Выходное излучение - лазер
Cтраница 2
В этой конфигурации устранены эффекты пространственного выжигания дырок н увеличено число мод в выходном излучении лазера ( L2Li / 2), что является одной из причин наблюдаемой превосходной чувствительности. Интересно отметить, что коммерческие лазеры с резонатором такой конфигурации отсутствуют. Было бы интересно провести исследования внутрирезонаторного поглощения с лазером такой конфигурации. [16]
Хотя метод динамического нуля при измерении усиления дает более точные результаты, целесообразно также следить за временной зависимостью выходного излучения лазера. [17]
Процесс каскадного взаимодействия с очень низкой скоростью VT-релакеации приводит к тому, что большая часть колебательной энергии переходит в энергию выходного излучения лазера. Данное обстоятельство, а также очень высокая эффективность возбуждения обусловливают высокий КПД СО-лазера. Для того чтобы ангармоническая накачка была высокоэффективной, температура рабочей смеси должна быть низкой. Действительно, отклонение распределения населенностей от больцмановского, а следовательно, и степень частичной инверсии быстро увеличиваются с понижением температуры поступательного движения. [18]
Очевидно, что оптическая сила данных аподизирующих апертур должна быть существенно выше, нежели оптическая сила других апертур, присутствующих в резонаторе, например апертуры АЭ, с тем, чтобы подавляющая часть дифрагированного излучения была использована в качестве выходного излучения лазера. [19]
С точки зрения применений в голографии преимущества Nd: YAG сравнимы с рубином, а именно более эффективное действие и способность к высокой скорости повторения импульсов излучения сводятся на нет двумя главными недостатками: в режиме модулированной добротности Nd: YAG-лазер не способен генерировать такую большую энергию, как рубиновый лазер, и выходное излучение лазера является инфракрасным. Для того чтобы можно было применять Nd: YAG-лазер в голографии, длину волны его излучения следует уменьшить до 0 5300 мкм с помощью генератора гармоник, помещаемого на выходе. [20]
Свет от эталонной лампы на изотопе ртути Hg198 коллими-руется и проходит через интерференционный ( полосовой) фильтр для выделения только линии 546 нм. Выходное излучение лазера коллимируется и плоскопараллельной стеклянной пластинкой, расположенной у входа эталона, направляется по тому же пути, что и свет ртутной лампы. [21]
 |
Мощность выходного излучения газовых лазеров. [22] |
Можно приобрести многие сверхмощные ( 15 - 20 Вт) аргоновые и криптоновые ионные лазеры, но из-за своих больших размеров, громоздкого источника питания и необходимости обязательного охлаждения эти лазеры мало пригодны для голографии. От мощности выходного излучения лазера зависит также поле объекта, которое можно зарегистрировать за приемлемое время экспонирования. [23]
В методе измерения избыточного шума с одним приемником выходное излучение лазера регистрируют широкополосным приемником ( фотоумножителем), в котором входной световой поток фильтруется соответствующим образом, чтобы отсечь посторонний фон спонтанного излучения. [24]
Механически жесткие резонаторы с пьезоэлектрическими элементами управления положением зеркала ( и с соответствующими автоматическими регуляторами) позволяют стабилизировать частоту выходного излучения лазера с точностью до 10 - 9 от основной частоты. Таким образом, с лазерными источниками дело обстоит лучше, чем с методами модуляции и детектирования. К тому же нужно учитывать проблемы точности наведения и искажений, вызванных средой, в которой распространяется излучение. Когда ценой больших усилий и немалой изобретательности все прочие проблемы будут решены, в конце концов останется одна проблема - проблема уровня шумов в системах и в самом лазере. Поскольку мощные газовые лазеры с непрерывным излучением более перспективны в отношении применения в системах связи, в данной главе основной упор будет сделан на шумы именно в таких приборах. [25]
Для большинства лазеров непрерывного действия можно приблизительно считать, что длина когерентности равна длине резонатора. Для измерения длин путей объектного и опорного пучков удобно пользоваться такой простой вещью, как электрический провод с узелками в качестве маркеров, принимаемых за точку отсчета. Желательно, чтобы выходное излучение лазера было линейно-поляризованным, однако и неполяризованное излучение лазера пригодно для получения голограмм. Необходимая величина мощности выходного излучения определяется как размерами голографируемого объекта, так и конечными требованиями к плотности энергии в плоскости голограммы. [26]
Затем полученные данные обрабатывают. Разумеется, нужно учитывать соответствующие калибровочные множители. Если данные не согласуются, расхождение может быть обусловлено либо электрическими или оптическими помехами, либо предгенерацией или послегенерацией, вызванной наличием нескольких импульсов в выходном излучении лазера. [27]
Инверсия населен-ностей происходит в трубке за счет процесса ионизации и столкновений молекул высоких энергий. Требуемое направление излучения задается системой внешних зеркал. Наличие окон, установленных под углом Брюстера, приводит к тому, что усиливаются только лучи, поляризованные под некоторым определенным утлом; благодаря этому после многократного прохождения лучей между зеркалами выходное излучение лазера оказывается строго поляризованным в одной плоскости. В лазерах применялись объемные резонаторы различной формы; наиболее же распространен полусферический резонатор. В последнем случае полость оптического резонатора образуется одним плоским и одним полусферическим зеркалами. Расстояние между этими зеркалами равно радиусу кривизны сферического зеркала, а результирующее выходное излучение имеет сферический волновой фронт. [28]
Типовые лазеры на стекле с неодимом излучают импульсы длительностью от 2 до 20 пс при энергии максимального импульса от 1 до 10 мДж и полуширине цуга импульсов от 50 до 200 не. Сравнение экспериментальных результатов для лазеров на стекле с неодимом с теоретическими результатами расчета длительности импульса, полученными в разд. Длительность импульсов в максимуме цуга существенно превосходит рассчитанную теоретически, а форма импульсов сложна. Интенсивные исследования временной и спектральной структур выходного излучения лазера на стекле с неодимом с синхронизацией мод [7.14-7.18, 7.25-7.30] позволили по существу дать следующее объяснение сложности этой структуры. Измерения методом двухфо-тонной люминесценции показывают, что отношение пьедестала к пику составляет 1: 3, что соответствует случаю хорошей синхронизации мод ( см. гл. Спектральная ширина импульсов, соответствующих дальнейшему развитию цуга, сильно нарастает, и четко обнаруживается образование подструктур как в спектре импульсов, так и во временной зависимости интенсивности. [29]
 |
Основные элементы лазерного датчика параметров окружающей. [30] |
Страницы: 1 2 3