Собственное излучение

Cтраница 3

К собственному излучению элементарной поверхности. [31]

Полное или интегральное собственное излучение площадки dF представляет собой энергию, излучаемую по всем направлениям в пределах полусферы. [32]

Под влиянием собственного излучения кристаллы иодида радия изменяются и становятся лиловыми. [33]

К анализу собственного излучения поверхности. [34]

Поверхностная плотность собственного излучения для поверхностей, излучение которых подчиняется закону Ламберта, определяется очень просто. [35]

Степень черноты собственного излучения - определяется по графику ( рис. 19.1) для температуры газа 450 К: ен. [36]

Измерить величину интегрального собственного излучения можно посредством калориметра с вакуумирован-ной внутренней полостью ( чтобы исключить влияние конвективного теплообмена) и зачерненньши стенками, в которую помещают испытуемое тело. Температура этого тела теми или иными средствами поддерживается на постоянном уровне. [37]

При расчете собственного излучения объемных зон различают зоны, занятые светящимся факелом, зоны несветящегося факела и зоны, заполненные смесью потухших продуктов сгорания. [38]

Под действием собственного излучения радиоактивных веществ происходит разложение молекулы, в состав которой входит распадающийся радиоактивный атом, и, что более существенно, происходит радиационное разложение окружающих молекул. Этим нельзя пренебрегать, так как хранение радиоактивных веществ приводит к их загрязнению продуктами радиолиза, а в водных растворах, благодаря реакциям растворенного радиоактивного вещества с продуктами радиолиза воды, происходит изменение химического состояния радиоактивного вещества. [39]

Предположим, что собственное излучение взвешенных в газе частиц является серым. [40]

Уравнение (15.34) определяет собственное излучение ( газа. [41]

В этих условиях собственное излучение экранов ничтожно мало по сравнению с излучением факела, и его можно не учитывать при решении вопроса о суммарной теплопередаче в топке. [42]

Как видим, собственное излучение эквивалентного излучателя численно равно собственному излучению газового объема. [43]

Этот механизм определяет собственное излучение газового объема. В связи с тем что в любом макроскопически малом объеме газа его состояние обычно весьма близко к термодинамически равновесному состоянию, каждый элементарный объем газа излучает фотоны по всем направлениям пространства с примерно одинаковой интенсивностью. Иначе говоря, пространственное распределение собственного излучения элемента газового объема имеет характер, близкий к изотропному. [44]

После подстановки значений собственного излучения Е и Е % согласно уравнению ( 16 - 5) получим ранее найденные зависимости ( 16 - 6), а затем ( 16 - 7), но более коротким путем, чем по методу многократных отражений. [45]

Страницы: 1 2 3 4