Мощное лазерное излучение

Cтраница 3

Кроме того, материал должен быть прозрачным как на частоте со, так и на 2со, быть стойким к мощному лазерному излучению и другим воздействиям, хорошо обрабатываться. [31]

Замороженную смесь дейтерия и трития, приготовленную в виде шариков диаметром менее 1 мм, равномерно облучают со всех сторон мощным лазерным излучением. Это приводит к нагреванию и испарению вещества с поверхности шариков. При этом давление возрастает до величин порядка 10 5 Па. Под действием такого давления происходят увеличение плотности и сильное нагревание вещества в центральной части шариков, что приводит к возникновению термоядерной реакции. [32]

Ударные волны в твердых телах получают с помощью взрывчатых веществ, при соударении; при воздействии на поверхность твердого тела мощным лазерным излучением. [33]

Отметим, что все эти предположения соответствуют свойствам топ плазмы, которая нас интересует, а именно плазмы, возникающей при воздействии мощного лазерного излучения на поверхность непрозрачных твердых тел. Так, электроны при интересующих нас температурах плазмы ( лекция 21) не релятивистские, а предположения об однородности поля волны и бесстолк-цовительном характере плазмы соответствуют реальным условиям. [34]

В процессе освоения лазерной технологии сверления отверстий в рубиновых камнях приходится в основном решать проблему, связанную с растрескиванием заготовок, при воздействии на них мощным лазерным излучением. [35]

В импульсных термоядерных установках используется инерционный метод удержания плазмы, суть которого состоит в нагреве и сжатии небольших шариков термоядерного топлива ( смесь дейтерия и трития) мощным лазерным излучением или мощными релятивистскими электронными пучками ( РЭП) до таких значений температуры и плотности, при которых термоядерные реакции успевают завершиться за короткое время существования свободной ничем не удерживаемой плазмы. [36]

Оптический пробой, возникающий в прозрачных средах - в газах, плазме, жидкостях, кристаллах и стеклах, представляет собой качественно единое явление, в основе которого лежит процесс превращения прозрачной среды в сильно поглощающую среду под действием мощного лазерного излучения. Явление оптического пробоя в газообразных, жидких и твердых прозрачных средах обсуждается в этой, а также в двух последующих лекциях. Однако прежде чем обратиться к явлению пробоя, кратко рассмотрим общие закономерности процесса поглощения лазерного излучения в веществе. [37]

Спектральный коэффициент поглощения к в см2 / г в зависимости от энергии фотонов hu в кэВ для плазмы золота ( Z 79, Tl кэВ, р 0 1 г / см3. [38]

На основе рассмотренных моделей в части II предлагаются методы вычисления различных характеристик вещества - спектральных коэффициентов поглощения фотонов, росселандовых и планковских пробегов, уравнений состояния - необходимых при проведении сложных расчетов, описывающих гидродинамические процессы с переносом излучения в высокотемпературной плазме, в частности, при воздействии мощного лазерного излучения или других источников энергии на вещество. Объем вычислительной работы, требующей учета большого количества разнообразных эффектов, очень велик. [39]

Нерезонансная иони зация атома. [40]

В поле мощного лазерного излучения красной границы фотоэффекта не существует: фотоионизация атома происходит и в условиях, когда энергия кванта света меньше потенциала ионизации. В сильном световом поле конечную вероятность имеет многофотонный процесс ( рис. 5.8), в котором складываются энергии нескольких квантов. В этом случае вероятность фотоионизации пропорциональна уже не первой степени, как в обычном, однофотонном фотоэффекте ( см (2.9.1)), а более высоким степеням интенсивности. [41]

Здесь поперечная структура даже сравнительно мощного лазерного излучения сохраняется на дистанциях 103 м, так что временные самовоздействия можно наблюдать в чистом виде. [42]

Закон Эйнштейна и соотношение hv D справедливы лишь для сравнительно малой интенсивности света. Если интенсивность света велика ( мощное лазерное излучение), то одновременно может поглотиться два, три и более фотонов и энергия D, необходимая для первичного фотопревращения, будет складываться из энергии многих фотонов. Возможно и последовательное поглощение нескольких фотонов одной и той же молекулой. [43]

Во-вторых, часто в процессе взаимодействия конденсированная среда превращается в разреженную и взаимодействие на макроскопическом уровне сводится к взаимодействию на микроскопическом уровне. Типичным примером такого процесса является взаимодействие мощного лазерного излучения с поверхностью непрозрачного металла, который под действием излучения нагревается, расплавляется, испаряется, и лазерное излучение взаимодействует с парами металла или плазмой. Именно ввиду столь тесной взаимосвязи различных эффектов, возникающих на микро - и макроскопическом уровнях, целесообразно последовательное рассмотрение процесса взаимодействия лазерного излучения с атомами и молекулами, с газами и плазмой, с прозрачными и непрозрачными макроскопическими конденсированными средами. [44]

Так же однородными являются уширения, обусловленные внешними причинами, влияющими на состояние оптических оболочек атомов. Например, столкновения атомов друг с другом или мощное лазерное излучение. [45]

Страницы: 1 2 3 4