Возбуждающее излучение

Cтраница 2

Если частота возбуждающего излучения VQ настолько близка к резонансной частоте vpe3, что разность между ними сравнима с частотой вращательных переходов молекулы, то мы говорим о резонансном вращательном комбинационном рассеянии. Показано существенное изменение распределения интенсивности вращательно-колебательных полос, а также степени деполяризации Q-ветви. [16]

При поглощении циркулярно поляризованного возбуждающего излучения электроны, переходя из валентной зоны в зону проводимости, ориентируются по спину. При рекомбинации электронов и дырок возникает циркулярно поляризованное излучение. С его помощью зарегистрировано сверхтонкое взаимодействие ориентиров, электронов и ядер кристаллич. [17]

Пропорциональный счетчик и схема помещения образца 1-образец. 2 - уплотнение. 3-источник. 4-молибденовая проволока. 5 - бериллиевое. [18]

В описываемой аппаратуре возбуждающее излучение может ( вызвать флуоресценцию газа в абсорбирующей зоне между источником и образцом. Большую роль играют также давление и чистота газа. На рис. 5 псказано влияние давления метана при анализе фтор содержащего стандарта. [19]

Пропорциональный счетчик и схема помещения образца. [20]

В описываемой аппаратуре возбуждающее излучение может вызвать флуоресценцию газа в абсорбирующей зоне между источником и образцом. Поскольку флуоресценция газа может накладываться на спектр исследуемого образца, оказалось необходимым изучить характер детекторного газа. Большую роль играют также давление и чистота газа. На рис. 5 псказано влияние давления метана при анализе фторсодержащего стандарта. [21]

При повышении мощности возбуждающего излучения становится существенным ВКР. Экспоненциальный рост интенсивности линий ВКР с ростом интенсивности возбуждающего излучения создает в экспериментах впечатление скачкообразного появления ВКР. Непрерывный переход от линейной к экспоненциальной зависимости интенсивности линий КР от интенсивности возбуждающего излучения действительно наблюдался [526] при исследовании ацетона. [22]

С увеличением мощности возбуждающего излучения число компонент и расстояние между ними уменьшаются. При мощности возбуждающего излучения, превышающей пороговую в 2 - 4 раза, остается единственная резкая линия. [23]

В качестве источника возбуждающего излучения в ли-дарах наиболее часто используется рубиновый лазер, генерирующий излучение на длине волны 694 3 нм. В связи с ростом at -, чувствительности приемников и уменьшением фона в более коротковолновой области часто используются лазеры с умножением основной частоты. Так, в случае рубиновых лазеров с помощью нелинейных элементов ( например, кристаллов КДР или АДР) удваивают частоту, т.е. возбуждение осуществляют на длине волны 347 1 нм. [24]

AAS т.е. поля возбуждающего излучения и стоксового рассеяния приводят к резонансной раскачке ядер молекулы. Индуцированные колебания ядер, в свою очередь, приводят к еще большей модуляции поляризуемости молекулы, к усилению стоксова излучения и возникновению у дипольного момента новых спектральных компонент. [25]

Во-вторых, поглощение возбуждающего излучения самим образовавшимся продуктом может вызвать его разложение. В этом случае увеличение концентрации продукта зависит от соотношения между скоростями его образования и разложения. Если вероятность разложения равна или выше вероятности образования, то накопления частиц не наблюдается. В любом случае лишь часть исходного вещества может быть превращена в целевой продукт, стационарная концентрация которого устанавливается при равенстве скоростей образования и разложения. [26]

При небольших ин-тенсивностях возбуждающего излучения член а. [27]

Если энергия кванта возбуждающего излучения не настолько велика, чтобы вызвать разложение молекул, то эмиттируемое излучение обусловлено переходами из этих двух состояний и не зависит от того, до какого уровня молекула была первоначально возбуждена. Следовательно, в молекулах должны иметь место безиз-лучательные переходы с первоначально возбужденного уровня на все более низкие электронные уровни, пока, наконец, не произойдет скачок в основное состояние, сопровождающийся излучением энергии. Почему же излучение испускается только на самой последней ступени описанного процесса. Ответ на этот вопрос заключается в том, что разность энергий между основным и первым возбужденным состояниями обычно имеет наибольшее значение, так как плотность энергетических уровней возрастает с увеличением их энергии. Поэтому необходимое для безизлучательного перехода пересечение поверхностей потенциальной энергии менее вероятно для этих двух состояний, чем для двух других, расположенных на меньшем расстоянии. Однако существует целый ряд веществ, не флуоресцирующих даже при самых благоприятных условиях, и для многих из них необходимо предположить наличие безизлучательных переходов в основное состояние. Более того, известно некоторое число веществ, у которых излучение происходит не из низшего возбужденного состояния. Полагают, что безизлуча-тельные переходы сильно ослабляются или подавляются при температуре 4 К, и поэтому они возникают легче при фононных возмущениях ( или, быть может, в результате вращательных эффектов), происходящих при температуре 80 К, при которой может возбуждаться очень мало колебательных степеней свободы. [28]

В случае когда возбуждающим излучением служит излучение СОа-лазера, для поперечного сечения стоксова рассеяния получается значение - 10 - 27 м2 / ср. Это значение превосходит сечение для перехода между уровнями Ландау и значительно больше типичных поперечных сечений для спонтанного комбинационного рассеяния на молекулах, имеющих порядок величины 10 32 м2 / ср. [29]

Схема осветителя и фотометра. [30]

Страницы: 1 2 3 4 5