Собственное излучение - поверхность
Cтраница 2
Уравнения ( 2 - 63) и ( 2 - 64) представляют собой математическую запись закона Кирхгофа для спектрального и полного излучения и позволяют определить полусферическое собственное излучение поверхности в условиях термодинамического равновесия. [16]
Расчет лучистого теплообмена с помощью разрешающих угловых коэффициентов представляет большой интерес, так как он дает общее решение задачи, не зависящее от конкретных значений величин собственного излучения поверхностей, влияние которых учитывается позже с помощью простейших формул. [17]
Отраженное излучение поверхности F складывается из двух частей - отраженного излучения ( QoTi), возникающего в результате падающего извне потока, и отраженного излучения ( Qmi), возникающего в результате собственного излучения поверхности. [18]
Отраженное излучение поверхности FI складывается из двух частей - отраженного излучения ( Qon), возникающего в результате падающего извне потока, и отраженного излучения ( Qori), возникающего в результате собственного излучения поверхности. [19]
Из полученной формулы следует, что при зеркальном отражении наружной поверхности величина результирующего теплообмена не зависит от ее размеров и полученная для этого случая формула оказывается одинаковой с формулой ( 6 - 4) для теплообмена ( между параллельными плоскостями. При изотропном собственном излучении поверхности 2 формула ( 6 - 194) будет также применима для случая, когда собственное излучение поверхности / не изотропно, и характер отражения от нее произволен. [20]
Из полученной формулы следует, что при зеркальном отражении наружной поверхности величина результирующего теплообмена - не зависит от ее размеров и полученная для этого случая формула оказывается одинаковой с формулой ( 6 - 4) для теплообмена между параллельными плоскостями. При изотропном собственном излучении поверхности 2 формула ( 6 - 194) будет также применима для случая, огда собственное излучение поверхности 1 не изотропно, и характер отражения от нее произволен. [21]
Для устранения этих трудностей Д. Я. Светом был предложен модуляционный рефлектометрический метод измерения коэффициента отражения, который позволяет исключить влияние самоизлучения исследуемой поверхности. Предварительная модуляция светового потока от вспомогательного источника исключает собственное излучение поверхности покрытия. В работе [130] предложен относительный метод модуляционной рефлектоме-трии, позволяющий измерять коэффициенты диффузионного отражения. [22]
Ниже дается решение простейших задач лучистого теплообмена. Первая задача решается на основе первого метода - рассмотрения собственного излучения поверхности и всех последующих актов поглощения и отражения лучистых потоков. [23]
Из полученной формулы следует, что при зеркальном отражении наружной поверхности величина результирующего теплообмена - не зависит от ее размеров и полученная для этого случая формула оказывается одинаковой с формулой ( 6 - 4) для теплообмена между параллельными плоскостями. При изотропном собственном излучении поверхности 2 формула ( 6 - 194) будет также применима для случая, огда собственное излучение поверхности 1 не изотропно, и характер отражения от нее произволен. [24]
Рассмотрим второй и более сложный случай, когда поверхности FI и FZ ( рис. 6 - 9) являются серыми излучателями. Для определения сальдо-потока поверхности FZ нужно, как и в первом случае, найти ту часть лучистой энергии собственного излучения поверхности FI, которая поглощается поверхностью FZ, и лучистую энергию собственного излучения поверхности FZ, поглощаемую поверхностью FI. В данном случае относительного расположения поверхностей FI и FZ плотность их отраженного, а следовательно, и эффективного излучения непостоянна как в пределах поверхности Flt так и в пределах поверхности FZ - Это определяется тем, что каждая поверхность посылает на отдельные равновеликие элементарные участки другой поверхности различный поток собственного излучения. [25]
Из полученной формулы следует, что при зеркальном отражении наружной поверхности величина результирующего теплообмена не зависит от ее размеров и полученная для этого случая формула оказывается одинаковой с формулой ( 6 - 4) для теплообмена ( между параллельными плоскостями. При изотропном собственном излучении поверхности 2 формула ( 6 - 194) будет также применима для случая, когда собственное излучение поверхности / не изотропно, и характер отражения от нее произволен. [26]
Рассмотрим второй и более сложный случай, когда поверхности FI и FZ ( рис. 6 - 9) являются серыми излучателями. Для определения сальдо-потока поверхности FZ нужно, как и в первом случае, найти ту часть лучистой энергии собственного излучения поверхности FI, которая поглощается поверхностью FZ, и лучистую энергию собственного излучения поверхности FZ, поглощаемую поверхностью FI. В данном случае относительного расположения поверхностей FI и FZ плотность их отраженного, а следовательно, и эффективного излучения непостоянна как в пределах поверхности Flt так и в пределах поверхности FZ - Это определяется тем, что каждая поверхность посылает на отдельные равновеликие элементарные участки другой поверхности различный поток собственного излучения. [27]
Закон устанавливает взаимосвязь между способностями тела излучать н поглощать энергию. Эта связь может быть получена из рассмотрения термодинамического равновесия при лучистом теплообмене между двумя параллельными поверхностями ( рис. 18.4), левая из которых - серая, а правая - абсолютно черная. Собственное излучение серой поверхности Е поглощается абсолютно черным телом. [28]
В пассивной системе солнечного низкотемпературного отопления здание - коллектор солнечная радиация, проникая через световые проемы в помещение, попадает как бы в тепловую ловушку. Коротковолновое солнечное излучение свободно проходит через оконное стекло ( коэффициент пропускания 0 85 - 1 0) и, попадая на внутренние ограждения помещения и мебель, преобразуется в теплоту. Температура поверхностей повышается, и теплота отдается воздуху и необлученным поверхностям помещения конвекцией и излучением. Собственное излучение поверхностей при этом происходит в длинноволновом диапазоне и плохо пропускается оконным стеклом ( коэффициент пропускания 0 1 - 0 15), которое отражает его внутрь помещения. Таким образом, почти вся солнечная радиация, попавшая в помещение, преобразуется в нем в теплоту и способна частично или полностью ( в зависимости от географических и климатических условий, архитектурно-планировочных решений) компенсировать его тепловые потери. [29]
 |
Данные по тепловому излучению Луны и планет. [30] |
Страницы: 1 2 3