взаимодействия. В принципе соотношение (32.9) дает возможность проверки того, что в результате получен именно вклад обменного взаимодействия. Однако, к сожалению, для целого ряда солей это соотношение не выполняется [113, 117]; постоянная Вейсса оказывается слишком малой, чтобы объяснить часть теплоемкости, обусловленную обменным взаимодействием. Возможно даже, что обменные взаимодействия между соседними ионами различного типа имеют разные знаки. [11]
Из этого следует, что вклад О. А падает с увеличением плотности системы. В кристалле, как правило, оно мало существенно для ионных остатков ( исключение - явление ферромагнетизма, см. ниже), но весьма важно для явлений, связанных с внешними электронами, ответственными за металлич. В атомном ядре, где параметр теории возмущений порядка единицы, обменные эффекты также играют важную роль. В значит, мере ими обусловлено отличие эффективной массы нуклона в ядре от истинной. Обычно ( в молекуле, кристалле) это влияние вносит в энергию всей системы вклад обратного знака по сравнению с вкладом обменного взаимодействия частиц друг с другом. В таком случае обменный эффект может как понижать, так и повышать полную энергию взаимодействия в системе. Здесь и, v отвечают волновым ф-циям электронов соседних ячеек, а V, в отличие от ( 1а), - не потенциал взаимодействия электронов друг с другом, а сумма V V р - f - FJ этого потенциала взаимодействия электронов V е и взаимодействия с ионными остатками FJ. Явление ферромагнетизма имеет место лишь при / О, когда состояние с параллельными спинами для электронов выгодно, что и осуществляется для электронов незаполненных внутр. [12]
Страницы: 1