Cтраница 1
Прозрачные среды ( оптические стекла, очень чистые прозрачные жидкости и газы) почти не рассеивают света; это объясняется тем, что вторичные волны, излучаемые частицами среды, вследствие интерференции взаимно гасятся по всем направлениям, кроме направления распространения проходящего света. При этом, как показал Л. И. Мандельштам, важна однородность среды, так как для полного гашения необходима не только когерентность, но и равенство интенсивностей интерферирующих волн. [1]
Прозрачная среда считается оптически менее плотной, если скорость распространения света в ней больше, чем в воздухе, и оптически более плотной если скорость в ней меньше, чем в воздухе. [2]
Разреженную прозрачную среду рассматриваем как вакуум. Искомые флуктуации определяются малым ( на больших расстояниях) изменением вакуумной функции Грина, вызванным присутствием тела. [3]
Идеально прозрачной средой является вакуум; как прозрачную среду можно также рассматривать воздух при умеренных температурах. Термин замкнутая система означает область, полностью окруженную совокупностью поверхностей, каждая из которых характеризуется определенными радиационными свойствами и температурой ( или тепловым потоком) таким образом, что для каждой из этих поверхностей может быть рассчитано количество подводимой и отводимой энергии излучения. Отверстия в замкнутых системах рассматриваются как мнимые поверхности, а энергия излучения, проходящего в замкнутую систему сквозь отверстие, характеризует поверхностную плотность потока энергии, испускаемого мнимой поверхностью. [4]
Для прозрачной среды р 0, откуда т0 О и выражение (9.46) дает правильное предельное значение для плотности потока результирующего излучения между двумя диффузно отражающими и диффузно излучающими параллельными пластинами, разделенными прозрачной средой. [5]
На прозрачную среду из воздуха падает луч света под углом i 40 к поверхности. [6]
В прозрачной среде с переменной оптической плотностью даны две точки А и В, требуется определить траекторию луча света, идущего от точки А к точке В. [7]
При абсолютно прозрачной среде ( а р0) яркость в объеме определяется только излучением источников, находящихся вне этого объема. [8]
При абсолютно прозрачной среде ( а р0) яркость в объеме определяется только излучением источников, находящихся вне этого объема. [9]
В прозрачных средах показатель преломления п растет с уменьшением длины волны А. [10]
В различных прозрачных средах свет распространяется с разной скоростью. [11]
Если подобрать прозрачные среды так, чтобы они поглощали совместно все отдельные части спектра, то, расположив их одна за другой, мы получим полное гашение света. В качестве таких сред могут служить, например, зеленое и красное стекла определенной окраски. [12]
Лазеркоагуляция через прозрачные среды глаза разрушает ише-мические зоны сетчатки, уменьшая образование вазопролифера-тивного фактора. Криокоагуляция при недостаточной прозрачности сред глаза, воздействуя на оболочки глазного яблока снаружи, преследует ту же цель - ликвидацию ишемической зоны сетчатки и уменьшение неоваскуляризации глазного дна и переднего сегмента, а также уменьшение секреции водянистой влаги за счет коагуляции цилиарного тела. [13]
На границе прозрачных сред тир вещественны, а отрицательное значение р при пп учитывает изменение фазы волны на л при отражении от оптически более плотной среды. [14]
Оптический пробой прозрачных сред также резко изменяет поглощение излучения. Отличие от рассмотренного выше процесса возбуждения гармоник состоит в том, что изменение поглощения обусловлено изменением самой среды. В исходно нейтральной среде под действием лазерного излучения образуется плотная плазма, сильно поглощающая излучение, падающее на среду. Плазма образуется в результате ионизации исходно нейтральной среды. Из общей теории взаимодействия электромагнитного излучения с плазмой [4] известно, что поглощение излучения в плазме зависит от соотношения частоты излучения и и плазменной частоты ипл. При и иоп плазма прозрачна для излучения, прп и ( о л плазма непрозрачна, излучение отражается от плазмы. Соответственно поглощение излучения максимально при со Шпл. По мере увеличения степени ионизации среды под действием лазерного излучения с частотой и увеличивается пе и соответственно увеличивается илл - При достижении критической плотности п, достигается равенство о 1л ss и, плазма становится непрозрачной для излучения, излучение поглощается плазмой. [15]