Строго монохроматическое излучение
Cтраница 4
В качестве источника света для линии натрия D может служить натриевая горелка ( рис. 72, слева вверху) или маленькая натриевая лампа Осрама большой яркости, которая может употребляться как для постоянного, так и для переменного тока при включении добавочных сопротивлений: 70 ом для 110 вольт и 155 ом для 220 вольт. Так как лампа заполнена благородным газом, то вначале господствует его спектр, но, спустя некоторое время, благодаря эмиссии натриевого пара лампа дает строго монохроматическое излучение. Если иногда для натриевых горелок могут быть необходимы фильтры, то для натриевой лампы они не нужны ( стр. [46]
Закон Бугера - Ламберта - Бера точно справедлив только для монохроматического излучения. Но моно-хроматор может дать строго монохроматическое излучение только в том случае, если он снабжен бесконечно узкой щелью. В действительности реальные аппараты снабжены щелью какой-то определенной ширины, что вызывает некоторое отклонение от закона Бугера - Ламберта - Бера. Особое значение немонохроматичность излучения приобретает при измерениях в инфракрасной области спектра. [47]
Закон Бугера - Ламберта - Бера точно справедлив только для монохроматического излучения. Но мо-кохроматор может дать строго монохроматическое излучение только в том случае, если он снабжен бесконечно узкой щелью. [48]
 |
Получение спектров поглощения. [49] |
Абсорбционный количественный спектральный анализ основан на измерении количества света, поглощаемого определяемым веществом. Различают спектрофотометрический и фотометрический методы абсорбционного анализа. Фотометрический метод основан на измерении поглощенного света не строго монохроматического излучения. Измерения проводят в видимой ( колориметрия), ультрафиолетовой и инфракрасной частях спектра ( ( ом. [50]
В принципе представление о локальной конфигурации молекул аморфных полимеров можно получить из кривых интенсивности рассеяния рентгеновских лучей; последнее хотя и диффузно, но имеет вполне определенное угловое распределение с одним или несколькими максимумами. Во-первых, неправильно связывать максимум на кривой рассеяния с определенным межатомным расстоянием; необходимо определить распределение интенсивности рассеяния на всей рентгенограмме ( используя строго монохроматическое излучение и внося поправку на некогерентное рассеяние) и преобразовать его по методу Фурье в распределение межатомных векторов. Однако это еще не дает полного представления о молекулярной структуре полимера, необходимо перейти от межатомных векторов к конфигурации молекул и их расположению. Этот метод дал ценные результаты при исследрвании простых неорганических стекол, но Симард и Уоррен [23] указывают на ограниченность применения его к высокополиме-рам; они считают, что при помощи этого метода нельзя определить, вытянуты или изогнуты молекулы в нерастянутом каучуке. Очевидно, одних только данных о диффракции рентгеновских лучей недостаточно для определения структуры молекул. [51]
Тем самым из (1.27) следует, что и S стремится к нулю. Условие, что Дт стремится к нулю, не требует, чтобы Дг / и До стремились к нулю одновременно. Достаточно, чтобы стремилось к нулю одно из них. Иными словами, и энтропия строго монохроматического излучения 0), и энтропия строго направленного излучения равна нулю. [52]
Основными характеристиками счетчиков являются: эффективность - отношение числа сосчитанных квантов к числу квантов, попавших в входное окно; мертвое время - время, в течение которого счетчик, зарегистрировавший квант, нечувствителен к следующему; собственный фон - определяет нижний порог измеряемой интенсивности и амплитудное разрешение. Амплитуда импульсов на выходе пропорционального, сцинтилляци-онного и полупроводникового счетчиков пропорциональна энергии кванта, попавшего в счетчик. Однако эта закономерность носит статистический характер. При попадании в счетчик квантов строго монохроматического излучения, имеющих одинаковую энергию, на выходе счетчиков получаются импульсы, амплитуды которых распределены по закону Гаусса. Параметры этого распределения определяются приближенно средним числом фотоэлектронов, порождаемых в фотокатоде сцин-тилляционного счетчика ( 25 для кванта Си / Са-излучения), средним числом первичных ион-электронных пар, образующихся в пропорциональном счетчике, ( 358 для Си / Са - кванта в ксеноне), количеством пар электрон - дырка в полупроводниковом счетчике. [53]
Разрешающая способность оптических систем определяется тем минимальным угловым или линейным расстоянием, которое рассматриваемая система может разделить или, как говорят, разрешить. Минимальный теоретически разрешимый интервал в оптическом приборе определяется дифракционным кружком рассеяния. В этом случае оптика прибора считается безаберрационной. Реально разрешимый спектральный интервал всегда будет иметь большее значение, так как кроме дифракции в действующем отверстии будут играть роль уширяющие факторы даже для строго монохроматического излучения, связанные с аберрациями оптической системы, дефектами юстировки и др. Для рассмотрения вопроса о теоретической разрешающей способности системы введем понятие обобщенного критерия Рэлея. [54]
Страницы: 1 2 3 4