Основное излучение
Cтраница 2
 |
Спектральные характеристики удельных иветовых координат. [16] |
Распределение интенсивностей в трех основных излучениях изображено в виде кривых дг ( А), у ( А) и z ( X) на рис. 285: величины х, у и z называются удельными цветовыми координатами. [17]
Ниже приведены характеристики фильтров для основных излучений, применяемых в рентгеноструктурном анализе. [18]
В графе Вид и энергия основного излучения многоточие ставится, когда помимо указанных имеются и другие значения энергий излучения с заметной интенсивностью. [19]
А, - длина волны основного излучения в вакууме, РОСя и Рт - мощности основной и генерируемой гармоник, I - оптический путь в среде, R - фактор ослабления при угле фазового согласования, w - диаметр лазерного луча. Меньшая величина d i, полученная из некритического фазового согласования, объясняется тем, что при прохождении луча света через кристалл перпендикулярно направлению его роста сказывается небольшое различие в показателях преломления между регулярными полосами роста. Этот эффект сравним с потерями света, проходящего нормально дифракционной решетке. Небольшие вариации показателей преломления полос роста могут привести к некоторому несоответствию измеренных величин dsi и угла фазового согласования с истинными значениями. Вследствие этого большая из измеренных выше величин dsi должна быть нижним пределом действительного значения. [20]
В случае возбуждения второй гармоники многомодовым основным излучением эффективность генерации ( см. табл. 2.1) оказывается больше, чем при одномодовом излучении той же интенсивности, в ( 2 - 1 / N) раз ( см. также гл. [21]
Электромагнитные каналы утечки информации образуются основными излучениями РЭС. [22]
При обычно встречающихся на практике температурах основное излучение находится в диапазоне длин волн примерно от 0 4 мкм до нескольких сотен микрометров, который именуется тепловым. Каждой температуре Т соответствует длина волны Хтах, для которой значение идя. [23]
Уменьшение длины Lnp ( увеличение интенсивности основного излучения) приводит к уменьшению длительности пика. Если групповая расстройка Ди - 1ЫО 13 с / см, длина Lnp0 l см, то Ат2 10 фс. Фронты такой длительности могут быть сформированы в поле пикосе-кундных импульсов основного излучения. [25]
Таким образом, обеспечиваются генерация гармоник основного излучения ( при использовании квадратичной и кубической нелинейности), суммовых и разностных частот, сопряжение фаз - обращение волнового фронта, оптическая бистабилытость и переключение, параметрическое плавное преобразование частоты и др. Кроме того, к нелинейной оптике относится ряд спектральных эффектов типа когерентного комбинационного антистоксова рассеяния или вынужденного рассеяния Мандельштама - Бриллюэна. Все эти эффекты порознь и в совокупности создают возможность разработки большого многообразия нелинейно-оптических устройств и систем ( см. гл. [26]
Согласно исследованиям, проведенным в [2], основное излучение звука ( около 80 - 90 % общей мощности) выделяется на расстоянии примерно десяти калибров от среза перфорационного отверстия. [27]
Если комната узкая, то можно направить основное излучение громкоговорителей в сторону боковых стен. [28]
Чтобы получить эффективное преобразование, необходима фокусировка основного излучения в объеме нелинейного кристалла. [29]
В ( 15) входит квадрат корреляционной функции основного излучения. [30]
Страницы: 1 2 3 4 5