Стенка - волновод
Cтраница 3
Токи в стенках волновода также протекают по окружностям и не имеют продольных составляющих. [31]
Токи в стенках волновода также могут быть выражены через проходящую мощность. Обозначим через Jzm и Jxm амплитуды плотности продольного и поперечного токов в широкой стенке волновода. Через Jym обозначим амплитуду плотности поперечного тока в узкой стенке. [32]
 |
Распределение полей волны ЕЦ в прямоугольном. [33] |
Ток на стенках волновода полностью продольный и максимален в середине стенок волновода. Токи проводимости замыкаются через токи смещения. Внутри линий магнитного поля проходят продольные токи смещения. [34]
Хотя на стенках волновода Е - 0, но при у - плотность тока проводимости в стенках б уЕ имеет конечное значение. Для измерительных целей в стенках волновода делают прорези ( щели), располагая их так, чтобы они не препятствовали протеканию токов проводимости. [35]
Представим, что стенки волновода сделаны из идеального проводника. Тогда, в точности как в электростатике, условия на поверхности будут выполнены, если к полю провода мы добавим поле одного или нескольких правильно подобранных его изображений. Представление об изображениях работает в электродинамике ничуть не хуже, чем в электростатике, при условии, конечно, что мы учитываем запаздывание. Мы знаем, что это так, потому что мы много раз видели в зеркале изображение источника света. А зеркало - это и есть идеальный проводник для электромагнитных волн оптической частоты. [36]
Величина давления на стенки волновода при постоянстве проходящей мощности зависит от частоты колебания. Чем ближе рабочая частота генератора к частоте отсечки волновода ( критической частоте), тем больше величина давления, так как уменьшается угол падения однородной волны на стенку волновода. При этом само устройство становится более частотно зависимым. При увеличении рабочей частоты ( или уменьшении fKp) величина давления уменьшается, стремясь к нулю, что соответствует основной волне ТЕМ в свободном пространстве. [37]
Так как проводимость стенок волновода достаточно велика, и поле там быстро затухает, то можно полагать, что стенки имеют бесконечно большую толщину. [38]
В действительных условиях стенки волновода имеют конечную проводимость, поэтому на критической длине волны амплитуда хотя я становится большой, но остается конечной. [39]
При идеальной проводимости стенок волновода на стенках возбуждаются токи, поверхностная плотность которых численно равна тангенциальной состаатяющей напряженности магнит-шэго поля у поверхности проводника. Из граничного условия J [ пН ] следует, что вектор плотности тока перпендикулярен к вектору напряженности магнитного поля у поверхности провод-пика и перпендикулярен нормали к поверхности. [40]
Токи в середине широкой стенки волновода при распространении волны типа Н10 текут вдоль оси волновода, и щель для пропуска нагреваемого материала не искажает структуры поля и не вызывает заметного излучения с поверхности волновода. [41]
IB направлении к узким стенкам волновода, коэффициент замедления уменьшается. Это связано со снижением диэлектрического эффекта концентрации поля в пластинах, так как они удаляются от области максимальной напряженности электрического поля волновода. С ростом ширины пластин диэлектрический эффект наоборот усиливается, что приводит к увеличению коэффициента замедления. [42]
Металлические вставки в широкой стенке волновода напротив отверстий связи ( диаметр 8 9 мм и толщина 0 5 мм) доводят к.с.в.н. на входе до величины 1 06 и меньше в диапазоне 8500 - 9500 Мгц, который включает и резонансную частоту резонатора. [43]
Мощность, поглощаемая стенками волновода, может быть вычислена по методу вектора Пойнтинга. [44]
 |
Плотность тока в стенках прямоугольного волновода при волне типа Ец.| Распределение поверхностных токов в стенках волновода при волне типа Ец. [45] |
Страницы: 1 2 3 4