Cтраница 1
Бесконечная плоская стенка толщиной / разделяет среду / с 7 от среды 2 с Г2, ctj и 2 - коэффициенты теплоотдачи от 1 - й среды к стенке и от стенки ко 2 - й среде, К - теплопроводность материала стенки. [1]
Если отверстие трубы вставлено заподлицо в бесконечную плоскую стенку ( экран), что практически имеет место, когда у трубы есть фланец, величина которого сравнима с длиной звуковой волны, концевая поправка составляет не 0 63 R, а 0 8 К. [2]
К расчетным формулам для определения времени охлаждения бесконечной плоской стенки даются поправочные коэффициенты, учитывающие сокращение длительности охлаждения стенок конечных размеров в сравнении с бесконечной стенкой ( это сокращение тем существеннее, чем больше отношение площади наружной поверхности стенки к площади внутренней ее поверхности. [3]
Течение при dx может быть уподоблено истечению нз бесконечной плоской стенки. [4]
Положим, что жидкость вытекает из сосуда, ограниченного бесконечными плоскими стенками АВ и DF, и образует струю BCGF, на граничных линиях тока которой скорость имеет постоянную величину w ( фиг. [5]
В таком виде задача сводится к решению уравнения теплопроводности для бесконечной плоской стенки, внутри которой за единицу объема выделяется тепло в количестве qv ккал / мачас. Координатную ось z ( рис. 2) направим перпендикулярно поверхности, начало координат выберем в середине стенки. [6]
При этом необходимо определить три безразмерных температуры, пользуясь методикой для бесконечной плоской стенки, а безразмерная температура в рассматриваемой точке будет равна их произведению. [7]
Сфера радиуса а погружена в жидкость плотности Q, ограниченную только одной бесконечной плоской стенкой. [8]
Имеется, однако, ряд возражений но поводу того, что в случае акустически жесткой бесконечной плоской стенки излучение шума носит дипольный характер. [9]
В качестве первого применения изложенной теории рассмотрим пример, данный Томсоном и Тэтой 1), где предполагается, что шар движется в жидкости, ограниченной только бесконечной плоской стенкой. [10]
После этого определение профиля средней скорости требует лишь задания явного вида зависимости длины / от координат. Поскольку при течении около бесконечной плоской стенки, характеризуемом постоянным значением т, в области за пределами вязкого подслоя не существует никакого масштаба длины, всякая величина размерности длины должна быть здесь пропорциональной расстоянию от стенки. [11]
В дальнейшем в целях ориентировочного предварительного изучения общей задачи, содержащей вполне корректные предположения, в качестве основного течения рассматривается идеализированный случай так называемого плоского течения при наличии критической точки и исследуется его устойчивость. Это идеализированное течение описано точным решением уравнений Навье-Стокса для перпендикулярного обтекания бесконечной плоской стенки. [12]
Предположим, что полупространство заполнено газом с плотностью ро и температурой TQ и ограничено бесконечной плоской стенкой, колеблющейся в своей собственной плоскости с частотой со. Мы будем рассматривать систему в установившемся состоянии, когда закончатся все переходные процессы. [13]
Напомним здесь, что эти вычисления имеют силу только в случае изолированного источника в свободном пространстве. Присутствие же препятствий в значительной степени может изменить приведенные результаты. Например, в случае простого источника, находящегося вблизи от бесконечной плоской стенки, амплитуда колебаний в любой точке удваивается вследствие отражения, и явление протекает таким образом, как если бы это отражение приходило от зеркального изображения источника, между тем как излучение энергии оказывается увеличившимся в четыре раза. Наоборот, источник, со всех сторон окруженный твердыми стенками, не производит вообще никакой работы, так как энергия газа остается постоя - чой. [14]
В предположении аддитивности лондоновских сил молекулярное притяжение между объектами, состоящими из большого числа молекул, обычно рассматривается как сумма сил притяжения между всеми парами молекул, составляющими данные тела. Так, Де-Бур [13] и Гамакер [14] находят взаимодействие двух тел, содержащих q молекул в единице объема, интегрированием элементарных взаимодействий, подчиняющихся закону Лондона. Гамакер выводит формулы для энергии и силы притяжения между двумя телами, имеющими форму сферы, сферы и бесконечной плоской стенки, и, наконец, между двумя такими плоскими, параллельно расположенными стенками. [15]