Мощное излучение

Cтраница 1

Явление насыщения квантового перехода.| Баланс мощностей в квантовом генераторе. [1]

Мощное излучение, вводимое в активную среду, вызывает дополнительные вынужденные переходы между уровнями. Число переходов из верхнего состояния в нижнее, происходящих за единицу времени в единичном объеме среды, определится как Врпо. В свою очередь, число подобных переходов снизу вверх равно Врп. Поскольку П2п, число переходов вниз преобладает, и баланс изменяется в сторону обеднения верхнего и дополнительного заселения нижнего уровня. [2]

Мощное излучение накачки нарушает термо-динамич. [3]

Распространение мощного излучения, испущенного оптическим квантовым генератором, сопровождается так называемыми нелинейными явлениями. Некоторые из них - вынужденное рассеяние Мандельштама-Бриллюэна, вынужденное рассеяние крыла линии Рэлея и вынужденное температурное рассеяние - описаны в гл. XXIX; выше упоминались также многофотонное поглощение и многофотонная ионизация ( см. § 157), зависимость коэффициента поглощения от интенсивности света ( см. § 157), нелинейный или многофотонный фотоэффект ( см. § 179), многофотонное возбуждение и диссоциация молекул ( см. § 189), эффект Керра, обусловленный электрическим полем света ( см. § 152); сведения о других будут изложены в § 224 и в гл. Совокупность нелинейных явлений составляет содержание нелинейной оптики и нелинейной спектроскопии, которые сформировались в 60 - е годы и продолжают быстро развиваться. [4]

При рассеянии мощного излучения обнаруживаются новые эффекты. [5]

При наличии более мощного излучения - например, космических лучей или потоков, рождающихся в протонных синхротронах ( см. главу 6), - могут образоваться и более массивные частиць 1, такие, как мезоны или антипротоны. [6]

ПГС позволяет преобразовывать мощное излучение накачки фиксированной частоты соз в излучение меньших частот. Пропорции, в которых соз делится на соi и В2, зависят от условий синхронизма. Это дает возможность плавно перестраивать частоту ПГС. Экспериментально реализованы все три указанных способа перестройки частоты и в результате область перестройки достигает порядка нескольких тысяч обратных сантиметров. [7]

Для этого источник мощного излучения и счетчик передвигаются по вертикали аппарата. [8]

Эти источники дают практически наиболее мощное излучение ( с достаточно большим периодом полураспада), однако и они могут активировать только 9Ве и 2Н соответственно. Более широкое применение должно найти тормозное излучение, генерируемое при поглощении высокоэнергетических электронов мишенью с большой атомной массой. [9]

Многофотонное возбуждение молекул требует очень мощного излучения ( 10 МВт / см2 и более) и стало возможным только после создания лазеров. Монохроматичность лазерного света позволяет также до известной степени управлять фотохимическими реакциями. Дело в том, что для протекания многих реакций важно возбудить какую-то определенную степень свободы молекулы или небольшую их группу. При нагревании в силу закона равного распределения энергии возбуждаются все степени свободы. В противоположность этому, освещение монохроматическим светом позволяет воздействовать на ту степень свободы, которая активна в смысле интересующей нас химической реакции. Таким способом удается, например, осуществлять реакции, которые при общем нагревании не возникают из-за наличия других реакций, обладающих меньшей энергией активации. [10]

Излучатель ТИП-3, обладающий мощным излучением, применяется для контроля минимального уровня в железобетонных бункерах при наличии больших зависаний угля. [11]

Сравнение конвективного ( 1 и лучистого ( 2 тепловых потоков для гиперзвукового аппарата, который входит в атмосферу Земли с первой космической скоростью при радусе затупления rw 0 3048 м.| Сравнение конвективного ( / и лучистого ( 2 тепловых потоков для гигер-звукового аппарата, который входит в атмосферу Зе лли со второй космической скоростью при радусе затупления rw 0 3048 м. [12]

Следует отметить также, что мощное излучение, пронизывающее гиперзвуковой пограничный слой, согласно оценкам С. Я - Бронина и А. Н. Лагарькова, усиливает неравновес-ность процессов, протекающих в пограничном слое. В результате известное в литературе представление [69] о том, что при интенсивном нагреве объекта, круто входящего в атмосферу, процессы в ударном и пограничном слоях равновесны вследствие большого давления и плотности, становится сомнительным. [13]

Разумеется, полный расчет взаимодействия мощного излучения с веществом достаточно сложен в силу того, что необходимо рассматривать весьма сложную физику явления. Вместе с тем, в ряде случаев желательно иметь простую модель, которая должна прояснять основные закономерности динамики мишени в зависимости от параметров излучения и свойств поглощающей среды. [14]

Схема установки акустической голографии. [15]

Страницы: 1 2 3 4