Cтраница 2
Излучение электромагнитных волн заряженными частицами, движущимися в магнитном поло с нсрелятивистскими скоростями, называется циклотронным излучением. [16]
Излучение электромагнитных волн заряженными частицами, движущимися в магнитном поле с нерелятивистскими скоростями, называется циклотронным излучением. [17]
Укажем, что постоянная времени для потери энергии ультрарелятивистскими электронами ( е т0с2) при циклотронном излучении зависит от их первоначальной энергии. [18]
Железняков показал [452], что при таких условиях система действительно может стать неустойчивой, и амплитуда циклотронного излучения может нарастать в пространстве ( а, возможно, также и во времени) при прохождении излучения через плазменную среду. [19]
В самоподдерживающемся D-D - реакторе, работающем при температуре 36 кэв, которая является температурой под-жига, в отсутствие циклотронного излучения ( см. § 5 гл. Эту энергию нужно сравнить с энергией, выделяющейся при термоядерной реакции и равной приблизительно 0 45 Мэв на дейтрон. Вопрос теперь заключается в том, какое время необходимо для генерации этого количества энергии. [20]
Справедливость формулы (2.38) была подтверждена в работе [46], где излагалась теория флуктуации, и в работе [47], где исследовался специальный случай циклотронного излучения. Для очень разреженной среды, для которой пг-1, формула (2.38) сводится к выражению, которое принято рассматривать как классическую форму закона Кирхгофа. [21]
По ряду причин авторы не стали доводить свою теорию до детальных численных расчетов7, однако они совершенно правильно оценили такую ключевую характеристику проблемы потерь на циклотронное излучение, как номер наивысшего релятивистского обертона электронной циклотронной частоты, ре-абсорбируемого в слое плазмы данной толщины. [22]
Автор рассматривает общие вопросы теории переноса излучения ( в приложении к анизотропной среде - плазме в магнитном поле), распространение волн в магнитоак-тивной плазме, тормозное и циклотронное излучение, затухание волн и их усиление ( неустойчивость), теорию флуктуации и теорию рассеяния электро-магнитных волн, в плазме. [23]
Ширина линии циклотронного излучения или поглощения зависит от ряда эффектов уширения. Перечислим их здесь вкратце и укажем, в каком месте данной книги они. [24]
Вернемся к МЦР, в которых имеет место индуцированное излучение в активной среде, состоящей из электронов, вращающихся в магнитном поле. Такое излучение естественно называть индуцированным циклотронным излучением, поскольку оно имеет место на циклотронной частоте или одной из ее гармоник. Обсудим качественно причину неизохронности таких осцилляторов, их группировку и взаимодействие с ВЧ-полем. [25]
Однако похоже, что аккреция на белый карлик приводит к образованию стоячей волны над поверхностью звезды. Кроме того, если присутствует магнитное поле, в этой области появится также циклотронное излучение. [26]
Из термоядерных работ АБ того времени мне хотелось бы отметить пионерскую статью Галицкого и Мигдала1, где найдена квантовая диэлектрическая проницаемость плазмы в магнитном поле. Важность этой проблемы определяется тем, что при термоядерных условиях потери энергии на циклотронное излучение весьма велики. В этой работе в квазиклассическом приближении результат выражается довольно сложно - через интеграл от бесконечной суммы функций Бесселя. Леонтович предложил повторить эти расчеты чисто классическим путем, что и было сделано мною в 1956 г. 2, где показано, что сумма функций Бесселя сводится к экспоненте, интеграл от которой можно найти методом перевала, получив простые элементарные окончательные формулы. [27]
В 1950 г. Альфен и Херлофсон [257] и независимо от них Кипенхауэр [258] высказали предположение, что циклотронное излучение ультрарелятивистских электронов вполне может быть важным источником космических радиоволн. То, что было тогда по существу блестящей догадкой, обрело впоследствии количественную формулировку в работах Гинзбурга [259,260], Гетманцева [261] и некоторых других. В настоящее время теория общепризнана как дающая правильную интерпретацию так называемой нетепловой компоненты излучения от нашей и других галактик. Действительно, эти процессы испускания играют центральную роль во многих космологических теориях; они привели также к открытию новых космических объектов, называемых квазарами. [28]
Бекефи отличается от имеющихся в литературе тем, что в ней обсуждается ряд вопросов, почти не освещенных в учебниках и монографиях. Сюда относятся приложения к плазме флуктуационно-диссипатив-ной теоремы Каллена - Вельтона; теоретические результаты последнего времени, относящиеся к циклотронному излучению релятивистских электронов и связанные с исправлением распространенной в литературе ошибки; рассеяние плазменных волн, имеющее большое значение для физики ионосферы, и, в частности, для диагностики ионосферы. Подробно разбирается тормозное и циклотронное излучение, черепковское излучение и поляризационные потери быстрых частиц в плазме; анализируется влияние коллективных эффектов на эти явления. [29]
Однако при температуре 36 кэв, соответствующей температуре поджига D - D-реактора ( в отсутствие магнитного поля), преобладает циклотронное излучение. Действительно, поскольку PC пропорционально Г2, скорость выделения энергии при реакциях D - D никогда не превысит скорости ухода энергии за счет циклотронного излучения. Это не так при реакциях D - Т; мы находим, что при температуре поджига 4 кэв выделяющаяся энергия превышает потери. Из-за циклотронного излучения температура поджига увеличивается от 4 кэв примерно до 7 кэв. [30]