Cтраница 1
Дипольное излучение в этом случае отсутствует, так что надо рассматривать квадрупольное излучение. [1]
Если дипольное излучение не ослаблено, то после возведения в квадрат суммы ( IV. [2]
Если дипольное излучение системы по каким-либо причинам ослаблено и по порядку величины значительно меньше магнитно-дипольного и квадрупольного, то второе и третье слагаемые в формуле ( IV. Опущенные члены представляют собой малые поправки более высокого порядка. Последнее утверждение, вообще говоря, справедливо и в том случае, когда все три слагаемые ( IV. [3]
Интенсивность дипольного излучения вычисляется по формуле (2.73), где р ег. [4]
Интенсивность дипольного излучения вычисляется по формуле ( 73), где р ег. [5]
Для дипольного излучения Дя должно быть равно нечетному числу, а для квадрупольного излучения - четному числу. [6]
При обыкновенном дипольном излучении имеют место следующие переходы: между уровнями с Л / Иь 0, при которых излучение линейно поляризовано, так что электрический вектор волны лежит в плоскости, образованной осью г и направлением распространения, и между уровнями с AAfi rtl, при которых излучение поляризовано по кругу, если его наблюдать вдоль оси г. Так как согласно вышеизложенному все уровни энергии расщепляются в магнитном поле одинаково, то наблюдаемое расщепление всех линий носит одинаковый характер. [7]
В случае дипольного излучения фотон обладает моментом 8 1 и является нечетной частицей. [8]
В результате возникает дипольное излучение. [9]
Показать, что дипольное излучение при столкновении двух одинаковых частиц отсутствует. [10]
В классической электродинамике электрическое дипольное излучение испускается переменными электрическими диполями. При этом напряженность магнитного поля всегда перпендикулярна направлению распространения волны. Напряженность электрического поля вблизи диполя может иметь составляющую и вдоль вектора распространения. В этом случае напряженность электрического поля всегда перпендикулярна вектору распространения, а напряженность магнитного поля может иметь составляющую вдоль вектора распространения. [11]
В классической электродинамике электрическое дипольное излучение испускается переменными электрическими диполями. При этом напряженность магнитного поля всегда перпендикулярна направлению распространения волны. Напряженность электрического поля вблизи диполя может иметь составляющую и вдоль вектор а распространения. В этом случае напряженность электрического поля всегда перпендикулярна вектору распространения, а напряженность магнитного поля может иметь составляющую вдоль вектора распространения. [12]
Правила отбора для электрического дипольного излучения могут быть разъяснены либо на основе проведенного выше обсуждения, либо с учетом того, что фотон обладает собственным спиновым угловым моментом. Первая точка зрения приводит к правилу отбора Лапорта, которое утверждает, что при диполь-ном электрическом переходе должна меняться четность орбита-ли ( см. разд. Так s - р-переход связывает четную орбиталь ( четную относительно инверсии, центр которой - атомное ядро) с нечетной. То же самое справедливо и для d - р-переходов. Правило отбора запрещает переходы s - s, р - р, d - d, так как они не имеют дипольного момента перехода. [13]
В общей теории относительности дипольное излучение отсутствует. [14]
Квантовое выражение для интенсивности дипольного излучения отличается от классического лишь тем, что вместо усредненного квадрата дипольного момента ( d2) стоит удвоенное значение матричного элемента дипольного момента. [15]