Cтраница 3
Следует заметить, что если большая величина фактора деполяризации А /, массивных частиц вируса табачной мозаики ( М 40 - 106), полученная в работе [117], может быть обусловлена их квадрупольным излучением ( § 2 гл. [31]
Но если А / 1 и четность не меняется, то излучение порядка El будет запрещено и переход будет происходить посредством магнитного дипольного излучения Ml, интенсивность которого меньше в ( v / c) раз, Электрическое квадрупольное излучение Е2 при этом также разрешено. АТ) 2 раз, но оно может быть того же порядка величины, что и излучение порядка All, а в частных случаях даже больше. В зависимости от изменения четности при данном Д / мы можем ожидать, что происходит либо излучение электрического мультиполя, либо смесь излучения электрического мультиполя и магнитного мультиполя следующего порядка. Значения мультипольных моментов, которые грубо были оценены выше, могут сильно отличаться от этих оценок и могут быть определены точнее, если известны более точно волновые функции системы. Если Ji Jf 0, то обычно излучение полностью запрещено. В опытах наблюдалось несколько таких переходов, которые сопровождались испусканием электронно-позитронных пар или электрона из атомной оболочки. В этих случаях происходит монопольное взаимодействие между заряженными частицами. [32]
Тип перехода в УФ - и видимой области можно определить по величине молярного коэффициента погашения: первые два типа запрещены в дипольном излучении, е изменяется от 1 до 500 в зависимости от симметрии комплекса и выполнения правил отбора по /, L, S для дипольного, магнитного и квадрупольного излучения. [33]
Учет следующего члена разложения дает нам квадрупольное излучение. Квадрупольное излучение в ( г / А) 2 раз слабее дипольного и играет роль лишь в тех случаях, когда дипольные переходы оказываются запрещенными. [34]
Это утверждение применимо только для случая дипольного излучения. Могут иметь место квадрупольное излучение или излучение высших мультиполей даже для молекул, дипольный момент которых равен нулю, но интенсивность такого излучения пренебрежимо мала. [35]
Выше было сказано, что при соударении двух одинаковых зарядов не может быть электродипольного излучения. Следовательно, остается только электрическое квадрупольное излучение. [36]
Как было рассмотрено для двухатомных молекул в томе I ( [22], стр. Правила отбора для вынужденного дипольного излучения подобны правилам для квадрупольного излучения, но подробно мы их рассматривать здесь не будем. В газах при высоких давлениях, в жидкостях или твердых телах роль внешнего поля, вызывающего вынужденные переходы, может играть межмолекулярное поле. [37]
Более сложно создать наглядное представление об излучении звука турбулентным потоком при отсутствии каких бы то ни было границ. Считается, что излучение звука однородным турбулентным потоком при отсутствии податливых или твердых стенок можно объяснить квадрупольным излучением. Согласно одному из выводов этой теории однородный изотропный турбулентный поток излучает как система беспорядочно расположенных в пространстве квадруполей. Для простоты можно представить весь поток разбитым на отдельные одинаковые кубики стороной /; величина / представляет собой масштаб неоднород-ностей скорости потока. Такой кубик можно представить как отдельный продольный ( см. стр. [38]
Несколько иные соотношения имеют место при излучении возбужденного ядра. Если энергия возбуждения ядра невелика, то условие X К выполняется и здесь, однако при сравнительно малых возбуждениях в излучении ядра важную роль играет квадрупольное излучение, интенсивность которого часто превосходит интенсивность дипольного излучения. [39]
Несколько иные соотношения имеют место при излучении возбужденного ядра. Если энергия возбуждения ядра невелика, то условие X R выполняется и здесь, однако при сравнительно малых возбуждениях в излучении ядра важную роль играет квадрупольное излучение, интенсивность которого часто превосходит интенсивность дипольного излучения. [40]
Поскольку лиганды почти не влияют на внутренние / - электроны, интенсивности переходов должны мало зависеть от внешних возмущений. Взаимодействие с колебаниями может в небольшой степени снимать лапортовские запреты с переходов, а поэтому полные интенсивности спектров содержат, вероятно, наряду с компонентами, обусловленными электрическим квадрупольным излучением, также и компоненты, соответствующие электрическому диполыюму излучению. [41]
Испускание у-л Уче возможно при переходе ядра из возбужденного состояния в низшее энергетическое состояние. Полупериоды распада для дипольного излучения ( изменение ядерного спина Д / 0 или 1) имеют, как правило, порядок величины от 1СГ17 до / 10 - 13 сек. Время жизни для квадрупольного излучения ( Д / 2) также часто имеет порядок 10 - 13 сек в противоположность атомным спектрам, где оно для квадрупольного излучения гораздо больше, чем для дипольного. Для октупольного излучения ( Д / 3) при аналогичных малых энергиях полупериоды имеют значения от 10 - 5 сек до нескольких часов, а для Д / 4-от. [42]
Показать, что в этом случае имеет место соотношение (9.24), связывающее интенсивность квадрупольного излучения с дипольным. [43]
Единственным наблюдавшимся спектром многоатомной молекулы, связанным с магнитным дипольным излучением, является параллельная компонента системы полос Н2СО в близкой ультрафиолетовой области. Такая интерпретация наблюдаемого спектра была первоначально предложена Сидмэном [1132] и позже окончательно подтверждена Калломоном и Иннесом [178] ( см. также стр. Если для двухатомных молекул наблюдались запрещенные электронные переходы, обусловленные исключительно магнитным дипольным или электрическим квадрупольным излучением ( см. [22], стр. [44]
Этот вопрос о роли акустически жесткой поверхности, находящейся в поле квадрупольных источников, обсуждался далее в ряде других работ. Пауэл [34] развил метод с использованием мнимых источников и принципа отображения и обобщил результаты Кэрля на случай, когда не вся поверхность погружена в поток, где имеется генерация шума. Из этой работы следует, что плоская жесткая безграничная поверхность играет чисто пассивную роль отражателя квадрупольного излучения и ничего больше, п дппольное излучение уничтожается. Таким образом, здесь шум имеет опять-таки квадрупольное происхождение и его интенсивность пропорциональна v&, а не у6, как это должно было бы иметь место для дипольного излучения. С другой стороны, в этой работе показано, что когда не вся поверхность погружена в ту часть потока, где имеются квадрупольные источники звука, действительно должно быть дипольное излучение. Этим объясняется, почему теория, основанная на представлении об источниках излучения как о диполях, приводит к правильным результатам в задаче о вихревом звуке и краевом тоне, а в случае бесконечной плоской жесткой поверхности, помещенной в среду с квадрупольными источниками, приводит к отсутствию дипольного излучения. [45]