Конденсированная среда

Cтраница 1

Конденсированные среды могут иметь различную геометрическую форму, что принципиально важно для организации процесса. [1]

Структура конденсированной среды, а с нею и ее диэлектрические свойства определяются силами, действующими между ее частицами на расстояниях порядка атомных размеров а. На этих расстояниях можно ( при нерелятивистских скоростях частиц) пренебречь запаздыванием взаимодействий, которое становится существенным лишь для длинноволновых ( в смысле ka С 1) компонент поля; другими словами, при вычислении поляризационного оператора можно пренебречь длинноволновой частью поля. [2]

Поляризация конденсированных сред определяется теми же механизмами, к-рые указаны выше для молекул. Расчет е ( как и др. констант) конденсированных сред весьма сложен. [3]

Измерительные ячейки для оптико-акустической спектроскопии конденсированных сред. жидкостей ( а-в и твердых тел ( а, г с косвенной ( а и прямой ( б-г регистрацией сигналов. [4]

ОА-спектроскопия конденсированных сред основана на измерении акустических колебаний в соприкасающихся с исследуемым образцом слое газа. Такое направление в ОА-спектроскопии часто называют фотоакустической спектроскопией. При его поглощении образец в результате процессов безызлучательной дезактивации периодически с частотой модуляции излучения нагревается. При этом часть энергии передается через поверхность образца соприкасающемуся с ним газу. В замкнутом объеме периодический нагрев газа приводит к периодическому изменению его давления, которое регистрируется микрофоном. Такой метод регистрации акустических колебаний является косвенным. При прямой регистрации ОА-колебаний в жидкостях часто используют пьезоэлектрический датчик, непосредственно помещенный в исследуемый образец. [5]

В конденсированной среде с правильной структурой, какой является кристалл, волны, испускаемые разными диполями, индуцированными возбуждающей волной, различаются по фазе. [6]

В конденсированной среде помимо учтенного в (2.45) отличия действующего на отдельный атом поля от среднего существенны и другие усложнения, обусловленные тесным расположением атомов. [7]

Плоскостной транс-зигзаг молекулы н-алкана. [8]

В конденсированных средах такие молекулярные параметры, как барьеры внутреннего вращения, разности энтальпий конформеров, межъядерные расстояния и валентные углы, должны отличаться от величин, наблюдаемых для свободных молекул. В настоящее время различия геометрического строения молекул н-алканов в свободном и конденсированном состоянии экспериментально не изучены. [9]

Электронно-колебательные переходы между основным и первым возбужденным состояниями и спектры поглощения ( 1 и испускания ( 2 простых ( а и сложных ( б молекул. [10]

В конденсированных средах вращательное движение молекул заторможено, поэтому характер спектральных полос определяется совокупностью электронно-колебательных переходов. [11]

В конденсированных средах еще более вероятны беаызлучат. У специально приготовленных ярко люминесцирующих веществ - люминофоров - квантовый выход фотолюминесценции составляет десятки процентов, а у нек-рых приближается к единице. [12]

В конденсированных средах вследствие их сложной структуры при очень высоких напряженностях поля могут, вообще говоря, возникать многие нелинейные эффекты одновременно. Они воздействуют как на среду, так и на световые волны, что очень затрудняет интерпретацию результатов измерений. [13]

В конденсированных средах перенос энергии облегчается, если эффективные расстояния между молекулами самого донора меньше радиуса действия обмепно-резонанспых сил, а обмен может происходить между триилетпым и синтлетным состояниями близко расположенных молекул донора. При этом и в конденсированной среде наблюдается перенос энергии, благодаря которому длительное время сохраняется возбуждение в матрице из донора ( или с высокой его концентрацией), вследствие чего увеличивается эффективность переноса энергии на молекулу-акцептор. [14]

Регистрации методом ЛИВС в. [15]

Страницы: 1 2 3 4