Черенковское излучение
Cтраница 1
Черенковское излучение может быть эффективно использовано для регистрации быстрых заряженных частиц. При этом направленность излучения дает возможность по углу испускания J измерять энергию частиц, а также исследовать энергетические спектры потоков частиц, а малая длительность свечения обеспечивает счетчику, основанному на регистрации излучения Черепкова, весьма высокую разрешающую способность. [1]
Фронт волны черенковского излучения ( рис. 8.10) является огибающей сферических волн, испущенных частицей. Эту огибающую, как легко видеть, можно провести только в том случае, если частица движется со скоростью v, большей скорости с с / я света в среде. Отсюда следует, что при и с / п черепковское излучение отсутствует. [2]
Характерной особенностью черенковского излучения является его направленность - свет излучается в направлении, образующем со скоростью электрона вполне определенный угол. [3]
В качестве примера черенковского излучения можно указать яркое голубое свечение воды, помещенной в атомный реактор, вызванное проходящими сквозь воду быстрыми электронами, возникающими при распаде атомных ядер. Это излучение не имеет ничего общего с хемилюминесценцией. [4]
 |
При смещении пластинки из фокальной плоскости объектива изображение точечного источника размывается в круглое пятно. [5] |
Но само по себе черенковское излучение отнюдь не связано с торможением электрона, ибо оно должно иметь место и при равномерном движении электрона со скоростью vazv. Конечно, такое равномерное движение вследствие потерь энергии на излучение не может быть движением по инерции и требует для своего поддержания постоянной внешней силы. [6]
Однако это не есть черенковское излучение, ибо оно некогерентно и возможно и при скорости электрона, меньшей, чем фазовая скорость света в среде. Чтобы яснее представить себе отличие черепковского излучения, рассмотрим следующий пример. Представим себе, что электрон со значительной скоростью движется по оси пустотелого канала, проделанного в веществе, так что он не испытывает непосредственных столкновений с атомами вещества. Оказывается, однако, что если диаметр канала значительно меньше длины волны света, то все же имеет место возмущение среды электромагнитным полем электрона, приводящее при иэл v к потере энергии электроном в виде светового излучения сквозь поверхность канала. При этом, если среда является вполне прозрачной, поток излучения беспрепятственно проходит через нее. Именно это излучение и представляет собой в чистом виде излучение Черенкова. Конечно, такое равномерное движение вследствие потерь энергии на излучение не может быть движением по инерции и требует для своего поддержания постоянной внешней силы. [7]
Одной из основных особенностей черенковского излучения является сильная зависимость направления его испускания от скорости частицы. В счетчике, в котором частица проходит параллельно его оси, черепковский свет после отражения не изменяет своего зенитного угла относительно оси счетчика, хотя и поворачивается по азимуту. Это утверждение справедливо для цилиндрических и прямоугольных счетчиков. [8]
 |
Линия пересечения фронта волны с границей раздела двух сред движется со скоростью v, большей чем v -. [9] |
Интересно отметить, что условие черенковского излучения ( 1) справедливо для любого сверхсветового источника, а не только для заряженной частицы, движущейся со скоростью, большей скорости света в данной среде. [10]
Какое влияние оказывает дисперсия среды на черенковское излучение. Почему в его спектре не может быть реитгеиовских лучей. [11]
 |
К объяснению эффекта Допплера. [12] |
Аналогом конуса Маха в оптике является черенковское излучение, возникающее при движении заряженных частиц в веществе со скоростью, превышающей скорость света в этой среде. [13]
Разрешение по скорости обусловлено интервалом углов черенковского излучения Д6, выделяемых оптич. [15]
Страницы: 1 2 3 4