Остальной вклад
Cтраница 1
Остальные вклады в корреляционную функцию ближайших соседей возникают от косвенного взаимодействия моментов в узлах тип через другие моменты в решетке. [1]
AG включает все остальные вклады в свободную энергию активации. [2]
Предполагая, что в интересующей нас области длин волн фвл ( v) доминирует над остальными вкладами в наблюдаемое вращение, можно попытаться сравнивать рассчитанную вращательную дисперсионную кривую с экспериментальными данными, которые также приведены на рис. 39; при этом получается очень хорошее согласие. [3]
Предполагая, что в интересующей нас области длин волн фВА ( v) доминирует над остальными вкладами в наблюдаемое вращение, можно попытаться сравнивать рассчитанную вращательную дисперсионную кривую с экспериментальными данными, которые также приведены на рис. 39; при этом получается очень хорошее согласие. [4]
Кроме того, основные вклады в 3 / нн - и 4 / нн связаны с диаграммами a, b и d и стереоспецифичны, тогда как остальные вклады этим свойством не обладают. [5]
Остальные вклады возникают вследствие а) квантовых поправок к производным потенциала, которые также изменились, б) изменения самих классических решений, так как полевые уравнения стали другими. [6]
Наибольших энергетических и энтропийных тинентального дрейфа затрат при этом требуют погодные и климатические процессы. Хотя остальные вклады в экспорт энтропии относительно малы, в эволюции Земли они тем не менее играют важную роль, в частности являются действующей силой тектонических процессов. Если оценить числа Рэлея для магмы, то при определенных предположениях получаются надкритические значения. Следовательно, в магме должны возникать конвективные течения, которым соответствует рассматриваемый в разд. Модель таких конвективных магматических течений представлена на рис. 3.6. Действие сил Кориолиса приводит к тому, что эффект Бенара в магме порождает существенно более сложные структуры, чем в простых жидкостях. Аналогичные эффекты играют роль при образовании планетарной системы ветров. Было бы интересно выяснить, не полем ли скоростей магмы на поверхности Земли обусловлены сложные вращательные и трансляционные движения континентальных плит и эффекты образования коры ( растекание морского дна), В том случае, если подобные гипотезы имеют под собой какое-то реальное основание, построение теоретической модели движения магмы позволило бы проследить движения континентов и тем самым достичь более полного и глубокого понимания геологической эволюции. Подобно тому, как ныне долгопериодичес-кие колебания климата ( например, продолжительности ледовых периодов) успешно моделируются математически на основе ( модельных) представлений о нелинейных самовозбуждающихся колебаниях ( Моими, Сисков, 1979; Сергин, Сергин, 1978), ответ на вопрос о длиннопериодических колебаниях земного магнитного поля можно надеяться получить с помощью нелинейной математической модели. [7]
В полупроводниках при обычной температуре пьезоэлектрический вклад в электрон-фономное взаимодействие оказывается значительно меньше других вкладов. Однако, как мы увидим ниже, остальные вклады не содержат множителя jk, приводящего к расходимости. Поэтому, коода рассматриваемые колебания генерируются с помощью ультразвука ( и, таким образом, имеют очень малые / г), а не тепловым возбуждением, пьезоэлектрический эффект становится доминирующим. [8]
Эти методы представляются достаточно удовлетворительными по сравнению со всем тем, что можно предложить в настоящее время применительно к газам, для которых имеется мало спектроскопических и струк-турных данных. По существу, эти методы сводятся к расчету вкладов поступательного, вращательного, электронного и валентно-колебательных движений и к оценке вклада деформационных колебаний вычитанием суммы всех остальных вкладов из значений функций, вычисленных по методу II закона термодинамики на основании наиболее надежных экспериментальных данных. Вряд ли необходимо подчеркивать, что такой метод подразумевает принятие допущения о том, что тщательно определенные с точки зрения II закона термодинамики данные могут быть лучше, чем возможные в настоящее время оценки термодинамических функций для данного газа. [9]
Вопрос о возможности определения [ ЛДА из экспериментальной величины рк с учетом ц д и JIA рассмотрен в гл. Там же дан анализ вкладов в ( хДА, связанных с различиями в размерах атомов, образующих ДА-связь ( гомополярный диполь), с изменением гибридизации при комплексообразовании ( атомный диполь), с фактором поляризуемости и др. В первом приближении можно принять, что в сравнительно прочных высокополярных комплексах основной вклад в величину ц ДА вносит смещение электронной плотности от донора к акцептору, остальные вклады невелики и часто компенсируют друг друга. [10]
Такой результат, однако, не является само собой разумеющимся, как кажется на первый взгляд, поскольку энергии стабилизации, а вследствие этого и их разность, малы ( всего несколько десятков ккал / моль) по сравнению с полной энергией кристалла, имеющей порядок Ю3 ккал / моль. Тем не менее в некоторых случаях, например в большинстве ферритов, стабилизация ионов кристаллическим полем оказывается решающим фактором при определении катионного распределения. Это свидетельствует о том, что остальные вклады в энергию кристалла, и прежде всего кулоновская электростатическая энергия в таких соединениях не слишком сильно зависят от распределения катионов. Чтобы показать это и более ясно представить себе роль отдельных составляющих энергии кристалла, проведем теперь анализ полной энергии решетки шпинели. [11]
Основной вклад в полную ширину валентной зоны дает энергия металлической связи. Величина этого вклада равна 4VV, остальной вклад в ширину валентной зоны дает межатомный матричный элемент Vx. Таким образом, отношение этого значения к величине 2 ( W Кз2) 1 / 2 я в-ляется мерой степени металличности. Меньшая по величине энергетическая щель в точке X имеется только в ионных полупроводниках, и она пропорциональна степени ионности. [12]
ОПО) 0 0276, что отличается от экспериментального значения лишь на несколько процентов. Исследование функции г ] ( г), изображенной на рис. 3.7, показывает, что вклад малых расстояний в г ] сильно подавлен из-за отталкивающего потенциала в d - состоянии. Примерно треть всей величины q набирается в области между 1 и 2 Фм, в то время как остальной вклад обусловлен областью больших расстояний. [14]
Страницы: 1