Cтраница 2
Так, для золей золота с диаметром 1 86 и 186 ммк при увеличении размера частиц в 100 раз высота столба Л0 и Н0 уменьшается примерно в десять миллионов раз, что связано с изменением массы частиц т, обратно пропорционально кубу радиуса. Для золей золота средней дисперсности высота Л0 измеряется лишь сантиметрами, а для суспензий всего лишь микронами. На первый взгляд это кажется глубоко противоречащим известному факту, что подобные золи и суспензии, помещенные даже в очень высокие сосуды, совершенно не обнаруживают никакой разницы в концентрациях на разных высотах. Противоречие это объясняется тем, что гипсометрическая формула справедлива лишь для тех дисперсных систем, в которых наступило полное седиментационное равновесие, достигаемое через тем больший срок, чем меньше размер частицы. [16]
Неприятность здесь, однако, заключается в том, что условия ( 3), ( 4) не обеспечивают постоянство площадей ячеек, а значит при решении ( 5) мы столкнемся с изменением масс частиц, что в уравнениях не учтено. Поэтому в ( 5) необходимо добавить конвективный член, учитывающий обмен импульсом между соседними частицами. При этом очень желательно сохранить основное достоинство дискретных моделей с частицами постоянной массы, а именно, тождественнное выполнение основных законов сохранения. [17]
При неупругом соударении изменяются величины Q, / С, и, вообще говоря, масса тела М за счет поглощения молекулы газа. Влияние изменения массы частицы будет исследовано в дальнейшем. [18]
Данные об изменении скорости осаждения кристалла в процессе его роста или растворения содержат информацию о кинетике исследуемого процесса. Но саму кинетику изменения массы частиц конкретного вещества определяют условия проведения процесса. Поэтому для проведения кинетических исследований необходим аппарат, в каждой точке объема которого в любой момент времени известна концентрация раствора и его температура. Кроме того, аппарат должен допускать возможность измерения скорости движения исследуемого кристалла. [19]
На этом циклотроне положительные-ионы ( протоны, дейтроны или другие легкие ядра) получают последовательные ускорения при прохождении разности потенциалов в несколько-тысяч вольт. Но большие энергии, оказываются недостижимыми, ибо релятивистское изменение массы частицы приводит к тому, что она движется не в фазе с переменным электрическим полем. [20]
Закон сохранения массы и закон сохранения энергии по отдельности в классическом понимании не выполняются, выполняется закон сохранения энергии в релятивистском понимании. Следовательно, при написании закона сохранения полной энергии нужно учитывать также и энергетический эквивалент изменения массы частиц, участвующих в реакции. [21]
В одной из ранних работ [24], посвященных моделированию процесса сушки дисперсных материалов в трубах-сушилках, учитывается эффект взаимодействия частиц материала со стенкой вертикальной трубы, а в качестве уравнений кинетики сушки материала используются уравнение массоотдачи для периода постоянной скорости сушки и аппроксимация в форме (1.54) для периода убывающей скорости сушки. В выражении для полного ускорения влажной частицы сохранено слагаемое, соответствующее ускорению за счет изменения массы частицы вследствие ее обезвоживания. [22]
При энергии 10 Мэв масса электрона более чем в 22 раза превышает его массу покоя, а при 100 Мэв она уже почти в 200 ( в 198 8) раз больше массы покоя. В связи с этим циклотроны и фазотроны, режим работы которых чрезвычайно чувствителен к изменению массы частицы со скоростью, ни при каких усовершенствованиях не могут быть прим % нены для ускорения электронов до энергий в десятки мегаэлектроновольт. [23]
Некоторым выходом из создавшегося положения может быть применение неоднородного по длине резонатора магнитностатического поля ( спадающего к выходному сечению) для компенсации ухода циклотронной частоты. Значительные трудности на этом пути связаны с существенно жестким возбуждением колебаний. Действительно, в режиме малого сигнала изменение массы частиц незначительно и неоднородное магнитностатическое поле нарушает синхронизм. [24]
Предпринята попытка учесть изменение массы частицы за счет испарения из нее влаги, а также учесть реактивную силу, возникающую в связи с тем, что пары испаряющейся из частицы влаги уносят с собой некий результирующий импульс. При анализе реактивной силы, однако, в рассматриваемой работе сделано физически мало оправданное предположение о том, что скорость отделения массы влаги от частицы можно положить равной скорости частицы. Такое предположение привело к взаимной компенсации тех слагаемых общего ускорения, которые связаны с изменением массы частицы и с эффектом возникновения реактивной силы. [25]
Однако следует иметь в виду, что в циклотрон непрерывно поступают ( впрыскиваются) ускоряемые частицы. Проследить за одной частицей в циклотроне и изменять значение периода Т0 в соответствии с изменением периода ее обращения практически невозможно. Тем более не представляется возможным осуществить необходимое изменение периодаТ0 в случае множества ускоряемых ионов. На первый взгляд кажется, что повышение кинетической энергии ионов в той области скоростей, где сказывается изменение массы частиц в зависимости от их скорости, невозможно. [26]
При соблюдении этого условия электроны, ускоряясь вихревым электрическим полем, движутся по окружности постоянного радиуса. Чтобы обеспечить выполнение условия (41.13), необходимо добиться уменьшения магнитного поля от центра бетатрона к периферии. Для этого расстояние между полюсами магнитов увеличивается к периферии. На рис. 96 схематически показана форма электромагнитов бетатрона. Закон изменения магнитного поля во времени не играет роли. Поэтому достаточно подобрать форму полюсов магнитов, чтобы выполнялось условие (41.13), и можно производить ускорение при произвольном законе изменения магнитного поля во времени. Кроме того, видно, что в (41.13) не входит также и масса частицы. Следовательно, релятивистское изменение массы частицы со скоростью учитывается автоматически. [27]