Аннигиляционное излучение

Cтраница 1

Аннигиляционное излучение специально искали и не нашли на уровне в 1000 раз ниже того, который соответствует полной аннигиляции. [1]

Помимо аннигиляционного излучения, не найдено [34] никакого другого [35] у-излу-чения. Этот изотоп распадается 3 способами: излучением отрицательных р-частиц, К-захватом и излучением позитронов. Остаток доводят водой до объема в 1 CMS. Этот раствор, содержащий минимальное количество меди, нейтрализуют по феноловому красному перегнанным аммиаком. [2]

Недостаток аннигиляционного излучения в том, что для всех р - излучателей оно имеет одинаковую энергию. [3]

Таким образом, аннигиляционное излучение несет информацию об импульсном распределении электронов, которая отражается в угловом распределении аннигиляциоиных гамма-квантов. Так как импульс электрона р тсц, угол а очень мал и составляет 0 - 30 мрад, а измерение углового распределения анни-гиляционных гамма-квантов состоит в определении интенсивности аннигиляционных гамма-квантов от угла 180 - а между ними. В идеальном вырожденном газе Ферми импульсы электроно. [4]

Это характерное излучение называют аннигиляционным излучением. [5]

Опыт показывает, что характеристики аннигиляционного излучения позитронов ( этот процесс был описан в гл. В частности, такие величины, как среднее время жизни позитрона, а также доля аннигиляции с излучением трех фотонов вместо двух, связаны друг с другом и, как будет видно далее, могут в значительной мере изменяться. Для понимания природы подобных эффектов необходимо хорошо уяснить себе механизм процесса аннигиляции. [6]

Порождение пар-процесс, формально противоположный аннигиляционному излучению. Если фотон имеет энергию, превышающую более чем вдвое массу покоя электрона ( - 1 MeV), то энергетически возможно поглощение фотона и появление электронной пары, состоящей из электрона и позитрона. Это явление имеет отношение исключительно к ядру атома, с которым фотон взаимодействует. [7]

Очень редко образуются позитронные излучатели, поэтому их аннигиляционное излучение можно довольно избирательно регистрировать методом совпадений. [8]

Схематическое изображение фотоэффекта. [9]

Электромагнитное излучение, возникающее при столкновении позитронов с электронами, называется аннигиляционным излучением. При каждом акте такого превращения испускаются два кванта излучения с энергией порядка 0 51 Мэв. [10]

Что касается АЭ в процессе фазового наклепа, то при размножении дислокаций внутри кристалла такой фазовый наклеп будет сопровождаться аннигиляционным излучением звука, а при размножении дислокаций с поверхности - переходным. [11]

На основании рассмотрения кинетики захвата позитрония получена [3] в аналитическом виде зависимость между количеством дефектов, их размерами и характеристиками временного распределения аннигиляционного излучения позитронов. Этим методом удается получить данные непосредственного распределения элементов свободного объема по размерам, обнаружить возникновение зародышей кристаллической фазы этилена, в том числе, в этилен-пропиленовых каучуках. [12]

Аннигиляция позитрона приводит к появлению двух - у-квантов с энергией 511 кэв, которые дают соответствующий пик в спектре. Аннигиляционное излучение имеет высокий выход и часто используется в количественных определениях по позитронно-активным радиоизотопам. Однако, поскольку энергия аннигиляционного излучения у всех у-излу-чателей одинакова, для идентификации радиоизотопа приходится прибегать к анализу кривых распада или к измерению совпадений аннигиляционного излучения с каким-либо другим характеристическим излучением радиоизотопа. [13]

Ингибирование характеризуется изменением интенсивности аннигиляционного излучения без изменения среднего времени жизни ортопозитрония. На рис. 10.12 показаны кривые временного распределения аннигиляции позитрония в бензольном растворе иодбензола. Среднее время жизни ортопозитрония остается постоянным, а интенсивность излучения падает с увеличением концентрации иодбензола. [14]

Схема распада радиоактивных ядер. [15]

Страницы: 1 2 3