Наиболее интенсивное излучение
Cтраница 1
 |
Спектральное распределение энергии в водородных и дей-териевых лампах. [1] |
Наиболее интенсивное излучение в ультрафиолетовой и видимой областях спектра обеспечивают ксеноновые лампы высокого и сверхвысокого давления, работающие в режиме дугового сильноточного разряда. [2]
 |
Кривые распределения энергии излучении тела при разных температурах. [3] |
Закон Голицына - Вина определяет длину волны Лмакс, соответствующую наиболее интенсивному излучению при данной темп-ре: Лмакс2900 / Т мк. [4]
 |
Кривые распределения энергии излучения тела при разных температурах. [5] |
Закон Голицына - Вина определяет длину волны Лмакс, соответствующую наиболее интенсивному излучению при данной темп-ре: Лмакс2900 / 71 мк. [6]
Очевидно, что модуляция источника накачки должна осуществляться в ограниченных пределах: от порогового значения до максимального, соответствующего наиболее интенсивному излучению. К недостаткам этого вида модуляции следует отнести также зна-чительную нелинейность модуляционной характеристики. [7]
Относительно низкая точность обусловлена значительным и трудно контролируемым влиянием ряда примесей, в том числе Се, Sm, Eu, Fe, Co, Си и др. Анализ производится на искровом фосфороскопе с W-электродами по наиболее интенсивному излучению Gd-дублета: 313 3 и 312 5 ммк. [8]
Видимый коэффициент 0В, учитывающий излучение факела и промежуточного излучателя - кладки, увеличивается при повышении коэффициента черноты факела, а разность температур факела Тф и тепловоспри-нимающей поверхности Тс уменьшается, так как при светящемся факеле снижается температура в начальной части факела, где происходит наиболее интенсивное излучение. В зависимости от температуры факела и тепловоспринимающей поверхности может быть различной степень изменения обоих множителей и различным суммарный эффект. В одних температурных условиях светящийся факел может оказаться более, а в других - менее эффективным по сравнению с несветящимся факелом. [9]
В эмиссионной фотометрии используются только самопроизвольные переходы атомов. Наиболее интенсивное излучение или поглощение излучения наблюдается для резонансных линий. [10]
В настоящее время индуцированное излучение получено в стеклянных средах с примесью различных трехвалентных редкоземельных ионов, однако практическое значение пока имеют лишь стекла с примесью неодима, которые работают при комнатной температуре. Наиболее интенсивное излучение наблюдается на волне 1 06 мкм. [11]
В эмиссионной фотометрии используются только самопроизвольные переходы атомов. Наиболее интенсивное излучение или поглощение излучения наблюдается для резонансных линий. [12]
След катодного пятна на чистом электроде проявляется в локальном оплавлении его поверхности, причем температура катодного пятна свидетельствует о довольно высоких скоростях испарения металла. Именно здесь и происходят наиболее интенсивное излучение света и ионизация. Под воздействием высокого давления потоки ионизированных паров металла из этой зоны с большими скоростями вырываются наружу; так, например, при медных электродах скорость движения этих потоков составляет 106 см / с. В частности, для меди при интенсивности испарения 80 мкг / Кл это соответствует приблизительно одному атому меди на 10 электронов. [13]
В литературе приводятся описания немногочисленных опытов, в которых путем спектроскопического анализа вспышки от детонационного заряда удалось непосредственно определить температуры в детонационной волне [45, 1] ( ср. Согласно Мюрауру и Мишель-Леви [55], с этим методом связаны определенные трудности, сущность которых заключается в том, что источником наиболее интенсивного излучения, наблюдаемого в момент детонации, являются не продукты реакции, а присоединенная ударная волна. Ввиду этого Мюраур и Мишель-Леви считают невозможным прямое определение температуры детонации спектроскопическими методами. [14]
 |
Аналитические линии циркония. [15] |
Страницы: 1 2