Cтраница 1
Изменение импульсов частиц одинаково: на них действовали одинаковые силы одинаковое время. [1]
Изменение импульса частицы зависит от характера ее удара о стенку. [2]
Для определения изменения импульса частицы, который характеризует скорость и ее энергию, необходимо знать характер и величины действующих переменных и постоянных полей. [3]
Последнее уравнение описывает изменение импульса частиц. Уравнения ( 2.38 а) и (2.386) имеют форму уравнений сохранения импульса. В большинстве случаев удобно выделить из члена w величину vv, где v - эффективная частота столкновений. Такая процедура является приближенной, так как частота столкновений v в общем случае зависит от энергии частицы; в гл. [4]
Правая часть этого равенства представляет собой изменение импульса частицы за промежуток времени от 0 до i; левая часть называется импульсом силы за тот же промежуток времени. Уравнение ( 2а) говорит нам о том, что изменение импульса равно импульсу силы. [5]
При столкновении быстрой тяжелой частицы с атомом изменение импульса частицы почти всегда мало по сравнению с ее первоначальным импульсом. Если это условие выполняется, то в аргументе у 6-функции можно пренебречь энергией отдачи атома, после чего мы вернемся в точности к формуле ( 148 3), в которой только надо заменить т на массу М падающей частицы ( не на приведенную массу частицы и атома. [6]
При столкновении быстрой тяжелой частицы с атомом изменение импульса частицы почти всегда мало по сравнению с ее первоначальным импульсом. Если это условие выполняется, то в аргументе у ( - функции можно пренебречь энергией отдачи атома, после чего мы вернемся в точности к формуле (148.3), в которой только надо заменить т на массу М падающей частицы ( не на приведенную массу частицы и атома. [7]
При столкновении быстрой тяжелой частицы с атомом изменение импульса частицы почти всегда мало по сравнению с ее первоначальным импульсом. Если это условие выполняется, то в аргументе у - функции можно пренебречь энергией отдачи атома, после чего мы вернемся в точности к формуле (148.3), в которой только надо заменить т на массу М падающей частицы ( не на приведенную массу частицы и атома. [8]
Сила - это только наименование для скорости изменения импульса, так что на самом деле мы спрашиваем, какова в этой точке и в этот момент скорость изменения импульса частицы, dp / dt, измеренная в нашей лабораторной системе отсчета. Это все, что скрывается под понятием силы, действующей на движущуюся частицу. Ответ неявно содержится в том, что мы уже изучили. [9]
Микроскопическая картина диффузионного ускорения на ударных волнах согласно Bell ( 1978) эквивалентна описанному выше подходу, который базируется на уравнении переноса, причем эта картина более отчетливо раскрывает физику процесса. Рассмотрим изменение импульса частицы, когда она пересекает ударный фронт, а затем возвращается обратно. Уравнение (13.65) дает изменение импульса р2 - р при переходе частицы из области вверх по течению в область ниже по течению для случая - u / v Jl. Предположим, что та же частица рассеивается в области ниже по течению, так что меняется только ее питч-угол. Вероятность пересечения фронта частицей пропорциональна относительной скорости частицы и фронта ( т.е. JIv u), если распределение частиц изотропно. [10]
Отсюда следует, что слабость взаимодействия частиц плазмы одновременно означает, что в области действия сил, где кулонов-ское поле еще не экранировано, находится большое число частиц. При таких рассеяниях изменение импульса частиц относительно мало. [11]
Рост температуры среды вызывает увеличение скорости звука. Это означает, что распространение волн конечной амплитуды становится нелинейным и гребень звуковой волны движется быстрее впадины, что приводит к искажению формы волны ( ср. Синусоидальная волна может, таким образом, превратиться в пилообразную. Скорость изменения импульса частицы будет больше, когда она находится в фазе нарастания давления в волне, чем в фазе его убывания, и силы, действующие на частицу в этих фазах, будут различными. Результирующая сила, известная как сила Озеена, зависит от амплитуды второй гармоники волны [132] и, как правило, пренебрежимо мала для воды, но может быть значительной для тканей ( см. разд. [12]
Силы, действующие на эти частицы, не уравновешивают друг друга, так что действие и противодействие оказываются неравными, а полный импульс вещества поэтому должен изменяться. Но в такой ситуации изменяется и импульс поля. Если вы рассмотрите величину импульса, задаваемую вектором Пойнтинга, то она оказывается непостоянной. Однако изменение импульса частицы в точности компенсируется импульсом поля, так что полный импульс частиц и поля все же сохраняется. [13]